It 



559 



Den fulde Intensitet bliver altsaa: 



hi + A M = a + - ( 1 — — ) (i— a) 



(Lig. 13). 



For b < 2c- giver Lig. 13 /.,/ + A M < i, for b = 2s faas /.,/ + Jj, = i. Altsaa først naar 

 Nethindebilledets Brede er bleven lig Spredningscirklens Diameter 2s, vil Billedet paa et 

 enkelt Punkt, nemlig i M, naa den Lysstyrke, som det vilde have havt overalt, saafremt 

 der ingen Spredning fandt Sted. De tidligere udførte Beregninger over Irradiationen ved 

 store Objekter gjælde altsaa for b > 2r. 



Da b indgaar saavel i Lig. 12 som Lig. 13, bliver Intensiteten i de forskjellige 

 Punkter afhængig af Nethindebilledets Størrelse, og der vil følgelig være Anledning til at 

 undersøge , hvilke Tilvæxter Irradiationen giver Billedet, naar b varierer, medens alle andre 

 indgaaede Størrelser ere konstante. — I Analogi med det tidligere udviklede maa man 

 antage, at den Intensitet, der ligesom danner Grænsen mellem det, der regnes til Grunden 

 og det, der regnes til det irradierende Objekt er bestemt ved: 



/ = Va l/j, + A M ) 



hvor a er Grundens, Im-\- Au Maximumsintensiteten. Men her bliver to Muligheder, thi 

 enten kan Grænsen falde mellem O og F eller mellem F og A, og for hvert Tilfælde faas 

 en særlig Formel til Beregning af dens Beliggenhed. Ligger Grænsen mellem O og F, har 

 man ifølge Lig. 6 og Lig 13: 



a + I£ (i-a) =y« [« + £(' -fi)l 



som løst med Hensyn til x giver 



x 



^(i/'+H'-f,)-^-')- 



Da nu < = v — x, faar man altsaa: 

 l = 



'-K^O/'+H'^)-^- 1 ) 



(Lig. 14) 



Ligger Grænsen derimod mellem F og A, har man ifolge L 

 . b\2x — b\ 



12 o« 13: 



9-2 



u- 



u) = y a « + - 1 1 — y. 



som løst med Hensyn til x giver: 



a 



a* 



'-J 



[V'+H'-iù'-?-' 



■a) 



eller, da I = s— x: 



I = 



'-6 



V 



"+' 



b \ i — « 



(Lig. 15). 



7.'- 



