61 141 



hvoraf altsaa folger: 



m 



qsinw-H-' — , -=—.q^ 



dH ^ (l+2,88l/m)' 



dl. 



dl TIS, 



gcosu. ti'' — 



(56) 



Naar denne Ligning mellem I og H integreres, erholdes Ligningen for Sirommens 

 frie Vandspeil. Ved at sammenligne Ligningen (56) med Formlen (38) i min tidligere Af- 

 handling om de frie Vandspeilsformer, der er grundet paa den Eytelweinske Theori og som 

 med de, her brugte Betegnelser kan skrives: 



dB ga'mco . H^ — [ga] . q^ 



dl g cos CO. H^ — q'^ ' 



viser der sig en stor Overeensstemmelse imellem begge, og denne bliver endnu større, 

 naar vi bemærke, al Ledningsmodstanden svarende til en Masse-Eenhed af Fluidet, — der 

 naturligviis er ligeslor hvilken Theori vi end anvende — , efter den ældre Theori er ud- 



2« 2 7)1 V 



trykt ved: ga.-=- Og efter den nye Theori er udtrykt ved: -5^ • 



Heraf følger nemlig: 



ga = m 



og da den sidste Formel (54) giver: 



w) (1 



+ 2,88.V^)- ' 

 saa kan Formlen (56) skrives: 



dH ,9 sin 60.-0^ — [g a) . q"^ 



dl 



g,osa>n^-[^qy 



Overeensstemmelsen imellem denne og den ovenfor angivne ældre Formel er 

 vel ikke fuldkommen; men den er paa den anden Side dog saa stor, som man kunde 

 vente, naar det betænkes, at Eytelwein's Theori kun tager Hensyn til Sirommens Middel- 

 hastighed. Naar det derhos bemærkes, at Formlen (56) forer os lil alle de bekjendte 

 Vandspeilsformer, som kunne fremtræde ved plane Ledninger under forskjellige Omstæn- 

 digheder, — ligesaafuldt som den tidligere efter den Eytelweinske Theori fremstillede Formel, — 

 samt at Forskjellen mellem begge kun beslaaer deri, at efler den nye Theori falder og 

 stiger Vandspeilet lidt mindre stærkt end efler Eytelwein's Theori, synes det at være 

 utvivlsomt, at Formlen (56) tør betragtes som correct. 



