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position donnée de son centre de gravité G, nous n'avons qu'à éliminer entre les deux 

 équations 



vU^ = k"- cos- + lî^ siü° 0, 



vtji = (k- — /t-) sin 6 cos 6. 

 On obtient alors l'équation 





qui est celle d'un cercle, que nous proposons d'appeler le cercle du centre de pression. 

 Pour Ä; = /* ce cercle se réduit à son centre, et, pour des valeurs très grandes de v ou 

 des valeurs très petites de k^ — /r, il n'y a pas grande différence entre les positions des 

 deux centres de pression et de gravité. Soit dans la Fig. 6 /.qCQ = 2Ö, Z.qQiQ^= 

 = Z. kGij', alors le centre de pression correspondant à l'axe horizontal trç, sera celui des 

 deux points q qui est le plus proche de l'axe principal du plus petit moment d'inertie. 

 Soit encore Gh cet axe, et faisons le tourner autour du point G de sa position primitive 

 GU au dessous de cet axe GU; le centre de pression marchera du point Q en par- 

 courant le demi-cercle QqQi inférieur, jusqu'au point Qn où il arrive lorsque Gh occupe 

 la position G^. La partie supérieure G^' de cet axe continuant de tourner pour recouvrir 

 enfln la position primitive GU, le centre de pression parcourt le demi- cercle supérieur. 



9. Il est bien clair que le centre de pression se présente le plus facilement, lors- 

 qu'on superpose l'un sur l'autre les deux plans de l'aire et de la section du fluide de ma- 

 nière que les deux points G coïncident, et que l'axe, qui doit être horizontal après l'im- 

 mersion de l'aire dans le fluide, occupe la position Gij; car alors les deux courbes du rentre 

 de pression vont se couper en deux points, dont cehd qtd est le j^lus proche de l'axe princij)al 

 correspondant au plus petit moment d'inertie est le centre cherché. 



10 — 14. Quant aux exemples traités dans le mémoire, nous renvoyons à celui-ci, 

 nous bornant à appeler l'attention sur la détermination facile des rayons de gyration princi- 

 paux, que nous fournit la théorie exposée elle-même. 



