E. HOSPITALIER. — LES MOTEURS A COURANTS ALTERNATIFS 



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ques propriétés générales essentielles. Le type du 

 courant alternatif parfait est celui produit par un 

 circuit régulier et indéformable, un cercle tour- 

 nant autour d'un de ses diamôlres, par exemple, 

 dans un champ magnétique uniforme, avec une 

 vitesse angulaire uniforme, l'axe de rotation étant 

 perpendiculaire à la direction des lignes de force 

 du champ. Ce circuit est le siège d'une force élec- 

 Iromotrice sinusoïdale changeant deux fois de 

 signe par tour. L'intervalle de temps qui sépare 

 deux passages successifs de la force électromotrico 

 par zéro est le femps jjérwdiqiie ou la période delà ma- 



1 



chine; on la désigne par la lellre T. Son inverse - 



est \a fréquence et s'exprime comme l'inverse d'un 

 temps ou le nombre de périodes par seconde. Les 

 fréquences des courants alternatifs actuellement 

 employés dans l'industrie varient entre 42 pé- 

 riodes par seconde et 133 périodes par seconde. 

 Des recherches récentes semblent indiquer que 

 l'on aurait grand intérêt à augmenter beaucoup 

 les fréquences actuelles; mais l'étude de cette 

 question sortirait du cadre que nous nous tommes 

 tracé. 



Les propriétés des courants alternatifs sont, au 

 point de vue de la propagation, très différentes de 

 celles des courants continus. 



Supposons, par exemple, (ju'un générateur à 

 courants alternatifs ou un alternateur^ pour em- 

 ployer une expression abrégée qui commence à se 

 répandre, soit établi en un circuit avec un fil de 

 cuivre replié en double. L'intensité du courant 

 prendra une certaine valeur. Mais il suffit de 

 rouler ce fil sous forme d'une bobine, et de placer 

 à l'intérieur de cette bobine un faisceau formé de 

 fds de fer pour que l'intensité se réduise dans des 

 proportions considérables. C'est que, dans le second 

 cas, on a considérablement augmenté le coefficient 

 de self-induction du circuit, coefficient qui était nul 

 ou négligeable dans le premier cas, et, par suite, sa 

 résistance apparente. Non seulement l'intensité s'est 

 aiïaiblie, mais il s'est produit un retard de phase 

 oxx décalage entre l'intensité et la force électromo- 

 Irice, et le produit de l'intensité efficace ' par la 

 force électromotrice efficace ne représente plus la 

 puissance moyenne produite par l'alternateur. 

 Cette puissance moyenne n'est qu'une fraction de 

 ce produit, fraction que l'on peut rendre aussi pe- 

 tite que l'on veut en augmentant suffisamment le 



I L'intensité ellicaco est la racine carrée de la nioycnni' 

 lies carrés de l'intensité. C'est celle qu'indiciucrait un élec- 

 ti'odynamomctre intercalé dans le circuit. Une force électro- 

 motrice ou une diiifércnce de polenlicl cllicace est la racine 

 c.-irrée de la moyenne des carrés de la différence de potentiel. 

 C'est celle qu'indiquerait un élcctromctre idiostatique ou un 

 voltmètre Cardew établi entre les deux points considérés du 

 circuit. 



Revue CKXK.r..u.K. 189 1. 



décalage, c'est-à-dire en augmentant suffisamment 

 le coeflicient de self-induction '. 



Des actions plus complexes se manifestent si l'on 

 intercale un condensateur dans le circuit, ou si les 

 phénomènes de self-induction sont accompagnés 

 de phénomènes d'induction mutuelle. Il se produit 

 alors des phénomènes d'apparence paradoxale que 

 la théorie permet d'ailleurs de prévoir et d'expli- 

 quer. C'est ainsi, par exemple, qu'un condensateur 

 monté en tension avec une bobine de self-induc- 

 tion, la difTérence de potentiel aux bornes de 

 l'alternateur fournissant le courant qui les tra- 

 verse, est plus petite que celle existant aux bornes 

 de chacun des appareils pris individuellement. Si 

 un condensateur monté en dérivation avec une bo 

 bine présentant de la self-induction, l'intensité 

 totale traversant les deux dérivations est plus 

 grande que celle fournie par l'alternateur, etc. 



Nous avons cité ces quelques exemples pour 

 montrer combien les questions de propagation 

 du courant se compliquent dès que l'on a afTaire à 

 des courants alternatifs. Aussi n'est-il pas éton- 

 nant que les études de ces courants et les progrès 

 de leurs applications soient à peu près réservés à 

 des ingénieurs doublés de savants capables d'ena- 

 lyser les résultats et de les soumettre à un calcul 

 souvent complexe et difficile, même dans l'hypo- 

 thèse d'une force électromotrice parfaitement si- 

 nusoïdale, de temps périodiques et de coefficients 

 d'induction constants, et de résistances invaria- 

 bles. Malgré les complications apportées à la pro- 

 pagation des courants alternatifs par leurs pro- 

 priétés spéciales, un moteur à courants alternatifs 



1 En appelant Emax. la force électromotrico maxima, T le 

 temps périodique, i l'intensité à l'instant /, et on posant une 

 fois pour toutes : 



on a pour valeur de l'intensité à l'instant l, dans le cas d'une 

 résistance R sans self-induction : 



lî.inax. 



i = — 7— smwf 



SX 



et pour l'intensité cflicacc : 



Icff. = 



R ■ 



Si la résistance R présente un coellicient do self-induction L, 

 l'intensité à chaque instant est 



En 



L 



avec la Condition: tang ç = 



sin((i)/ — 9) 



R 



et l'intensité eilicace 



TeŒ. =; ■ 



E 



lelf. 



V R- + M- L'-i 



En augmentant L, on peut rendre leï. très petit. Les Anglais 

 appellent le facteur m L Vimhictance du circuit, et le radical 



yft'j -^ w-L- son impédance. En France, ce radical porte le 

 nom de résistance apparente. 



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