W. CROOKES. — LA DÉCHARGE ÉLECTRIQUE DANS LES GAZ RARÉFIÉS 



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sant une jaugea étincelles. On donne tout d'abord, 

 à cette jauge, un écartenient de 1°"". La force élec- 

 tro-motrice nécessaire pour vaincre la résistance 

 de 1™°" d'air est de 920 volts. La différence de po- 

 tentiel aux pôles du tube à yttria est donc de 920 

 volts. On voit qu'elle n'est pas suffisante pour 

 faire passer le courant à travers le tube. J'augmente 

 graduellement l'écartement de la jauge, jusqu'à ce 

 que la différence de potentiel des pôles soit assez 

 considérable pour faire passer l'étincelle à travers 

 le tube, et rendre ainsi l'yllria phosphorescente. 

 Je trouve ainsi une distance de 7°"", correspon- 

 dant à une force électro-motrice de 6.440 volts. 

 J'attache maintenant les lils venant de la bobine 

 sur le tube D qui contient le carbone, et laissant à 

 la pression la même valeur que précédemment, 

 je répète l'expérience. On l'emarque maintenant 

 que l'on a dû aller jusqu'à un écartement de 

 30°"", corres- 

 pondant à une 

 force électro- 

 motrice de 

 27.600 volts. 

 Le fait démet- 

 tre dans le 

 tube soit de 

 ryttria,soitdu 

 carbone, pro- 

 duit une différence de 21.160 volts sur la force 

 électro-motrice nécessaire pour faire passer la dé- 

 charge entre les pôles. 



Une autre expérience donne encore une démons- 

 tration plus nette de ce phénomène. L'idée que la 

 variation des matériaux et par suite de la conducti- 

 bilité des différents tubes que je vous ai montrés, 

 peut modifier les résultats observés, se présente 

 d'elle-même. Voici ^fig. lo)un long tube cylindrique, 

 en verre de Bohème phosphorescent, contenant 

 deux pôles A et B. 11 contient aussi un court cylindre 

 de verre CC, argenté intérieurement. La pression 

 intérieure est de 0""", 00068. Le cylindre argenté 

 est maintenant à l'extrémité du tube, en dehors de 

 l'espace qui sépare les pôles; ceux-ci sont donc en- 

 tourés de verre phosphorescent. Je mets la bobine 

 en marche, et je constate que la force électro-mo- 

 trice nécessaire à faire passer le courant, mainte- 

 nant que les pôles sont dans une chambre phos- 

 phorescente, est de 1380 volts. Je fais glisser le 

 cylindre à l'autre bout du tube, de façon qu'il en- 

 ferme ces pôles dans une chambre d'argent métal- 

 lique, et l'on voit que la force électro-motrice 

 nécessaire pour faire passer le courant s'élève à 

 6.440 volts. L'argent métallique ne devient pas 

 phosphorescent, tandis que le verre de Bohême le 

 devient très nettement. Il semble que plus grand 

 est le pouvoir phosphorescent de la substance qui 



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entoure les pôles et plus facilement peut passer 

 l'étincello. Si l'on entoure les pi'iles avec du verre 

 de Bohême ou de l'Yttria, deux corps phospho- 

 rescents non-conducteurs, l'étincelle passe facile- 

 ment. Aussitôt que j'entoure ces pôles avec une 

 substance non phosphorescente, l'étincelle refuse 

 de passer. 



IV. — QUELLE EST L.V CAUSE DE LA l'UOSPHORESCENCE? 



Je voudrais intéresser mes lecteurs à une ques- 

 tion qui me préoccupe depuis fort longtemps ; 

 c'est de savoir ce qui cause la phosphorescence de 

 l'yltria et des autres corps dans le vide, sous le 

 bombardement moléculaire. 



J'ai trouvé que cette phosphorescence était un 

 attribut des corps non-conducteurs seulement. 

 Nous sav(»ns que, lors de la phosphorescence, les 

 molécules de l'yttria sont dans un état de vibration 



intense. Cha- 

 que molécule 

 peut être con- 

 sidérée com- 

 me le centre 

 d'où rayonne 

 l(jut un fais- 

 ceau de rayons 

 qui, lorsqu'on 

 le décompose 

 par le prisme, s'étale en un spectre discontinu. 

 Nous pouvons supposer aussi que les atomes rési- 

 duels de gaz chargés d'électricité négative, aban- 

 donnent leur électricité en venant choquer un 

 corps phosphorescent, et retournent ensuite pren- 

 dre une nouvelle charge. 



L'hypothèse du passage de l'électricité, à travers 

 les gaz raréfiés, par voie électrolytique, présente 

 un certain caractère d'évidence. Elle a été émise par 

 le professeur Schuster devant la Société royale, le 

 20 mai 1890'. 



Une molécule de gaz hydrogène, par exemple, 

 peut être considérée comme formée d'un groupe 

 d'atomes, chargé d'une certaine quantité d'électri- 

 cité négative, et d'un autre groupe d'atomes, chargé 

 d'une quantité équivalente d'électricité positive. 



Ces atomes peuvent, en outre, être chargés de 

 quantités additionnelles d'électricité positive ou né- 

 gative, qu'ils transportent comme un navire trans- 

 porte son chargement. Nous n'avons pas à nous 

 occuper de la charge inhérente aux atomes, sur 

 laquelle nous ne savons rien, mais de la charge 

 supplémentaire. 



Imaginons une molécule d'hydrogène, placée 

 dans un tube à vide, auprès du pôle négatif. Si l'on 

 fait passer le courant, les atomes de la molécule 



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