69 



hængigt af Ledningens Tværsnitsfortn. Dette Resultat stemmer altsaa ganske med hvad 

 vi tidligere have fundet i det specielle Tilfælde, hvor Ledningens Tværsnit var en Rectangel. 



Betragte vi nu den Classe af Tilfælde, som henhører under Betingelsen 



I ip p >ip,„> ip p , 



saa bemærkes først, at for alle ae Vandspeilsformer, som svare til denne Betingelse, er 

 Ledningens Paid bestemt ved Formlen (107); men da vi ifølge Betingelsen have 



Hl < Hl 



saa er det klart, at de til Classen I hørende Vandspeilsformer ikkun da kunne danne sig 

 i Ledningen, naar dennes Fald er saaledes, at 



ga<lgo)< < ^-ga (108) 



tf/p 



Af denne Betingelse fremgaaer, at da ( — ), ifølge Tabel C, voxer fra 1 i det 



Uendelige, naar Parallelstrømmens Fyldningsgrad, som vi ville betegne ved 6 P , voxer fra 

 Nul til 360°, saa ville ogsaa de omhandlede Vandspeilsformer kunne fremtræde ved et 

 desto større Fald af Ledningen, jo større Parallelstrømmens Fyldningsgrad B p er. Ved 

 Undersøgelserne over de Former, som henhore under Classen I, vil det være hensigts- 

 mæssigt at skjelne mellem: 



I. A., hvori vi antage 0,, < 270° og 

 I. B., — 6 P > 270°. 



I det første af disse Tilfælde ligger (—) mellem 1 og 3,33 og i det andet Til- 



fælde ligger dette Forhold mellem 3,33 og oo, og de Vandspeilsformer, som henhøre 

 under Classen 1. A., kunne altsaa kun danne sig, naar 



g a < tg w< (là 3,33)5« (108. A) 



de, som henhøre under Classen I. B., naar 



ga< tg «< (3,33 hco)ga (108. B) 



Lad os nu antage , at Ledningen har en saadan Beliggenhed og en saadan Fyld- 

 ningsgrad, at Betingelsen LA. er tilfredsstillet, saa vil der, ifølge Tabel 6, svare ip<(p p 

 til enhver Fyldningsgrad > P , og <p > ip p til enhver Fyldningsgrad < P . Men da vi 



dU 



endvidere ifølge Betingelsen have xp M >ip p , saa er det indlysende, ifølge (31), at -yy er 



positiv fra ip = til \p = xp p 



negativ - xp= ip,, til ip = ip,„ og atter 



positiv - ip = ip m (il ip = =c . 



