55 135 



naar Vandspeilets Fald i det betragtede Tværsnit i Afstanden I fra Begyndelsespunket lige- 

 som tidligere sættes = -^, . Ved dernæst, som i foregaaende Tilfælde, at anstille en Bé- 

 ai ' 



tragtning over Reactionens Indflydelse, findes let, at denne Modstand for det betragtede 

 Element af Strømmen kan fremstilles saaledes: 



' \dr) 

 (f . Qi-drdO = — (i. T .garaO, 



idet jtt er en positiv Storrelse, der har samme Betydning, som i det tidligere Tilfælde. 

 Heraf findes da Loven for Vandels Bevægelse paa samme Maade som ved Pormlen (46) at 

 kunne skrives: 



vdv = g . du — tf . dl , \ 



."■'©■ '«' 



idet (C = —. ^^ — — . I 



r dr } 



For nærmere at bestemme Betydningen af den Størrelse ju, som indgaaer i Form- 

 lerne (46) og (47), behøve vi blot at betragte det specielle Tilfælde, hvor Strømmen be- 

 væger sig i en cylindrisk Ledning under et Vandspeil, som er parallelt med Ledningens 

 Overflade, der antages at have et Fald h paa Længden l\ thi for dette Tilfælde er: 



c?ü == O og -yr = -^ , Og allsaa ifølge (46): 



h fi ' \dr 



Sammenligne vi denne Ligning med Formlen (20), som er gjældende for dette Til- 

 fælde og som, ved at multipliceres med r og derpaa differentieres med Hensyn til r, giver: 



, (dvy 

 h _ R-" -a, 1 \dr} 



9T~ ^f*" 2 R ' • V • d~r ' 



saa fremgaaer deraf, at Størrelsen (i, som indgaaer i Formlerne (46) og (47), ganske i Al- 

 mindelighed er bestemt ved den tidligere Formel (19), forudsat, at man deri iagttager at 

 sætte («^ — R'^) istedetfor {R'^ — «-) i de Tilfælde hvor a>R. 



Herved skal fremdeles bemærkes, at ligesom Formlen (20) kan udvides til at gjælde 

 for Ledninger, der vende den convexe Side imod Strømmen, ved at give a Værdier, som 

 ere større end R, saaledes vil ogsaa Formlen (46) forvandle sig til Formlen (47), naar 

 (or (i indsættes udtrykket (19), idet a betragtes som større end R; som Følge deraf 



VlJeiisli. Selfk Skr. i Række, nslurvidensh og mslbem. AM. 9 B. III. 18 



