Hvis nu (f — # er af hojere Orden end a ä , vil den betragtede Sum, naar alene 

 Størrelserne af højeste Orden medtages, kunne udtrykkes ved 



m = 00 ( {kl— a cos &+a \<p— &) + (2m+ 1 ) ~) i — | log 3 



som er af en lavere Orden end «*. 



Hvis derimod det betragtede Punkt ligger saa nær ved Kuglens geometriske Skygge- 

 rand , at f — # bliver af samme Orden som a J eller af en lavere Orden, saa ville alle 

 Led i Udviklingen af Exponenten efter Potenser af z komme i Betragtning, men ved Sub- 

 stitutionen z = rx ville de alle blive af Ordenen «°, og bele Integralet vil blive af samme 

 Orden som r, altsaa af Ordenen u? . Den hertil svarende Svingningsamplitude vilde saa- 

 ledes kunne udtrykkes ved 



Va cos <p 



hvor C er en numerisk Konstant. En nærmere Beregning af denne Konstant har næppe 

 tilstrækkelig Interesse , da det hurtig ses , at denne Del af Lysbevægelsen kun kan blive 

 meget ringe, og, idet den falder sammen med det øvrige bøjede Lys, næppe vil kunne 

 blive Gjenstand for Iagttagelsen. Formlen viser, at Intensiteten af dette Lys er propor- 

 tional med Kuglens Badins i Potensen §, og med Bølgelængden i Potenseu ^, samt om- 

 vendt proportional med det betragtede Punkts Afstand fra den af de indfaldende Straaler 

 tangerede Storcirkel, forudsat dog, at denne sidste Afstand selv ikke bliver meget lille. 

 Sluttelig er ogsaa det til n < « svarende Svingningsudslag bestemt ved 



i - °- 



y. = , - 2e F *\ 



VI TT a COS f " 2 



under hvilken Summation Å„{a) med voxende n aftager fra en ubestemt stort Værdi til — . 



o 

 Sættes n = v — 2, v + -J = a = «sind, erholdes 



u 



m . (ii-ocos*+«( ? >-tf)+24_ z (a)-|— (j»-tf)8 

 7je = = 1 dz e x 



V^Tia cos <p 



hvor Å v —g(a) udvikles ifølge (103). Det vil nu ses, at dette Tilfælde ganske svarer til det 

 ovenfor behandlede, og at Resultatet kan fremstilles under samme Form. Denne Del af 

 Lysbevægelsen svarer til Bøjningen af de under streifende Incidens fuldstændig tilbage- 

 kastede Lysstraaler. Intensiteten af disse sidste Straaler aftager med voxende Indfalds- 

 vinkel, dog vil paa Grund af Bøjningen denne Intensitet ikke blive Nul i den geometriske 

 Skyggerand, men derimod en Størrelse af samme Art som Intensiteten af de ovenfor be- 

 tragtede bøjede Straaler, hvorefter Intensiteten hurtig aftager indenfor Skyggeranden. 



