72 38 



Ledningsevne for Varme og Elektrieitet er proportionalt med Temperaturen, regnet fra det 

 absolute Nulpunkt». Denne Formodnings Rigtighed har saaledes bekræftet sig, og Forsøgene 

 have vist, at Loven ogsaa lader sig udstrække til Legeringer. Med Hensyn til de videre 

 Følgeslutninger kan jeg henvise til samme Afhandling, kun maa bemærkes, at det af de 

 dengang bekjendte Iagttagelser bestemte Tal for Forholdet imellem de lo Ledningsevner var 

 meget for stort. 



Det vilde maaske nu ikke være uden Interesse at forsøge paa at gaa et Skridt videre 

 i theoretisk Retning. 



Man tænke sig følgende Forsøg anstillet. En Metaltraad skjæres i en .Mængde 

 smaa Stykker af Længden Z, en anden Metaltraad skjæres ligeledes i Stykker af en anden 

 Længde l'. Disse Stykker loddes afvexlende sammen, og den saaledes dannede Traad ind- 

 skydes i en elektrisk Strømkreds. Ved Strømmen vil der nu opstaa dels en Varmeudvik- 

 ling i hele Traaden, dels ligeledes en Varmeudvikling i den ene Halvdel af Loddestederne 

 og en Varmeabsorbtion i den anden Halvdel. De endelige stationære Temperaturer i Lodde- 

 stederne være T i de første og T,' i de andre. 



1 Loddestederne ere tillige thermoelektromotoriske Kræfter tilstede, som ifølge den meka- 

 niske Varmetheori kunne udtrykkes nøjagtig ved — ET a og -\-ET' , idet E er en Konstant, 

 naar det for begge Metallerne forudsættes, at der ikke finder nogen thermoelektrisk Forskjel 

 Sted imellem to ulige opvarmede Steder af det samme Metal. Ved den elektriske Strøms 

 Gjennemgang gjennem to paafølgende Loddesteder vil altsaa det elektriske Potential blive 

 formindsket med E(T a — T' ). Desuden vil selve Ledningsmodstanden i Traadstykket for- 

 mindske Potentialet, men Traadstykkerne kunne antages saa korte, at dette Tab bliver for- 

 svindende lille. 



Under den samme Forudsætning ville ogsaa Temperaturerne T og T" i et Punkt i 

 et af Stykkerne / og /' kunne udtrykkes ved 



T = T„ + ax -f bx"- , T = T' + a'x -f- b'x* , 

 idet x regnes fra det nærmest til venstre liggende Loddested i det betragtede Stykke. 

 Imellem disse Konstanter ere Relationerne 



T' B = T + al+ bl* , T = Ti + a'l' + b'V* , 

 da det ene Traadstykkes Endepunkt maa have samme Temperatur som det andets Begyn- 

 delsespunkt. 



Tillige maa Loddestederne selv afgive lige saa megen Varme, som de modtage. 

 Loddestederne modtage ifølge den mekaniske Varmetheori ved Strømmens Gjennemgang 

 Varmemængderne AiET og — AiET^, naar A er Arbejdsenhedens Varmeækvivalent og i 

 Strømstyrken. Ere endvidere k og V de to Traadstykkers Varmeledningsevner, q begge 

 Traadstykkernes Gjennemsnit, saa vil man altsaa have 



