39 

 » 



Lysintensiteten af de m Gange fra Kuglens Inderflade tilbagekastede Straaler være 

 i det ved p, <p, a bestemte Punkt betegnet ved I„,(<p). Amplituden bestemmes ved Lig- 

 ningerne (80), hvorefter Intensiteten, Amplitudens Kvadrat, findes udtrykt ved 

 U/p) = a 2 sin 2 » Ampi, (if 2 + S 2 ). 



Ifølge den almindelige Formel (49), hvoraf kun det første Led medtages, er 



4 a 1 2 cos 2 c''è 2 , m 



Ampi, ff 2 = —, Q 2 A 2 , hvor A 2 = -^ J . »' m . , 

 v 9/3 a 2 a7t cos# sinpsin^ 



Ampi. S 2 = *4 Q^ s • hvor A 2 = » ^V «>; . 



1 9ii a'as- cos a sin sin <p 



Er det indfaldende Lys upolariseret , hvad vi i det følgende ville forudsætte, erholdes 



Intensiteten som den til alle Værdier af ip fra til In svarende Middelværdi. Der sættes 



derfor 



cos 2 ip b 2 v , „, + sin 2 <p c 2 „, m = \ (6 2 „, m -f c 2 v , ,„) , 



hvorefter vi med den ovenfor angivne Værdi af 1 erholde 



4a*Q*sin 2 fl / 6 sin 2 6 \* J2 



mt ^' ~~ 9 ff sin y> cos * sin 6» l.— tg 3 # + 2tg 3 — (2m+ 2) tg 8 #7 



Indføres to nye Betegnelser p og p' ved 



tg e = p tg ø' , Ay = ? , 



erholdes 



'i => a/ a a (A 7 cosø — cos ør „, (i-p'r 



6 „ = 2 iv cos 6 cos 



«V-) 



(zv cos ø + cos øy +2 ( ' -fp'r +2 ' 

 o*? « a , (co s e — N cos o'r (i— pr 



2 iV cos Øcos , - s — l — m 5?7^X2 = 2p -j— : — —7^ . 



(cos + iVcosØ)" I+2 (1 -i-p) m+z 



Tillige ere Vinklerne 0, 6' og # bestemte \ed 



sin = N sin 6»' = l/ **' N ] , tg * = 2(p - m — 1) tg 6', 

 ' p l — 1 



ligesom man ogsaa har 



a sin # = a sin 0, aX = IxR, aX = 2nr , 

 idet Æ er Kuglens Radius, r Punktets Afstand fra Centret, begge maalte ligesom ;. med 

 en vilkaarlig Længdeenhed, samt (se Side 17) 



•<*-»(ï)v 



Ved disse Substitutioner kan Intensitetsformlen gives Formen 



W 2 

 U<p) = - — C,„ , (al 



T sin ip 



hvor C m er uafhængig af if og bestemt ved 



