ACADÉMIES ET SOCIETES SAVANTES 



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logue au thermonièire à air, et à la comparer avec l'é- 

 chelle pholodynami(]ue, pourvu qu'on pot ima;;iuer 

 une méthode pour l'aire la comparaison. En admettant 

 que l'axiome appliqué au cycle de Carnet soit vrai 

 quand on parle d'éclairement au lieu de température, 



l'auteur montre mathématiquement que p=il-oùp 



est la pression, I l'éclairemeut, T la température 

 absolue et p la chaleur de combinaison par gramme 

 molécule de chlore dégagé. Si P est la chaleur de l'or- 



p ^ 



mation du chlorure d'argent, la fraction - peut être con- 

 sidérée comme exprimant la fraction du chlorure total 

 qui peut être décomposcie par l'action de la lumière 

 sur lui, en supposant le gaz retiré de manière à exer- 

 cer une pression inférieure à celle qui correspond à 

 l'éclairement. L'équation chimique peut alors s'é- 

 crire 



P 1 



- A(j Cl = Ar/p Clp + - eu 



p ■ ■ _ __ 1 2 - 



P P 

 ainsi la formule du pholochlorure serait Aijp Clp 



P P 

 — M. RUcker lit une lettre du président M. Fitzge- 

 rald sur le sujet de la note. Il demande quel est 

 l'axiome correspondant à la seconde loi de la thermo- 

 dynamique qui a été employé. Il n'est pas sur que la 

 machine soit parfaitement réversible et émet un doute 

 au sujet de la phos[diorescence mentionnée dans la 

 dernière opération du cycle. Néanmoins le mémoire 

 est des plus ntéressants et très suggestif. M. Hersche 

 remarque que le pliospboroscope de Becquerel montre 

 que toute espèce de lumière produit une pliosphores- 

 cence, et pense qu'en considérant le sujet, le carac- 

 tère non thermique de la lumière photogénique devrait 

 être prise en considéralion. M. Backer dit qu'il a 

 travaillé sur le chlorure d'argent depuis plusieurs an- 

 nées, et il trouve que le sel ne décroit pas quand il est 

 mis sec dans h; vide. Il considère que l'ovygène est 

 nécessaire à l'action. M. Burton, relativement à la 

 « motivité » du système, dit qu'il n'y a qu'une petite 

 fraction de l'énergie de l'éclairement qui est actuelle- 

 ment mise en œuvre. Il pense donc qu'il est nécessaire 

 de considérer jusqu'à quel point la seconde loi de la 

 thermodynamique peut étie regardée comme un 

 axiome. 11 a été lui-même conduit à admettre que la 

 loi est en défaut dans le cas de mélanges de substances 

 différant d'un degré fini l'une de l'autre. Quelque 

 temps après il a expérimenté sur une solution de sul- 

 fate de soude placée dans un dialyseur et maintenue 

 à température constante. La portion la plus acide 

 passe à travers la membrane et, en mélangeant, on 

 observe une élévation de température. Le dialyseui- 

 agit donc comme les dénions de Maxwell, et le mé- 

 lange accroît la « motivité » du système. M. Riicker 

 exprime ses doutes sur la question de savoir si le 

 cycle décrit dans le mémoire est strictement analogue 

 à celui du problème de Carnot. Dans le dernier cas 

 les parties de la substance agissante ne diffèrent 

 qu'infiniment peu l'une de l'autre, tandis que, dans le 

 premier, le corps actif était un mélange de deux so- 

 lides et d'un gaz. Quant au fait que l'accroissement 

 de l'éclairement n'altérerait pas la température, de la 

 chaleur doit toujours être apportée par les rayons. La 

 première partie du cycle serait, d'après le mémoire, 

 formée de deux adiabatiques et d'une isothermique. 

