. 178 
thi adderes de tre Ligninger (12), efterat være multiplicerede respective med dx, dy, dz, 
og bemærkes dernæst, at 
ap. dx + cie dy + a. dz —"dp 
y dx dy dz ; 
saa seer man, at Formlen (11) ligefrem kan skrives: 
dde. en Mourns EN AS): 
Den i Tiden dt i Eenhed af Masse udviklede nye Virksomheds-Tilvæxt kan altsaa 
for det betragtede Punkt udtrykkes ved: 
dx dy dz 
RE dm SAN 
1 
ee Ni] 5 WET EN, STONE (14) 
0 P 
idet dm = @. dx dy dz. 
Ved Hjælp af Formlen (14) vil man nu let vere istand til at bestemme Störrelsen 
af den indre Virksomhed, som frembringes i en Masse-Eenhed af et flydende Legeme, 
naar dette sammentrykkes med en ydre Kraft; og da den derved frembragte indre Virk- 
somhed i Hovedsagen yttrer sig i Form af Varmevirksomhed, saa vil man altsaa specielt 
være island til at bestemme den Varmemængde, som frembringes ved flydende Legemers 
Sammentrykning. 
Jeg skal i denne Henseende fôrst henlede Opmærksomheden paa den Varmemængde, 
som frembringes i luftformige Legemer, naar disse underkastes Sammentrykning. 
Antages at den betragtede Luftart i Tilstand af Ligevægt overalt har samme Tæt- 
hed D, og at h og gmh betegne Barometerhôiden og Lufttrykket, svarende til denne 
Tæthed, idet g er Tyngdekraften og m er Qviksålvets Tæthed. I et hvilketsomhelst Oie- 
blik under Sammentrykningen ville vi fremdeles ved g og p betegne Luftartens Tæthed og 
Tryk, man har da 
os Du@iieths)y, Ad bel aout mb oa bader (15) 
hvor s eller Fortætningsgraden kan vere positiv eller negativ. 
Foregaaer Sammentrykningen saa hurtigt, at ingen Varme bortgaaer eller tilkom- 
mer under Bevægelsen, og s kun er en meget lille Stôrrelse, da er som bekjendt 
p Sem hd YA) sien shasta) 
idet y betegner Forholdet mellem den specifiske Varme ved constant Tryk og constant 
Volumen. Af denne Formel, hvis Nôiagtighed voxer i samme Grad som s formindskes, fölger: 
ip — em. 7. ds, 
og ved at indsætte denne Verdi for dp, tilligemed Udtrykket for g af Formlen (15) i 
Ligningen (14), erholdes: 
gmh ° ds 
ME Re 
