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réulilé il n'est pas aussi nécessaire qu'on le pense 

 d'employer de puissants ressorts derrière les ba^'ues 

 pour les appliquer contre la paroi du cylindre. Ce n'est 

 pas en effet la pression atmosphérique qui règne dans 

 le logement des ressorts; il s'y établit, avec de légères 

 fluctuations, une pression moyenne qui contrebalance 

 dans une large mesure celle de la vapeur pendant la 

 période d'introduction et la première partie de la dé- 

 tente. Même, sans la nécessité de résister à la brusque 

 compression qui se produit vers la fin de la course, il 

 vaudrait mieux supprimer tous les ressorts; car, indé- 

 pendantes du piston, et simplement entraînées parallè- 

 lement à l'axe, les bagues ne seraient pas soumises aux 

 alternatives de pression qui, agissant en sens inverse 

 sur les deux faces du piston, produisent une sorte de 

 coincement et une rapide usure. On doit donc cberclier 

 autant que possible a diminuer l'effort des garnitures 

 sur la paroi cylindrique. M. .Mudd y est paîrvenu en 

 donnant aux bagues supérieure et inférieure, une forte 

 épaisseur et par suite une large surface de portage 

 sur la couronne, et en outre en produisant un contact 

 énergique sur ces surfaces au moyen de ressorts verti- 

 caux. Il donne aux anneaux o centiniètros d'épaisseur 

 pour des pistons variant de m. 4j ;i 2 mètres de 

 diamètre, et une hauteur de o centimètres à chacun 

 d'eux. La section rectangulaire a l'avantage de donner 

 aux bagues une tendance à se développer dans un 

 même plan, tandis que les inégalités d'épaisseur des 

 garnitures ordinaires mettent en jeu une élasticité qui 

 engendre des surfaces gauches au grand détriment du 

 cylindre qui est raboté inégalement. Remarquons d'ail- 

 leurs que cette section de o X 3 c/ra convient égale- 

 ment bien aux diamètres et aux pressions les plus 



que le diamètre est plus petit. On peut adopter pour 

 les ressorts la même uniformité que pour les bagues : 

 une longueur de 5o millimètres sur un diamètre de 

 25 millimètres répond à tous les cas; ils sont logés 

 dans des évidements pratiqués dans les deux bagues; 

 leur nombre et le degré de tension peuvent être réglés 

 selon les circonstances. La pression des garnitures sur 

 la couronne et le rebord du piston est 'considérable; 

 elle doit s'opposera ce qu'elles soient appliquées contre 

 le cylindre. Lu ressort horizontal, très peu tendu, est 

 placé tangenliellement au joint de chaque bague. Au 

 cas où les ressorts verticaux viendraient à ne plus agir 

 assez énergiquement, on peut les disposer dans des 

 logements horizontaux, ménagés à cet effet: les bagues 

 agissent alors à la manière ordinaire, en attendant 

 qu'on puisse faire la réparation. L'uniformité des gar- 

 nilures a un autre avantage : elle simplifie beaucoup 

 les rechanges. Enfin le système de M. .Mudd remédie à 

 l'inconvénient du rabotage du cylindre, qui se produit 

 fréquemment avec les chemises de vapeur lorsque la 

 pression y est admise. L. Vivet. 



SOCIÉTÉ DE PHYSIQUE DE LOxNDRES 



Scance du 26 Juin 1891. 

 .M.M. Ayrton et Mather : La coiiMruction de résis- 

 t'iucesmits induction. En faisant quelques transforma 

 teiirs types il y a trois ans, les auteurs ont eu l'occasion 

 d'étudier la construction de conducteurs électriques 

 dont F (c impédance » fût pratiquement égale à la 

 résistance. La condition est remplie en rendant 1' « in- 

 ductance » ( 2 '^ j^ ) pratiquement nulle par rapport 



à la résistance; et la première quantité ne dépendant 

 pas de la matière employée (sauf si c'est du fer) il est 

 important d'employer des substances de haute con- 

 ductilité. On prenait du « platinoîde » à cause do son 

 faible coefficient de variation avec la température. Une 

 des formes de résistance employée consiste en une série 

 il'' bandes minces de platinoîde; chaque bande esl 



courbée au milieu et repliée sur elle-même, on a ainsi 

 une série de résistances de 2 ohms 9o qui est traver- 

 sée par un courant de lij ampères sans que sa résis- 

 tance varie de plus d' ^ pour iOO. Cette résistance a 

 été faite par MM. Lamb et Smith. Une autre forme de 

 résistance dite portative consisie en desspirales de fils; 

 chaque tour, étant composé d'une spire gauche pla- 

 cée dans l'intérieur d'une spire droite de diamètre lé- 

 gèrement supérieur, arrive ainsi à réduire l'inductance 

 à ^ ou i de celle de chaque spire, quand les diamètres 

 approchent de l'égalité. Quand les fils sont en plati- 

 noîde, le rapport de l'inductance à la résistance ar- 

 rive à être de l'ordre de ^^^. — M. Carus Wilson : 

