Ill 191 



4?Y 



\ax ) '"n. .v\ 

 '*• dx ^ ~Ê~' 



hvori Wq betegner Strømmens Biindhastighed, B. Strømmens fulde Dybde og m Vandets 

 ModstandscoefGcient. Ved at integrere denne Ligning kommer man, som tidligere viist, 

 til Formlerne (53) og (54), naar Strømmen har den Dybde, hvorom der her er Tale. 



Indføres dernæst Værdien — 'jr- i den nævnte Ligning (70), findes denne at kunne 



skrives saaledes: 



du dv in .vi sin 6 sin at cos a 



^H~'dt ^ ~~H TSTôO ^' 



Ved nu at anvende denne Ligning paa det Stromelement, som danner Strømmens 

 Vandspeil, hvis Haslighed betegnes ved F, findes let, at Ligningen for Vandets Uevægeise 



kan skrives: 



du dV „ „.„ V' sin 6 sin u cos « „ 

 ^rfX-^ = «'008.^ ^^^ .F, 



idet vi i Henhold til tidligere Angivelse sætte m = 0,026 og derefter, ifolge Formlerne (53) 

 og (54), have: 



V = 1,76G . «o, v^ = 0,566 . F, w = 1,460 . Vq = 0,82 . V. 



Multipliceres ovenstaaende Ligning med 



2 ^/l = 2 F. dt, 

 erholdes, naar man integrerer Ligningen imellem saa snævre Grændser, al sin Ö. sin m. cos w 

 kan betragtes som en Constant, 



o (T7« T'2i nnief^^'^'^ sin 9 sin o) COS m(' 



hvori Fg betegner Begyndelseshastigheden svarende til A = O og u = 0. 



Ved at sammenligne denne Ligning med Ligningen (61) vil det sees, at de blive 

 identiske naar « = O, \n, n eller fzT, det vil sige, i alle de Tilfælde, hvor Jordens Rota- 

 tionskraft er Nul. 



De i sidst angivne Ligning antydede Integrationer ville vi endnu yderligere ind- 

 skrænke imellem saa snævre Grændser, at ikke blot Productet sin Ö. sin «.cos m, men ogsaa 

 Strømdybden E kan betragtes som constant, hvorved vi for hele Intervallet med tilstrækkelig 

 Tilnærmelse kunne sætte: 



F = Fg -|- « • A og altsaa dk = — dV, idet a er constant. 



Vidensk Selsh. Skr., 5 Række, nslurvidensk. og malhrm. AM., 9 Bd. III. 25 



