27 61 



Og atter aftager til O, saaledes at & allerede for en i Sammenligning med II lille Værdi 

 af z beholder ligesom w en konstant Værdi indtil - = //. I denne sidste Grænse selv 

 antages baade m og S konstante. 



Ved Multiplikation af Ligningerne (3) og (4) med ~ og Integration fra z — til 



z = // erholdes saaledes : 



tt ri d 2 w 



0== Vr + jd^> (5) 



k d*& 

 *<' = — T^T, 6 ) 



pc IXX 1 



Da Luften saavel i umiddelbar Berøring med Pladen som i uendelig Afstand fra den er i 

 Hvile, og da Luftlaget ved Pladen har dennes konstante Temperatur, som vi ville betegne 

 ved T-\- ë u , saa bliver altsaa de til Differentialligningerne svarende Grænsebetingelser: 



# = t) u og w = for æ = , 



# = og w = for .« = cc . 

 Sættes x = ax', w = ßw' , #■•=#„#', 

 kunne a og ß vælges saaledes, at Differentialligningerne erholde Formen: 



» = *+££ - **-£. <»■ 



idet man da maa sætte : 



« = i74^ og *-i/^ 



p-cgif„ r rjoj 



Grænsebetingelserne blive nu: 



,>' =i og w' = for j/ = , 

 #' = og «>' = for af = aa. 

 Da alle de konstante Koefficienter saaledes ere reducerede til rene Tal, vil der i Ligningernes 

 Integraler kun kunne indgaa Talkoefficienter. 



Betegnes ved L den Varmemængde, som Pladen i hvert Sekund og fra hver Kvadrat- 

 centimeter af Overfladen afgiver ved Ledning til den omgivende Luft, saa er: 



L = — h 



de 

 dx 

 og, naar den ovenfor angivne Værdi for « indsættes 



t*S 



djy 



dx' 



L = ^V^fffVp^ , (8) 



-gl -N 



er et rent Tal, som jeg senere skal bestemme. For de fuldkomne Luftarter antager det 

 fundne Udtryk for L en noget simplere Form, idet her -'" som bekjendt kun er meget lidt 

 forskjellig fra I. 