 Il est hasardé de regartler cela comme possible. Si le 

 chlorure était considéré seul, cela ne serait pas vrai, et 

 il faut seulement savoir si le chlore absorbe toute la 

 chaleur dégagée par la compression du chlorure. Cela 

 semble peu probable, mais si cela était vrai ce serait 

 un résultat très important. M. Abney voit une autre 

 difficulté dans ce fait qu'aux basses températures 

 le chlorure d'argent n'est pas attaqué, même par la 

 lumière violette, tandis que réchauffement augmente 



beaucoup l'action de la lumière. Selon lui, les conclu- 

 sions ont reçu les confirmations nécessaires, mais le 

 mémoire doimerait un point de départ pour de nou- 

 velles expériences. M Elber, répondant à M. Fitzge- 

 rald, dit que l'axiome correspondant à la seconde 

 loi, telle qu'elle a été formulée par Clausius, peut 

 être formulé ainsi : l'énergie ne peut d'elle-même 

 passer d'un corps moins éclairé à un corps plus 

 éclairé. Dans le mémoire, il a supposé que l'é- 

 nergie développée durant la compression au plus 

 faible éclairernent était de la môme qualité que 

 l'énergie absorbée sous le plus haat éclairement. 

 Toute la question dépend des comparaisons d'inten- 

 sités des éclairements de diverses longueurs d'ondes. 



P 

 Dans l'expression p = I^t , p est probablement une fonc- 

 tion de T et l'objection de M. Abney n'est jvas néces- 

 sairement fatale. Parlant de la présence, prétendue 

 essentielle, de l'oxygène pour la décomposition, il dit 

 que quelques coips sensibles seraient nécessaires, 

 mais en jugeant d'après les expériences, il a vu qu'une 

 quantité inrinitésimale suffirait probablement; il 

 semble donc que leur action soit d'une nature cata- 

 lytique. Il attache du prix aux objections de M. Riicker, 

 rirais ne croit pasqu'elles puissent porter. — M. Perry 

 lit un mémoire sur les bobines de réaction. Re- 

 gardant une bobine de réaction comme un trans- 

 formateur avec un primaire et plusieurs secon- 

 daires, représentés par les masses conductrices, il 

 montre que (ont les secondaires peuvent être rempla- 

 cés par une bobine unique de n tours, de résistance 

 rohms, mise en court-circuit sur elle-même. En ne 

 supposant aucune perle magnétique, les équations 

 pour les deux circuits à un moment donné sont 

 V = HC -+- NOl et — rc + nUl, où N et n sont les 

 nombres détours, R et r les résistances, I l'induction 

 totale X W lignes C.(;.S, et C et c les courants pri- 

 maire et secondaire respectivement. Puisque le cou- 

 rant excitateur C est tout ce qu'il y a d'important dans 

 les bobines de réaction et que sa valeur dépend de la 

 loi d'aimantation, les équations sont traitées d'une 

 façon qui dilfère de celle qui est adoptée dans les cal- 

 culs ordinaires du transformateur. Exprimant la loi 



-1 



Xi 



P'- 



sm IX 



magnétique en série de Fourier 1 



on tire la valeur de A (c'est-à-dire NC -1- ne) et quand 

 V ou I sont dormes comme fonctions périodiques du 

 temps, on peut calculer C. En supposant V =V„ sin kt, 

 l'auteur trouve 



C - ^'- I \ l-}-2esin/'-|-e--i— sin) /■■/ — 90 -f ta 

 ~ N-cr/,- L ( 



('•■^"s/''^/) ''-'"=°^ = 



os 3 lil — "1 cos .j kl 



] 



Q,-, g — 'iJ — ^ ^est le terme d'hystérésis et 6 et m des 



r 

 constantes dépendant de la loi d'aimantation. Pour un 

 transformateur ordinaire, on a b = (i,2 et m = 0,0a. 

 De l'expression donnée plus haut il semble résulter 

 que s'il n'y a pas d'hystérésis (/■ = 0), l'effet des cou- 

 rants tourbillonnaires (courants de Foucault) est d'ac- 

 croître l'amplitude du terme important et de produire 

 une avance de 90" — cot-' e, tandis que l'effet de 

 l'hystérésis sans courants tourbillonnaires est de lais- 

 ser l'amplitude inaltérée et de pi-oduire l'avance /'. Il 

 montre donc que les harmoniques supérieurs peuvent 

 exister et rend probable qu'une bobine de réaction 

 avec du fer tinement divisé fournirait une méthode 

 d'accroître la fréquence par des moyens purement ma- 

 gnétiques. En prenant le cas d'un transformateur de 

 1500 watts (2 000 volts) non chargé, dans lequel la 

 perle en courants tourbillonnaires est de 40 walts, on 



'— I a est la même chose que arc tanga. 



