0 - 
Naar denne Ligning integreres, og man derhos bemærker, at s stedse forudsættes 
meget lille, saa erholdes uden mærkelig Feil 
EUR ee ee l'ANPE (17) 
idet man antager q = q, for s = 0. 
; Betegnes Temperaturen af Luftarten i dens oprindelige Ligevægtstilstand under 
Tætheden D ved T, og Temperaturen i det betragtede Öieblik under Sammentrykningen 
ved (T + 9), da har man som bekjendt, naar Luftens Udvidelsescoefficient er «, 
gmh 1+6(T +9 
tu abat ERR 
Naar man heri indsætter Verdierne for 9 og p, ifölge Formlerne (15) og (16), saa er- 
holder man uden mærkelig Feil 
ad 
FEE 
som indsat i Formlen (17) giver: 
S 
CO cr D ar 
DØ + & T)(7 —1) 
Sættes Luftartens Tæthed ved 0°, under Trykket gmh, lig D,, saa er 
DA+eN=D,; 
og fölgelig har man 
q = d + 
gmh ° y 
q = d + D, 
me ee na li mac.) 
Betegnes Hastigheden, hvormed q varierer i Forhold til Temperaturen, ved w, som allsaa 
fremstiller den specifiske Varme af Fluidet ved foranderligt Volumen, saa har man 
dq 
16 (19). 
Ved altsaa at differentiere Ligningen (18) med Hensyn til 4 erholdes: 
__ gmh Y 
À = D, an lement Yorn See Seq 
og da dette Udtryk ikke forandres om man tænker sig s at vere nok saa lille, saa ind- 
seer man, at Formlen (20) maa fremstille det nôiagtige Udtryk for den specifiske Varme 
ved foranderligt Volumen. 
Naar man nu for en anden Luftart betegner den specifiske Varme ved forander- 
ligt Volumen med ow’, Tætheden ved Nul Grad under Trykket gmh ved D‘, og Forholdet 
imellem denne Luftarts specifiske Varme ved constant Tryk (9: ved foranderligt Volumen) 
og constant Volumen ved y‘, saa finder man, idet Udvidelsescoefficienten & er den Samme 
for alle Luftarter: 
23% 