 Sur rinfiuence du changement des surfaces sur la flexion 

 des poutres. Si on se rapporte à la méthode pratique 

 pour traiter les problèmes de flexion de poutres en se 

 fondant sur l'hypothèse de Bernouilli, d'un moment 

 de flexion proportionnel à la courbure, l'auteur re- 

 marque qu'on suppose ainsi que les sections transver- 

 sales restent planes après la llexion et qu'on néglige 

 l'effet de charge de la surface. Le mémoire actuel dé- 

 crit des expériences faites pour déterminer l'état ac- 

 tuel de la pression sur une poutre supportée en deu.\ 

 points et chargée en son centre. .Nous passons rapide- 

 ment sur la discussion théorique pour dire un mot de 

 la méthode expérimentale. Les expériences portent sur 

 une tige de verre montée sur un châssis d'acier per- 

 mettant d'exercer une tension et placée entre les rails 

 croisés. Des anneaux d'acier de 2""" de diamètre ser- 

 vent de supports et un autre anneau de même diamètre 

 porte un crochet pour supporter la charge centrale. On 

 emploie souvent de la lumière polarisée circulaire, un 

 oculaire micrométrique sert à mesurer les distances 

 entre les franges d'interférence produites parla charge. 

 Les auteurs ont montré que si une tige de verre est 

 posée sur une surface plane, et pressée normalement à 

 sa surface supérieure, l'effort de cisaillement en un point 

 de la normale au point d'application de la charge est 

 inversement proportionnel à la distance de ce point 

 au contact. Dans la première expérience, les niçois 

 croisés étaient orientés à 4b° de l'axe de la barre chargée ; 

 une lame quart d'onde placée entre la barre et l'analy- 

 seur et la position delà frange noire régléede telle sorte 

 que l'elfet produit par l'effort exercé sur la lame fût 

 égal et opposé à celui du quart d'onde. L'auteur pré- 

 sente une série d'expériences variées et curieuses. — 

 M.C V. Boys : Sur les èlectromctres de poche. C'est une 

 modification de l'électromètre ordinaire rendu portatif: 

 le principal perfectionement est la substitution de 

 lilsde quartz aux fils de soie. L'auteur a montré, il y a 

 quelque temps, qu'il y a grand avantage à faire les gal- 

 vanomètres petits. En appliquant le même raisonnement 

 aux électromètres, il remarque qu'en faisant un instru- 

 ment qui soit l'instrument ordinaire réduit au ^ on 

 réduit le moment d'inertie de l'aiguille au ~, tandis 

 que le couple directeur pour un potentiel donné n'est 

 réduit qu'au jL de sa valeur primitive. Le petit instru- 

 ment serait, pourla même durée de période, 10.000 fois 

 plus sensible que le grand, pourvu que les causes per- 

 turbatrices fussent réduites dans le même rapport. 

 Celte condition n'est pas réalisable avec la disposition 

 ordinaire; mais on peut, par une modification conve- 

 nable, gagner beaucoup en sensibilité. Il faut employer 

 une aiguille suspendue librement sans contact avec un 

 liquide. Le premier instrument décrit était un instru- 

 ment à aiguille cylindrique, les quadrants coutigu> 

 étant isolés et réunis aux pôles opposés d'une petite 

 pile sèche à l'intérieur de 1 aiguille : les quadrants op- 

 posés sont ainsi au même potentiel, et à un potentiel 

 diflërent de l'autre paire de quadrants. Le système est 

 suspendu à l'intérieur d'un tube de verre argenté inté- 

 rieurement et divisé en quatre parties par de fines 

 lignes longitudinales. Dans un tel instrument l'aiguilU- 

 et les quadrants sont réciproques, et la déflectiuu dé- 

 pend du produit de la diflérence de potentiel entre les 

 quadrants par la diflérence de potentiel entre 1h> deux 



