J. VESQUE. — LA SÈVE ASCENDANTE 



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action, depuis les racines jusqu'aux feuilles, ofi 

 l'on peut admettre l'existence du vide de Toricelli 

 dans les vaisseaux, est le moteur. Les diverses 

 parcelles d'eau pèseraient donc sur les parois 

 cellulaires, ne se sommeraient pas en une colonne 

 continue, et l'eau serait chassée de cellule en 

 cellule, de cellule en vaisseau, de vaisseau en 

 cellule par des différences de pression de l'air 

 inclus. 



Les idées exposées par M. EUving présentent 

 trop d'analogie avec celles que je viens d'exposer 

 pour que je ne leur consacre de suite quelques 

 mots. Nous en discuterons la valeur en même 

 temps que nous critiquerons la théorie de Bœhm. 



Si l'on tâche de voir dans l'espace la distribution 

 de l'eau et de l'aii' dans un groupe d'éléments 

 ligneux, on peut arriver à deux résultats dilTé- 

 l'enls : ou bien les petites masses d'eau, abstrac- 

 tion faite des cloisons perméables qui les coupent, 

 sont suspendues isolément à l'intérieur des corps 

 ligneux comme le seraient des gouttes séparées les 

 unes des autres ; ou bien ces masses d'eau sont 

 arrangées de manière à constituer par leur 

 réunion un fil d'eau ou plusieurs fils d'eau allant 

 de la base au sommet de l'arbre. Remarquons 

 bien qu'il ne s'agit pas ici d'hypothèses, mais que 

 nécessairement l'un ou l'autre cas, peut-être tous 

 les deux se présentent. 



Or le fil d'eau continu est la condition « sine 

 qvu non » des théories de MM. Bœhm et Elfving 

 de forme ondulée (fig. 7); il consiste en particules 

 d'eau dont chacune est limitée en haut et en bas 

 par une bulle d'air; les bulles d'air portent même 

 les index d'eau et M. Zimmermann a démontré par 

 l'expérience que les bulles d'air peuvent porter 

 une colonne d'eau qui équivaut à la sixième partie 

 de l'ascension capillaire. Chaque index d'eau est 

 donc en équilibre, n'exerce aucune pression de 

 haut en bas; il a, en quelque sorte, perdu son 

 poids. Un pareil système peut donc s'élever à une 

 hauteur quelconque. 



L'analogie avec le système de Jamin, ([ui igno- 

 rait malheureusement la structure du bois, est 

 évidente. Comme dans le corps poreux que ce 

 physicien employait, nous avons affaire à des 

 fils d'eau portés par des bulles d'air. Il est vrai que 

 les espaces capillaires de l'appareil de Jamin sont 

 beaucoup plus fins que ceux du bois; mais ceci 

 n'est que d'une importance secondaire; la nature 

 de la surface évaporante est au contraire très 

 importante ; si cette surface est assez dense pour 

 que l'air ne puisse pas la traverser, les espaces 

 capillaires peuvent présenter une structure quel- 

 conque. Mais dans la plante, non seulement la sur- 

 face transpiratrice satisfait à ce desideratum, mais 

 encore le fil d'eau est coupé par d'innombrables 



cloisons perméables à l'eau et imperméables à 

 l'air gazeux. 



Passons maintenant aux objections qui ont été 

 faites à ces théories. 



Les fils d'eau dont parlent M. Bœhm et M. Hartig 

 sont suspendus au ménisque supérieur. Mais au- 

 dessus de ce ménisque supérieur est une bulle 

 d'air d'une pression très faible, mettons même" 

 une bulle de vide. Si donc les tubes qui consti- 

 tuent le bois n'étaient pas capillaires, la pression 

 atmosphérique ferait monter l'eau à 10 mètres de 

 hauteur; comme ils le sont, il faut y ajouter 

 l'ascension capillaire; soit au maximum 4 mètres, 

 ce qui donne pour la hauteur maxima de l'arbre 

 li mètres. 



On accordera volontiers, je pense, que le système 

 de M. Bœhm ou de M. Elfving, une fois suspendu 

 dans le corps ligneux, peut s'y maintenir en équi- 

 libre grâce à la résistance à la liltralion qu'oppo- 

 sent les innombrables cloisons qui coupent le fil 

 d'eau. Les bulles d'air n'y sont plus pour rien, car 

 il est indifl'érent que le fil d'eau soit recliligne ou 

 onduleux, il n'en tendra pas moins à descendre. 

 La difl'érence entre le système d'Elfving et celui 

 de Jamin, réside en ce que les particules solides 

 de Jamin y sont remplacées par des parois émi- 

 nemment perméables qui font en quelque sorte 

 elles-mêmes corps avec le fil d'eau. Mais la résis- 

 tance qui s'oppose à la descente de la colonne 

 liquide est nécessairement la même qui s'oppose 

 à son ascension si une force quelconque vient 

 solliciter la colonne dans cette direction : mouve- 

 ment perpétuel. 



Telle est l'objection faite, je ne dis pas par 

 quelques-uns, mais par la grande majorité des 

 auteurs qui se sont occupés de la question. Est- 

 elle inattaquable? Je n'oserais le soutenir. On a 

 peut-être grand tort défaire intervenir la pression 

 dans les affaires de capillarité. 11 y a un fil d'eau 

 suspendu en équilibre dans un système quelconque. 

 Si nous tirons sur ce fil d'eau, il suit tout entier; 

 la limite est donnée non par le poids du fil qui 

 n'existe plus, mais par le frottement et la résis- 

 tance à la traction du fil, résistance qui est d'autant 

 plus grande que l'eau est parfaitement purgée d'air 

 dissous. 



C'est évidemment vers cette dernière conception 

 que penche le schéma de M. Elfving. Ce savant ne 

 se préoccupe pas de la pression de l'air : il ne fait 

 agir que la capillarité seule et croit que le corps 

 ligneux est un système capillaire perfectionné 

 comparable à celui que Jamin a réalisé en foulant 

 dans un tube divers corps pulvérulents. 



M. Bœhm admettait que la pression de l'air 

 inclus, très faible au sommet de l'arbre,! était de 

 plus en plus forte à mesure qu'on approchait de la 



