41 



dog mod den Forskjel. at paa Ligningen;; venstre'Side træder hos Ko i te I tg o i Stedet for 

 o. Ved Beregningen af nogle Forsøg med en Glasstang har derimod Masrart 1 } benyttet 

 Formlen d = A{q — ±fi og fundet selv for temmelig store Værdier af o (9°) en god Over- 

 ensstemmelse imellem Forsøg og Beregning. 



Intensiteten i selve Brændfladen (in' = 0) er bestemt ved 



mf /2\i C m 



'-w-W 



sin (f u 



hvoraf atter den egentlige Maximalintensile t , som svarer til m' = 1 ,OH45 . med til- 

 strækkelig Tilnærmelse (idet den til denne Værdi af m' svarende Værdi af <p i Reglen bliver 

 meget lidt forskjellig fra <f u ) kan lindes ved Multiplikation med 2,262. Paa denne Maade 

 har jeg beregnet Maximalintensiteten i et Par Exempter. 



Man antage R = 10 mm . N = 1,5, / = 0,0005 mm , m = I. For et ydre Punkt 

 umiddelbart ved Kuglens Overflade er r = R, & = 0, tg# = -i tg tf' . altsaa p = i. P = ~â ■ 

 Idet C„, bestemmes ved Formlen (b), findes med disse Talværdier Maximalintensiteten lig 

 i, 5423. Da denne Intensitet er proportional med R* , ses heraf, at selv for meget, indtil 



næsten 100 Gange, mindre Kugler vil Intensiteten blive større end I. I en Afstand af en 



5 10 



halv Radius fra Kuglens Overflade er r = 1,5/2, & = 6, p = ~-, /> = -^- > hvortil 



svarer Maximalintensiteten 0,9423. 



Af disse Resultater fremgaar det, at der i saa godt som alle praktisk forefaldende 

 tilfælde af gjennemsigtige Kugler vil kunne findes Steder udenfor Kuglen, som blive belyste 

 lige saa stærkt af det direkte indfaldende Lys, som fra den anden Side af det en Gang 

 fra Kuglens indre Flade tilbagekastede. Lys, hvor dette er stærkest. Da saadanne Steder 

 vistnok let ville kunne opsøges experimentalt og ved de meddelte Formler ligeledes ville 

 kunne bestemmes theoretisk , vil der herved være givet et godt Middel til at kontrollere 

 Overensstemmelsen mellem Forsøg og Beregning. 



Som, et andel Exempel vil jeg vælge en kugleformig Vanddraabe med Brydnings- 

 forholdet 5- . For m = I og a uendelig stor findes her 



R"- /R\ ' 



R- /K\i 

 Maximalintensiteten = 0,06728-^-1 — 1 . 



lages til Sammenligning en anden ligesaa stor Kugle med fuldstændig Tilbage- 

 kastning, vil i samme Afstand Intensiteten af det fra den forreste Flade tilbagekastede 



/?- 

 Lys va^re ■: — ;. Disse to Intensiteter ville altsaa være lisre store, naar man bar R = 51,30/. 



l r- 



som for / = 0,000585 mm giver R = 0,03 ram . Ved en Regndraabe med en 8 Gange san 



1 Comptes rendus de l'Académie <le< Sciences, i. 10G, p. 1575 isss 



Vi.lonsk. Selsk. Skr., 6. Række, naturvidenskabelig og mathem. AM. VI. I. 



