W. CROOKES. — LA DÉCHARGE ÉLECTRIQUE DANS LES GAZ RARÉFIÉS 



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Fig. 11. 



je pense, que je continue d'admettre ma théorie 

 originale, d'après laquelle ces phénomènes sont 

 (lus à la matière radiante des molécules gazeuses 

 résiduelles, et certainement pas aux particules 

 arrachées à l'électrode négative. 



IL — PIlOSPnORESCENCE DAiNS LES VIDES EXTRÊMES 



J'ai déjà fait remarquer que les mouvements 

 moléculaires qui sont rendus visibles dans un tube 

 vide, ne sont pas les mouvements des molécules 

 dans les condi- 

 tions ordinaires, 

 mais sont compo- 

 sés à la fois de ces 

 mouvements ordi- 

 naires ou cinéti- 

 ques et du mouve- 

 ment dûàl'impul- 

 sion électrique. 



L'expérience 

 montre que dans 

 de tels tubes, quel- 

 ques molécules 

 peuvent parcourir 

 plus de mille fois 

 le libre parcours 

 moyen, avec des 

 vitesses augmen- 

 tant d'une façon 

 correspondante, 

 jusqu'à ce qu'elles 

 soient arrêtées par 

 des chocs. En fait, 

 le libre parcours 

 peut varier dans 

 un même tube, et 

 même pour un de- 

 gré donné de raré- 

 faction. 



Beaucoup de 

 corps, tels que le Pi^ j2_ 



rubis, le diamant, 



l'émeraude, l'alumine, l'yttria, beaucoup de sul- 

 fures et d'oxydes terreux deviennent phosphores- 

 cents dans le vide, quand ils sont placés dans le 

 courant des molécules électrisées, qui partent du 

 pôle négatif. La composition du résidu gazeux 

 n'affecte pas la phosphorescence. Ainsi, l'yttria 

 devient également phosphorescente dans le résidu 

 obtenu par la raréfaction de l'air atmosphérique, 

 de l'oxygène, de l'azote, de l'anhydride carbonique, 

 de l'hydrogène, de l'iode, du soufre et du mercure. 



Quand on place l'yttria dans un tube vide, le 

 point où la phosphorescence est maximum se 

 trouve à la limite de l'espace obscur. Le dia- 

 gramme de la figure H représente approximative- 



ment la variation de la phosphorescence dans les 

 différentes parties du tube, à une pression inté- 

 rieure de 0"'°',2.o. Sur la figure, on voit les pôles 

 négatif et positif, A et B, le premier étant en- 

 touré par l'espace obscur que limite la ligne poin- 

 tillée C. La courbe DEF montre les intensités rela- 

 tives de la phosphorescence à différentes dis- 

 tances du pôle négatif, et sa position, à l'intérieur 

 de l'espace obscur, dans laquelle la phosphores- 

 cence ne se produit pas. Les ordonnées de la 



courbe représen- 

 tent le degré de 

 phosphorescence ; 

 les effets les plus 

 décisifs sont obte- 

 nus en employant 

 des tubes assez 

 larges pour que 

 les parois soient 

 extérieures à l'es- 

 ]iace obscur, tan- 

 dis que la ma- 

 tière soumise à 

 l'expérience se 

 trouve précisé- 

 ment à la limite 

 de cet espace obs- 

 cur. 



Jusqu'ici , j'ai 

 parléseulementde 

 la phosphorescen- 

 ce de substances 

 placées au-des- 

 sous du pôle néga- 

 tif. Mais de nom- 

 breuses expérien- 

 ces m'ont montré 

 que la phospho- 

 rescence peut se 

 produire au con- 

 tact même du pôle 

 négatif. 

 Ceci est seulement un phénomène temporaire, 

 et cesse aussitôt que la raréfaction est poussée à 

 un degré très élevé. L'expérience est assez difficile 

 à réaliser; je me bornerai à la décrire sommai- 

 rement. 



Un tube en U, représenté dans la figure 12, 

 possède un pôle d'aluminium, aplati en forme de 

 disque à chaque extrémilé; ces deux pôles sont re- 

 couverts d'une couche d'yttria. Lorsque la pres- 

 sion intérieure approche de O^^o, la suiface du 

 pôle négatif A devient faiijlement phosphores- 

 cente. Lorsque l'on continue à faire le vide, cette 

 lueur diminue de plus en plus, non seulement en 

 intensité, mais aussi en étendue, se contractant à 



