no V. DWELSHAUVERS-DERY. - I.K PERFECTIONNEMENT DE LA MACHINE A VAPEUR 



delà machine réelle, qui ne peut être atteint qu"ii 

 la condition de venirenaide à la vapeur pendant la 

 détente, de favoriser la vaporisation de la rosée 

 par le secours d'un peu de chaleur supplémentaire, 

 qu'elle vienne du dehors, d'une enveloppe exté- 

 rieure ou du dedans, de la surchauffe de la va- 

 peur, par exemple : car il y a toujours une partie 

 de la chaleur fournie au métal par la vapeur qui 

 passe au dehors et n'est pas restituée au dedans. 

 On diminue cette dernière par une couche isolante 

 extérieure, de manière à la réduire à un minimum 

 fort petit : 10 à 13 % de la chaleur équivalente au 

 travail utilisable. Pour simplifier, nous négligerons 

 tout d'abord ce refroidissement extérieur. Le prin- 

 cipe économique de la machine à vapeur pourra 

 donc s'énoncer comme suit : 



La condition du maxiinwn de rendement d'une ma- 

 chine à vapeur est que toute la chaleur cédée par la va 

 peur aux parois métalliques pendant l'admission lui 

 soit restituée y^ar (es parois 2'e>idant la détente. En 

 d'autres termes, que toute l'eau provenant de la conden- 

 sation delà vapeur pendant l'admission soit recaporisée 

 pendant la détente, de manière que le métal soit sec à 

 l'intérieur dès le commencement de Vémissiofi . 



Ce principe, que nous croyons avoir été le pre- 

 mier à éconcer, paraît au premier abord exclure 

 tout perfectionnement autre que celui qui le réalise. 

 Il semble ne laisser en discussion que le moyen le 

 plus avantageux d'obtenir le résultat désiré : en- 

 veloppe, surchauffe, division de la détente en plu- 

 sieurs cylindres, etc. Mais si l'on y regarde de plus 

 près, on arrive à la conclusion qu'il resterait en- 

 core à chercher le moyen de supprimer l'action 

 des parois; ou, comme supprimer est contraire 

 aux lois naturelles, de réduire autant que possible 

 la condensation pendant l'admission, c'est-à-dire la 

 quantité de chaleur perdue par la vapeur pendant 

 l'admission et qui a pénétré dans le métal durant 

 cette période pour en sortir ensuite. A cet effet, il 

 faudrait employer dans la composition du cylindre 

 un métal mauvais conducteur et d'une faible capa- 

 cité calorifique ; ou bien, puisqu'il n'est guère pos- 

 sible de détrôner la fonte, l'enduire, sur toute la 

 surface en contact avec la vapeur, d'une couche 

 superficielle possédant ces qualités et présentant 

 des chances de durée. Cela revient à boucher au 

 moyen d'un enduit les interstices par oii la cha- 

 leur s'insinue dans le métal. Celle qui n'y sera 

 pas entrée n'aura pas à en sortir, et par suite ne 

 risquera pas d'en sortir intempestivemeni pendant 

 l'émission. 



Cet enduit trouvé, la théorie pourra prononcer 

 le nec plus idtra. En effet, les moyens d'approcher 

 du rendement de la machine idéale sont connus 

 aussi bien que leurs limites pratiques; le moyen 

 d'approcher de l'idéal de la machine réelle avec 



son corps métallique, doué de piopriétés phy- 

 sicjues inéluctables, a été récemment mis au grand 

 jour; il ne peut rester qu'une seule chose à 

 faire : employer pour métal encaissant celui dont 

 les propriétés physiques sont le moins défavo- 

 rables. Ce sera là le dernier et suprême perfection- 

 nement, comme M. Thurston l'a fort bien nommé 

 suivant nous, car on trouvera peut-être un enduit 

 supérieur à celui de M. Thurston, mais pas un 

 moyen d'économie meilleur que celui de rendre le 

 métal à l'intérieur du cylindre autant que possible 

 imperméable à la chaleur. 



Désireux de faire partager notre conviction, 

 nous renvoyons le lecteur au travail de M. Thurston 

 qui vient d'être publié dans les Proceedinf/s of the 

 United Sùdes Naval Insiilute; il est intéressant d'en 

 rapprocher les considérations développées par 

 .M. Lissignol. ingénieur belge, dans une brochure 

 rare dans le commerce, fort remarquable pour 

 l'époque de sa publication, parue sans nom d'au- 

 teur, à Bruxelles, en 1876. et intitulée : Note som- 

 maire sur l'application de la théorie mécanique de la 

 chaleur au pe/fectionnement des machines à vapeur. 



M. Lissignol avait judicieusement deviné ce que 

 M. Donkin a plus tard démontré expérimentale- 

 ment : le vrai mode d'action du métal dans les 

 cylindres à vapeur. 11 décrit ainsi le régime des 

 échanges de chaleur : v Une zone cylindrique pla- 

 cée à l'intérieur du métal, plus ou moins loin de la 

 surface intérieure, acquiert une température fixe 

 maximum qui reste constante; les zones concen- 

 triques à l'extérieur de la précédente ont chacune 

 une température aussi constante, mais graduelle- 

 ment décroissante jusqu'à la surface extérieure du 

 cylindre. Les zones concentriques placées intérieu- 

 rement au cylindre par rapport à la zone de tem- 

 pérature fixe maximum ont des températures va- 

 riables entre des limites d'autant plus écartées 

 qu'elles sont plus rapprochées de l'intérieur du 

 cylindre. L'ensemble de ces dernières zones, suc- 

 cessivement refroidies et réchauffées, constitue 

 l'épiderme métallique intérieur, alternativement 

 réchaufl'é et refroidi dans chaque révolution, sous 

 l'intluence respective de la condensation et de l'é- 

 vaporation décrites ci-dessus. L'épaisseur de cette 

 couche mince, qu'on peut appeler couche active, dé- 

 pend naturellement du temps pendant lequel agis- 

 sent les deux influences opposées de refroidisse- 

 ment et de réchauffement et de l'intensité de ces 

 influences... » La quantité de chaleur absorbée, 

 puis restituée par une couche active pendant une 

 révolution, sera proportionnelle à la densité S du 

 métal et à sa capacité calorifique c, ainsi qu'à la 

 racine carrée du coefficient de conductibilité inté- 

 rieure /■ ; M. Lissignol appelle coefficient d'absorption 

 le iiriidiiit c c Jk. Appliquant le calcul aux faits 



