31 233 
oO a a k? “ 
(2? + m? + n°) 5, — LE, + m No FAR Lo) +S = wo (So + 82), 
idet S er en Sum af ren periodiske Funktioner, som vi ikke behøve nærmere at angive. 
rid di F ; 
Ved Multiplikation af denne Ligning med = og Integration over Rumfanget v vil denne 
i : GT & : 
Sum F altsaa forsvinde, og indsættes TE istedenfor &, ifølge (2), saa faaes paa denne 
Maade den første af Ligningerne 
2 9 OT dF 
(bm? +78) 8 — HE mq tnt) = à (8 +55), 
9 9 "dv k? dF i 
(+ m? + n°) no ml, + mayo +R bo) = \ = o (m +) (5) 
2 ° dv k? dF 
Pm 4 ny — mn (180 + may tubo) = VO (tz) 
medens de to andre Ligninger erholdes paa analog Maade. 
Nu er Lysets Hastighed i Legemet, overensstemmende med en ovenfor (S. 231) 
gjort Bemerkning, bestemt ved Forholdet 
Be iR 
VE + nn 
og kaldes Hastigheden i det tomme Rum O, saa er det søgte Brydningsforhold A be- 
stemt ved 
PR Danse 
Ve o" aa ri LR (6) 
Dette er i Almindelighed, naar nemlig Legemet ikke antages isotrop, ikke ens for 
enhyer Syingningsretning, men man kan dog altid, hvad jeg paa et andet Sted (Pogg. Ann. 
Bd. 118) nærmere har paavist, vælge Retningen af de retvinklede Koordinataxer saaledes, at de 
Svingninger, som foregaae i Retning af en af disse Axer, forplante sig i en paa Svingnin- 
gerne lodret Retning. Betragtes saaledes alene Svingningerne i Retning af anes Axe, idet 
man setter 
no — 0 08 fo = 0, 
saa er den plane Bolges Normal lodret paa anes Axe, hvoraf følger 
i = (0), 
Brydningsforholdet for disse Svingninger, som vi ville betegne ved A,, er altsaa 
= 0 Ven? + må 
k 
Vi indføre nu istedenfor F en ny Funktion @ bestemt ved 
F=cx+g(+5,) 
hvor c er en Konstant, og sætte tillige 
A, 
30* 
