39 



73 



AiET„ = 



aœt: = 



■M( 



dT 



dx \a 

 dT 



dx 



+ hq 



dT' 



dx 



dT 



dx 



Ved Subtraktion af disse to Ligninger og Indsættelse af de ovenfor angivne Værdier for 

 T og 7" erholdes efter Elimination af Konstanterne a, b, a', U 



AiE(T n -\-T'„) -- 2 2 (T -r ')(4-+ ' 



9- 



l ' l' 



Det ved Strømmens Gjennemgang gjennem to paafølgende Loddesteder lidte Potcntialtab vil 

 allsaa være _ 



E(T—T') = AiE* 



Ik . k'\ ' 



_ t 4- 7" 

 idet T = " ' — - er Loddestedernes Middeltemperatur. 



Det ses heraf, at de thermoelektriske Kræfter alene frembringe en Modstand, som 

 følger de sædvanlige Love for den elekriskc Ledningsmodstand, idet nemlig en saadan vilde 



A+l' 



frembringe Potentiallabet 



qx 



, naar ved x betegnes hele Traadens tilsyneladende elek- 



triske Ledningsevne. Traaden vil altsaa i vort Forsøg forholde sig, som om den havde 

 Ledningsevnen ,, ,,, 



(T + y)(H-0 



AE*T 

 Vi ville endvidere tænke os, at den samme Traad, uden at være gjennemstrømmet af en 

 elektrisk Strøm, bliver opvarmet i den ene Ende og afkølet i den anden, medens den iovrigt 

 er omgiven af fuldkomne Varmeisolatorer. Man vil da have, naar Temperaturerne i tre paa 

 hinanden følgende Loddesteder ere T , T l , T., , 



T., r T n - T 9 



T T T 



- T - 



1, *- 2 



k ~T+r 



l V 



idet vi ved k betegne den Varmeledningsevne, man maatte tillægge Traaden, hvis man 



betragtede den som en ensartet Ledning. Heraf følger 



l+l' k AE*T 



og ^ - 

 x 



k = 



fc "t" k' 



Den sidste Ligning angiver saaledes Forholdet imellem den betragtede Traads af Forsøgene 

 fremgaaede tilsyneladende Ledningsevner for Varme og for Elektricitet. 



Ethvert Legeme er i sit Indre diskontinuert. Der ere indre Grænseflader tilstede, 

 i hvilke man tillige maa antage Tilstedeværelsen af thermoelektriske Kræfter eller, efter en 

 nyere Betragtningsmaade, af elektriske Dobbeltlag. En elektrisk Strøm vil saaledes ved en 



