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mités du llé;m un micromètre qu'on vise ;iu micros- 

 cope, et qui permet de lire immédiatement les faibles 

 variations de poids. Alors c'est le plateau continu qui 

 est suspendu à la balance et qui se trouve en dessus 

 La balance est préférable au ressort en ce qu'elle 

 élimine l'emploi de la vis qui règle le plateau. Pour 

 calculer le ternie correctif pour une distance donnée 

 des plateaux, il suffit de faire trois expériences en 

 portant successivement au même potentiel, d'abord le 

 disque central seul, puis le disque central et le pour- 

 tour, entin le pourtour seul. On a aussi trois équations 

 qui permettent de comparer l'attraction vraie à la 

 valeur approchée donnée par la méthode renversée de 

 M. Curie, et par suite de calculer la valeur du terme 

 de correction. On calcule ainsi ce terme pour les difl'é- 

 rentes distances. Celte méthode renversée est encore 

 applicable à l'électromètre absolu sphérique de M. Lipp- 

 mann. Dans ce cas, il n'y a plus de terme correctif. Il 

 faut seulement prendre garde que la formule n'est plus 

 la même que dans le cas ordinaire. — M. Abraham 

 fait voir que dans ses expériences où intervient un 

 galvanomètre il n'est plus aussi nécessaire que pour 

 des expériences d'électrostatique d'obtenir un isole- 

 ment rigoureux, surtout si le commutateur est disposé 

 convenablement. D'ailleurs cet isolement était encore 

 très satisfaisant puisque les résistances d'isolement 

 du condensateur étaient supérieures à 80 milliards 

 d'ohms. — M. Pellat fait quelques réserves sur la 

 substitution de la balance au ressort dans l'électro- 

 mètre absolu. — M. Curie défend son opinion. — 

 M. Lippmann fait connaître ses nouveaux résultats 

 relatifs aux photographies colorées du spectre non 

 plus sur des couches contenant des sels d'argent, 

 mais sur des couches bichromatées. La théorie de la 

 formation des photographies colorées donnée par 

 M. Lippmann fait prévoir que la production du phéno- 

 mène est indépendante de la nature de la substance 

 sensible. C'est ce que l'auleur a voulu confirmer par 

 l'expérience. Le dispositif ordinaire avec miroir de 

 mercure reste identiquement le même, sauf que la 

 nouvelle couche sensible diffère ; dans le cas actuel, 

 c'est une couche d'albumine (ou de gélatine) bichro- 

 matée. Aux points où agit la lumière, la matière orga- 

 nique est modifiée, elle devient moins hygrométrique, 

 c'est-à-dire que les plans successifs formés dans les 

 expériences antérieures par de l'argent réduit, sont 

 maintenant constitués par des plans d'albumine deve- 

 nue incapable d'absorder l'eau, tandis que le reste de 

 l'albumine conserve la propriété de se gonfler par l'eau. 

 Par suite, lorsque la plaque a été impressionnée, les 

 couleurs apparaîtront dès qu'on la plonge ilans l'eau. 

 M. Lippmann reproduit l'expérience devant les mem- 

 bres de la Société : celte expérience est très curieuse 

 et fort belle, les couleurs sont excessivement brillantes. 

 On les voit sous toutes les incidences, c'est-à-dire en 

 dehors de l'incidence de la réflexion régulière. En re- 

 gardant la plaque par transparence on voit nettement 

 les complémentaires des couleurs vues par réflexion. 

 Cette immersion dans l'eau pure, en enlevant le bi- 

 chromate, fixe l'épreuve en même temps qu'il la déve- 

 loppe. L'image disparaît quand on sèche la plaque, 

 pour reparaître chaque fois qu'on la mouille de nou- 

 veau. Il est à remarquer que les couleurs n'apparais- 

 sent pas exactement à l'endroit où elles ont été produites 

 par la source lumineuse. Le spectre entier est déplacé 

 dans son ensemble, de telle sorte que le rouge est à la 

 place qu'occupait le vert dans l'impression lumineuse. 

