58 



I dette sidste Tilfælde vil altid ifølge Ligningerne (17) ij t være proportional med 

 cos p, hvoraf folger, at det vinkelret paa de indfaldende Straaler tilbagekastede Lys svinger 

 vinkelret paa Indfaldsplanen og altsaa er fuldstændig polariseret i Indfaldsplanen. Dette 

 gjælder selvfølgelig ogsaa, naar det indfaldende Lys er upolariseret. 



Ligeledes maa under de samme Forudsætninger den samme Lov gjælde, naar vi i 

 Stedet for en enkelt Kugle tænke os en Samling af lignende, indbyrdes adskilte og tilfældig 

 ordnede Kugler. Saltes endvidere i" Udtrykket for k l a = ' . , idet R er Kuglens 



Radius, ses det, at Lysbevægelsen i et vilkaarligt Tunkt uden for Kuglen afhænger, for- 



N*— 1 

 uden af det indfaldende Lvs og af Punktets Koordinater, alene af Størrelsen .,., ,»~ i? 8 . 



Tænke vi os nu i det omtalte System af Kugler disses Radier, ved uforandret Stilling af 

 deres Centrer, voxe indtil fi,, som dog vedvarende maa være meget lille i Sammenligning 

 med en Bolgelængde, medens deres Brydningsforhold forandres fra N til JV, , og sker 

 denne Forandring saaledes, at man beholder 



ti i f?3 XV 1 ' J? 3 



saa maa Lysbevægelsen udenfor Kuglerne og overalt udenfor Systemet forblive upaavirkel 

 af Forandringen. Lade \i 22, blive lige stor med Kuglecentrernes mindste halve Middel- 

 afstand, som antages meget lille i Sammenligning med Bolgelængden , vil Systemet meget 

 uær komme til at svare til et homogent Medium med Brydningsforholdet N t . Heraf kan 



atter sluttes, at naar i Systemet Kuglerne forblive uforandrede, medens dets Tætbed d^ 



N 2 i | 



forandres, vil Systemets Brydningsforhold N i forandre sig saaledes, at ^J 2 . -j- forbliver 



iv, -j-1 ttj 



konstant (jvnf. «Farvespredningens Theori»). 



Hele Mængden af det af den enkelte Kugle udstraalede Lys vil ifolge (110) vare 

 bestemt ved 



_ 2r i « 6 / iV 2 — l\ g 



og er A Antallet af Kugler indenfor Rumenheden, vil AL være bele den Lysmængde, 

 som udstraales fra hver Humenhed af Systemet. Denne Størrelse er Systemets Absorb- 



tionskoefflcient , og betegnes denne ved /*, vil man altsaa, naar tillige a udtrykkes ved 



2tiR , 

 — - — , have 



i at , 128;r 5 fi e /JV s — 1\ 2 , 3 



h - AL = A-jjr-^^^j , A = j-g- . 



Del ses heraf, at Absorbtionskoefficienteri er omvendt proportional med fjerde Potens af 

 Bølgelængden (Rayleigh's Lov 1 )). Er omvendt Systemets &bsorptionskoefflcienf h og dels 



') .1. W. Strutt: Phil. Mag. il, Febr., Api 



