244 42 
vil man let kunne tage A,,, A,,?, 0. s. v. af denne Række, og man vil da komme til til- 
svarende Rækker, for hvilke en simpel Lov lader sig udlede. Vi skulle dog ikke nærmere 
gaae ind herpaa, da vi ville indskrænke Regningen alene til de første Led. Indsættes Ræk- 
1 | 
ken istedenfor ew i Udtrykket ovenfor for X,, og bortkastes de Potenser af = som ere 
0 
hojere end sjette, vil man erholde 
(e) 
(2 = Er! u nu Nu 9 TH + yy + 22" + ge 
Xe Zi Le | de NU OX \ av y (;; a +2 =, 
Heraf folger 
(e) 
dX, re 1 ¢ | 5 er + dv‘ uw 
ETES = sa aw dv“ A" X" x PEDE 
Sættes her i Integralet \ dv‘! A“ X, x" ifølge den mit) Ligning (15) 
x“ dys ( aX" dr dd „da 
IN X u Zu (= rn 1) + “4 y" dy" ar qa’ STE 
og integreres delvis, saa vil, da w“ forsvinder ved Grændsen, dette Integral blive 
V2 y‘! ee Zr 1), 
hvilket Udtryk endvidere ved Omdrejning af det forste Molekul, paa samme Maade som ved 
Bestemmelsen af Ligning (17), bliver 
US iL CR Gp LG 
| a" y (1+5 (Er + ur + q =) 
Da Elementerne i dette Integral tilhøre det samme Molekul, som Elementerne af 
Integralet | do w, ville vi udelade Merketegnene, og erholde altsaa 
(e) 
feet feel ee m 
Standse vi nu ved denne Approximation og indsætte de erholdte Resultater i Ligning 
(14), vil denne Ligning, idet de her betragtede isotrope Legemers reducerede Brydnings- 
forhold betegnes ved A, give 
(e) 
A—1 ft dw dt ir: dv’ uw 
i? yeu (1+ a + tz) nor (B) 
Bestaaer et Legeme kun af ensartede Molekuler, hvoraf dog hvert enkelt kan vere 
sammensat af flere, naar kun disse ere uforanderlig forbundne, og settes 
jure» (aro (+ (FE 4.28 4 de) 
hvor vi alene ville lade Integrationen udstrække sig over et Molekul, og hvis det er sam- 
Tel 