 Cela tient précisément au fait que les lames de géla- 

 tine non impressionnée se sont gonflées, et que par 

 suite la distance des plans de gélatine insoluble a 

 augmenté. Avec l'eau salée, la dilatation de la couche 

 est moindre et le spectre se déplace moins. Lorsqu'on 

 emploie l'albumine, il faut avoir soin de la coaguler 

 au bichlorure de mercure, sans quoi l'albumine non 

 impressionnée se dissoudrait lors du lavage à l'eau 

 pure. — M. Berget expose ses expériences sur la dila- 

 tation magnétique du fer dans un champ magnétique, 



ainsi que les expériences analogues de M. 'Van Aubel 

 sur le bismuth. Les deux expérimentateurs ont. chacun 

 de leur côté, eu recours à la méthode du déplacement 

 des franges indiquée par Fizeau pour rétude de la di- 

 latation dos cristaux. Le cylindre de fer de .M. lierget 

 est placé dans la région centrale de la bobine, de façon 

 que le champ puisse être considéré comme uniforme, 

 et il est prolongé de chaque côté par des cylindres de 

 cuivre de même diamètre. L'appareil producteur des 

 franges est constitué, d'une part, par la base supé- 

 rieure du barreau de cuivre, et, d'autre part, par une 

 lentille hémisphérique très voisine, portée jiar un sup- 

 port spécial à vis calantes monté sur le liàti de l'appa- 

 reil. L'n prisme à réflexion totale renvoie horizontale- 

 ment la lumière. — Le dispositif de M. Van Aubel est 

 analogue, seulement l'auteur amplifie, en outre, les 

 déplacements au moyen d'un levier. M. Berget signale 

 qu'il est facile de séparer la dilatation thermique qui 

 est lente et progressive de la dilatation magnétique qui 

 est instantanée. Les deux métaux, bismuth et fer, four- 

 nissent des résultats entièrement opposés. On sait que 

 le bismuth présente une conductibilité thermique ou 

 électri([ue qui varie considérablement dans un champ 

 magnétique. Mais au point de vue de la dilatation ma- 

 gnétique, il se trouve complètement inerte ; il n'y a 

 aucun allongement. Pour le fer, au contraire, les va- 

 riations de conductibilité sont très faibles, tandis que 

 l'allongement magnétique est très notable. L'n barreau 

 de 82 millimètres s'allonge de 0|ji, 412 pour un champ 

 de 104 unités C.ti.S. La courbe des allongements en 

 fonction de l'intensité du champ présente une allure 

 semblable à celle qui représente l'intensité d'aiman- 

 tation en fonction de la force magnétisante. Le dispo- 

 sitif de M. Berget se prête très bien à la projection du 

 phénomène. — - Sur une question de M. Curie, M. Ber- 

 get indique qu'il n'a constaté aucun effet d'hystérésis. 

 — M. Raveau fait observer que l'effet magnétique ne 

 doit pas être immédiat. Il rappelle l'existence de la 

 viscosité magnétique étudiée par Ewing et Lord Ray- 

 leigh. On sait, en effet, que si l'on passe d'une valeur 

 donnée de la force magnétisante à une valeur supé- 

 rieure, l'ainiantalion induite n'atteint pas immédiate- 

 ment la valeur finale donnée par la courbe d'hystérésis, 

 elle met un temps notable à l'atteindre. 



Edgard Haudik. 



SOCIÉTÉ DE PHYSIQUE DE LONDRES 



Séance du M novembre. 



M. Burton résume la discussion sur le mémoire de 

 M. Williams : « Les dimemions Jc.s quanlitea pln/siques. d 

 Il remarque que l'idée de faire des quantités dites 

 « spécifiques » telles que le poids spécifique, des gran- 

 deurs purement numériques, est erronnée, et doit 

 mener à des difficultés. La « pesenteur spécifique » 

 d'une substance est une grandeur de même nature que 

 la densité, et ce n'est une grandeur purement numé- 

 rique qu'en vertu de la convention qui prend la densité 

 de l'eau pour unité. Si l'on donnait des dimensions aux 

 quantités spécifiques, rinterprétalion en serait aisée, 

 selon lui, quand on aurait trouvé les formules de di- 

 mensions rationnelles. Belativement aux remarques de 

 M. Fitzgerald, il dit que bien que la tendance à rame- 

 ner en dernière analyse toute énergie à étre'de l'éner- 

 gie cinétique soit indéniable, la distinction qu'on éta- 

 blit communément entre l'énergie cinétique et poten- 

 tielle ne comporte rten qui soit contraire à cette ma- 

 nière de voir, et qu'elle est utile et convenable dans 

 bien des cas. Sur la question des dimensions dei^deA',' 

 il incline vers la manière de voir de M. Williams, car 

 plusieurs considérations suggèrent l'idée que les deux 

 capacilé^ d'un milieu sont essentiellement dilTérentes. 

 Il donne àl'appui des arguments pour montrer que nest 

 probablement une constante absolue dans l'éther, 

 tandis que /; peut être variable. Des deux systèmes de 

 dimensions pourjji. et li proposés par M. Williams, celui 

 qui fait de p. une densité semble préférable. — 



