74 40 



Gjennemgang gjennem et Legeme frembringe de samme Virkninger, som i det ovenfor 

 beskrevne, tænkte Forsøg. Ligesom her vil en egentlig elektrisk Ledningsmodstand ikke 

 komme til at spille nogen Rolle i Sammenligning med den Modstand, som fremkommer 

 ved Gjennemgangen gjennem de elektriske Dobbeltlag, og der vil saaledes egentlig ikke 

 blive nogen Grund til at antage , at nogen anden Modstand overhovedet existerer. Elektri- 

 citeten vil altsaa bevæge sit frit, uden Potentialforandring langs ad et Dobbeltlag, og der 

 vil først fremkomme en Forandring i det elektriske Potential, naar Elektriciteten passerer 

 igjennem et Dobbeltlag. 



Der vil fremdeles heller ikke være nogen Grund til at antage en egentlig Varme- 

 ledning, da alle Temperaturforskjelligheder maa udjevne sig ved lokale elektriske Strømme. 

 Ligesom Varmen som Straalevarme forplanter sig ved lokale, alternerende Strømme af samme 

 Art som de Strømme, der fremkomme ved Udladningen af en Leydnerflaske igjennem en 

 Metaltraad, saaledes forplanter Varmen sig ved Ledning ved lokale Strømme af samme Art 

 som de Strømme, der fremkomme ved Udladningen af et galvanisk Batteri. 



Vi tænke os nu en Linie lagt igjennem et Legeme, og at denne Linie skjærer tre 

 paa hinanden følgende Dobbeltlag. Skæringspunkterne være A, B, C, Afstanden imellem 

 A og B være l, imellem B og C være l', Temperaturerne i A og C være T ', i B T . 

 Paa Grund af Temperaturforskellen vil der fremkomme lokale Kredslob af elektriske Strømme, 

 som sandsynligvis i Gjennemsnit ville føre en lige saa stor Varmemængde fra B til A som 

 fra B til C. Betragtes nu denne Overføring af Varme som fremkommen ved Varmeledning, 

 og kaldes Ledningsevnen imellem A og B k, imellem B og C k', vil man have de fra B 



ni rpr rp rpr 



til A og til C overførte Varmemængder proportionale med k ° . — - og med k'—^—p — -. 

 Ere nu ifølge ovenstaaende Betragtning disse Varmemængder lige store, saa er 



A L 

 i ~ v ' 



Herved gaar det ovenfor fundne Udtryk for Forholdet imellem Ledningsevnen for Varme 

 og for Elektricitet, naar dette Udtryk overføres paa det betragtede Legeme, over til 



iE\"- 



a§Yt. 



Dette Forhold bliver saaledes proportionalt med Legemets absolute Temperatur, 

 hvilket er i Overensstemmelse med Forsøgsresultaterne. Disse have tillige vist, at Forholdet 

 er det samme for alle bedre ledende Metaller, hvoraf folger, at E har den samme Værdi 

 for alle disse Metaller. Den numeriske Beregning giver E = 30400. Potentialforskjellen 

 ET, som vi ville kalde den molekulare Poteutialforskjel , bliver f. Ex. herefter omtrent 23 

 Gange større end den, som fremkommer ved Berøringen imellem Kobber og Nysølv. 



Da den molekulære Poteutialforskjel viser sig ens for forskjellige Legemer og pro- 



