R. BLONDLOT. — LA THÉORIE KLECTROMAGNÉTIQUl- DE LA LUMIÈRE 



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d'électricilé traverse u; en divisant par dt el par co, 

 on aura Tintensité du courant rapportée à Tunité 

 de surface : la portion de u due au déplacement 

 K "SE.- 



est ainsi 



4:: 



On a donc : 



K OEx 



« = CEi -| ■ , i^t dp luriiie 



'i-K "il 



v= CY.y + 

 «■= CE: + 



'ut ■J/ ' 



Il reste à évaluer E^.E„,Er, 



El se compose de deux termes : l'un est drt aux 

 actions électrostatiques exercées par des charges 

 électriques et s'écrit, en désignant par i^ le polen- 



liel électrostatifiue : — :r- ; l'autre terme est di"i à 



l'induction électromagnétique; soit z ce terme, 

 que nous allons évaluer. 



c a une double signification : d'après la défi- 

 nition précédente, c'est la composante parallèle 

 à OX de la force exercée à l'instant considéré par 

 suite de l'induction électromagnétique sur l'unité 

 (électromagnétique) d'électi'icité placée au point 

 considéré ; mais on peut dire aussi : e est la force 

 électromolrice induite à l'instant considéré le long 

 d'un élément ^.r mené par le point considéré, cette 

 force électromotrice étant rapportée à l'unité do 

 longueur; en effet, d'après la première définition, 

 la force électromotrice, le long de </.;■, autrement 

 dit, le travail de la force électromo'rice pour trans- 

 porter l'unité de l'électricité le long de (/.rest tclx, 

 et si l'on rapporte cette force électromotrice à 

 l'unité de longueur, on retrouve £. 



La seconde manière d'envisager s nous en donne 

 immédiatement la valeur, d'après la définition 

 même do F. Rappelons que F est la force électro- 

 motrice totale qui serait engendrée par la sup- 

 pression fictive du champ, tandis que s est celle 

 qui correspond ù. la variation actuelle de ce champ. 

 l'' est l'intégrale par rapport au temps de î; donc 



■5F 

 ' = -^t- 



On a donc en définitive : 





En substituant dans la valeur de h. il vient : 



que l'on peut éci'ire symboliquement : 



■5.]/ "5 F 



Il = — — 47tC + K -— 



Si nous substituons à n celle valeur dans l'équa- 

 tion (3), il vient : 



"im "i^F "52 F 1)2 G 

 '5:^.r "5:- 'iij" 'Sy'S.r 



On a de même deux autres équations toutes 

 semblables à cette dernière. 



Ce sont les équations (4) que nous voulions ob- 

 tenir et que nous allons maintenant appliquer. 



III. 



Application des koi'ations 



Dans ce qui suit, nous considérerons seulement 

 ce qui se passe à une très grande distance de la 

 source des phénomènes électriques et magné- 

 tiques, cette source étant d'ailleurs quelconque. 

 Nous prendrons pour origine (fig. 3) un point de la 

 source, et pour axe des z la droite menée de cette 

 origine à l'observateur A. Si l'on considère le plan 



V = — c 



Fi.e. : 



mené par A perpendiculairement à OA, tous ""les 

 points de ce plan sont sensiblement dans les 

 mêmes conditions par rapport à la source 0, du 

 moins s'ils ne sont pas fort éloignés de A. Il résulte 

 de Icà que, dans un tel plan, F, G, II ont partout la 

 même valeur, autrement dit que ces quantités sont 

 indépendantes de y et a; et sont fonctions unique- 

 ment de 2; et de t. 



Nous considérons d'abord le cas où le milieu est 

 un isolant parfait; dans ce cas, C = 0, et les 

 équations ne contiennent plus le potentiel i{* : d'une 

 part, en effet, la source étant très loin ne contribue 

 en rien à la valeur de à. qui par conséquent ne peut 

 dépendre que de charges réparties dans le diélec- 

 trique; et d'autre part comme celui-ci n'a aucune 



