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R. BLONDLOT. - LA THËORIE ÉLECTROMAGNÉTIQUE DE LA LUMIÈRE 



conductibilité, les charges ne s'y déplacent pas, et 

 les termes de la forme — — sont nuls. Les équa- 

 tions (4) deviennent ainsi : 



(4 bis) 



La première et la seconde de ces équations sont, 

 comme on sait, les équations de propagation d'une 

 onde plane, normale à OZ et dont la vitesse est 



1 

 V = -^^rî'essolutionssontdelaformebienconnuc: 



F^/-, (a-V/j + Arr+V/), 

 G = /3(„--V0 + A(-- + V/); 



/■j et /"j représentent des ondes planes voyageant 

 avec la vitesse V; /", et/",, des ondes planes voya- 

 geant avec la vitesse - V. 



La solution de la troisième équation esl : 



H = A 4- B /, 



OÙ A et B sont des fonctions de z seul ; donc, d'après 

 cette équation, H est ou constant ou proportionnel 

 au temps, et par suite, dans le cas où les perturba- 

 tions sont périodiques. H ^ : il n'y a pas de propa- 

 gation de perturbations électromotrices parallèles 

 à l'axe Oz. On s ainsi un système d'ondes planes se 



1 

 propageant avec la vitesse 



V/Kp. 



et constituées 



exclusivement par des perturbations électromo- 

 trices transversales. 



Dans le cas spécial considéré, les équations (2) 

 se réduisent à 



Hz' 



ii.a: 



(2 bis) 



v-fi = - 



■5F 



ces équations indiquent que la force magnétique 

 et, (puisque le corps est isotrope), l'induction ma- 

 gnétique, sont situées dans le plan de l'onde. Les 

 équations (1) se réduisent de même aux suivantes, 



■5p 



(1 bis) 



4 7C î/ := ■ 



I 47CÎ^^- 





4 it î(^ = fl ; 



ici M, V, IV sont dus uniquement au déplacement, 

 puisque le milieu est absolument isolant ; la troi- 

 sième des équations (1 Us) indique que le mou- 

 vement électrique est dans le plan de l'onde. 



On voit par là que les perturbations dont nous 

 nous occupons ressemblent à celles de la lumière 

 en ce qu'elles sont transversales par rapport à la 

 direction de la propagation. 



Si de plus G = 0, alors a =0, en vertu de (2 Ji's), 

 ce qui indique que la force magnétique, et par 

 suite la perturbation magnétique, sont parallèles 

 à OY; la perturbation électrique est, d'autre part, 

 parallèle à OX, puisque d'après les équations 

 (1 bis), V est la seule composante du flux qui ne soit 

 pas nulle. Donc dans le cas particulier actuel, qui 

 correspond en optique à un rayon polarisé, la per- 

 turbation électrique est perpendiculaire à la per- 

 turbation magnétique. 9 



La figure G ci-jointe représente les valeurs de la 

 force magnétique et de la force électromotrice à un 



Fi g. G. 



instant donné, aux différents points d'un rayon, 

 dans le cas d'une perturbation harmonique simple. 



Signification de\ = -^■— Considérons le cas 



où le milieu est l'air ou le vide, et adoptons les 

 unités électromagnétiques; alors [j. = 1 : quelle 

 est dans ce système la valeur de K, qui est 1 dans 

 le système électrostatique? La constante diélec- 

 trique étant, à un facteur près, l'inverse du coef- 

 licient d'élasticité électrique, a pour dimensions : 



Quantité d'électricité (déplacée) 

 Force électrique 



Si l'on applique cette équation de dimension au 

 passage du système électrostatique au système 

 électromagnétique, on a la proposition suivante : 

 le rapport de variation de l'unité de constante dié- 

 lectrique est égal au quotient du rapport de varia- 

 tion de l'unité d'électricité par le rapport de va- 

 riation de l'unité de force électrique. Donc on a 



(i 



K R.apport de variation de l'unité de force \ViJ I 

 1 Rapport de variatiun de l'unité d'électricité U U^ 



' lr rapport de variation de l'unité de force esl liien — ■; en 



c Q 



ell'et, l'éncrL'ie = eo =: EQ, d'où — ■ — _. 



E g 



