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R. BLONDLOT. — LA IHÉORIE ÉLECTROMAGNÉTIQUE UE LA LUMIÈRE 



autre manière. Soil K la constante diélectrique du 



milieu ; le flux de force qui sort de s est 



K 



donc 5' := flux (le force X— ; par conséquent, 



la quantité d'électricité qui a traversé un élément de 

 surface quelconque pris dans le diélectrique, est égale au 



Hux de fwce qui traverse cet élément, X — . 



-ITT 



Cette quantité s'appelle le déplacement électrique 

 à travers l'élément. 



Il y a toutefois un contraste complet entre un 

 conducteur et un diélectrique. Le conducteur n'op- 

 pose aucun obstacle au déplacement qu'une force 

 électrique tend à faire naître dans son intérieur, 

 et n'impose aucune limite à ce déplacement. Dans 

 un diélectrique au contraire, le déplacement même 

 éveille des forces antagonistes qui s'opposent à 

 son accroissement, par un jeu analogue à celui 

 par lequel l'élasticité d'un solide, éveillée par les 

 actions extérieures que subit ce dernier, limite la 

 déformation que ces actions extérieures produi- 

 sent. Par analogie, Maxwell appelle fflp^f/««< rf't'tos- 

 ticité électrique le quotient de la force (par unité de 



surface) par le déplacement, soit le nombre — . 



L'élasticité diélectrique et la constante diélectrique 

 sont par conséquent en raison inverse l'une de 

 l'autre. 



Tout accroissement de l'état de déplacement est 

 équivalent à un courant d'électricité positive dans 

 le même sens que celui-ci. De même, une diminu- 

 tion de l'état de déplacement est équivalente à un 

 courant en sens inverse. Ces courants de déplace- 

 ment exercent les mêmes actions magnétiques 

 et inductrices que les courants ordinaires, comme 

 MM. Rœntgen et H. Hertz l'ont établi expérimenta- 

 lement ^. 



Considérons un tube d'induction joignant deux 

 conducteurs (flg.2); à travers toutes les sections de 

 ce tube, le déplacement a été le même. A la base 

 initiale du tube, le sens de Vétat de déplacement 

 est du conducteur vers le diélectrique; dans le con- 

 ducteur contigu à cette base il n'y a d'ailleurs au- 

 cun état de déplacement. On dit alors que cette 

 base est ékctrisée positivement, ou charyée positivement. 



A la base terminale, le sens du déplacement est 

 du diélectrique vers le conducteur; on dit que cette 

 base est chargée tiégativemenf. 



' D'après le théorème de Gauss, et en se rappelant que 

 dans un diélectrique de constante diélectrique K une charge 

 doit être considérée comme réduite à la Kii^me partie de sa 

 valeur dans l'air. 



2 Remarquons que dire que, sous l'action d'une force élec- 

 tromotrice, toutes les sections d'un circuit sont traversées 

 par la même quantité d'électricité, revient à dire que l'clec- 

 tricité se déplace comme un Huido incompressible. 



On doit considérer la quantité d'électricité posi- 

 tive qui a quitté la base terminale du tube d'induc- 

 tion pour entrer dans le conducteur B, comme 

 ayant traversé la partie conductrice du circuit pour 

 venir combler le vide fait en avant du conducteur 

 A par le déplacement dans le diélectrique. 



aS®- 



Fig. 2. 



On voit qu'il y a une charge positive là où l'élaP 

 de déplacement commence, et une charge néga- 

 tive là où l'état de déplacement cesse. En réalité, 

 la charge appartient plutôt à la surface du diélec- 

 trique qu'aux conducteurs eux-mêmes. 



« Concevons qu'une portion quelconque du dié- 

 « lectrique soit séparée (par la pensée) du reste par 

 « une surface fermée ; alors, sur chaque élément 

 « de la surface, il y aura une charge, mesurée par 

 « le déplacement total à travers cet élément, ce 

 « déplacement étant estimé de dehors en dedans. 

 '< Si, dans le condensateur tel qu'il est en réalité, 

 « la portion considérée du diélectrique se trouve 

 « tout entière comprise dans l'intérieur du diélec- 

 (I trique, la charge de la surface sera neutralisée 

 « en chaque point par la charge opposée des par- 

 ce ties contiguës; mais si la portion considérée est 

 « en contact avec un conducteur, c'est-à-dire avec 

 « un corps où l'état de déplacement ne peut exis- 

 (( ter à l'état permanent, la charge superficielle ne 

 « sera plus neutralisée, mais constituera ce qu'on 

 < appelle communément la charge du conducteur. 



« Ce qui précède montre que le déplacement 

 « peut être envisagé comme produisant une yoo/r/- 

 « risation du milieu, puisque, par le fait du dépla- 

 (I cernent, chaque élément de volume de ce mi- 

 (I lieu acquiert des charges opposées à ses deux 

 « côtés opposés : l'état du milieu diélectrique est 

 « analogue à celui d'un aimant, dont chaque par- 

 « ticule est elle-même un aimant. 



« Si le milieu n'est pas un isolant parfait, l'étal 

 « de polarisation ne cesse de décroître. Le milieu 

 « cède à la force électrique, l'état de contrainte se 

 « relâche, et l'énergie potentielle qui lui était due 

 « est convertie en chaleur. Si, au lieu d'abandon- 

 « ner le condensateur à lui-même, on maintient 



