738 J.-A. EWING. — L'INDUCTION MAGNÉTIQUE ET LES PHÉNOMÈNES MOLÉCULAIRES 



aussitôt que l'action du champ vient à cesser? 



Je crois qu'on peut résoudre ces questions d'une 

 façon satisfaisante et complète en tenant compte 

 des actions que les molécules exercent nécessai- 

 rement les unes sur les autres par cela même 

 qu'elles sont des aimants. Nous allons étudier 

 cette question en examinant la façon dont se 

 comportent des groupes de petits aimants montés 

 sur des pivots comme des aiguilles de bous- 

 soles, libres par conséquent de tourner, mais 

 influencés chacun par la présence de ses voi- 

 sins. 



Examinons d'abord ce qui arrive lorsqu'un 

 morceau de fer, d'acier, de nickel ou de cobalt 

 est aimanté par un champ dont la puissance 

 augmente graduellement : nous pouvons faire 

 l'expérience en plaçant un morceau de fer dans 

 une bobine et en lançant un courant qui croîtra 

 progressivement, notant à chaque phase le de- 

 gré d'aimantation acquise et la puissance du 

 champ. 



L'observation du rapport entre la force magné- 

 tisante et le moment magnétique n'est pas facile : 

 la courbe qui le représente (fig. 1) montre que 



Fig. I. 



le processus comprend trois phases bien distinctes. 

 Dans la première («) l'aimantation n'est acquise 

 que lentement : si nous acceptons l'interprétation 

 de Weber, les molécules ne répondent pas immé- 

 diatement; elles sont lentes à se remuer. Dans la 

 seconde phase [h) leur résistance est bien moindre, 

 car l'accroissement de l'aimantation suit de 1res 

 près l'augmentation de la puissance inductrice. 

 Dans la troisième (c) l'accroissement d'aimanta- 

 tion devient peu sensible : on voit que l'induit ap- 

 proche de très près de l'état de saturation, bien 

 que l'action inductrice soit encore loin de son 

 terme. Si l'on suit le progrès de cette action jus- 

 qu'au point P, et si l'on supprime graduellement le 

 courant de la bobine, jusqu'à ce qu'il n'y ait plus 

 aucun champ magnétique, on obtient la courbe 

 que figure la ligne pointillée P Q ; la hauteur de 



Q correspond à la totalité de l'aimantation, dite 

 rémanente ou résiduelle, qui subsiste après induc- 

 tion. 



Lord Rayleigh a montré que, dans la première 

 phase {a), il ne se produit que peu ou point d'ai- 

 mantation résiduelle ; pendant toute la durée de 

 la seconde phase [h), on en trouve, au contraire, 

 une grande quantité; dans la troisième phase {c) 

 il y en a seulement un peu plus qu'à la fin de la 

 seconde. Donc l'action orientante qui s'exerce sur 

 les molécules au début de l'induction (a) ne con- 



Fig. 2. 



tribue aucunement à l'aimantation rémanente. La 

 dernière phase {c) n'y intervient guère, tandis que 

 la seconde, en &, agit puissamment pour créer 

 l'aimantation résiduelle. 



La distinction de ces trois états a, b, c, est inéga- 

 lement nette suivant les métaux. Pour les voir 

 manifestement séparés, il y a manière d'employer 

 la puissance inductrice. M. Nagaoka, — chef d'une 

 légion de travailleurs japonais qui expriment par 

 des découvertes leur recon- 

 naissance aux savants de 

 l'Occident, — a fait à ce su- 

 jet une jolie expérience. Il 

 a montré que, lorsqu'un mor- 

 ceau de nickel est soumis à 

 la fois à une traction et à 

 une rotation dans un champ de puissance crois- 

 sante, la première phase de son aimantation 

 [a fig. 2) se prolonge d'une façon exception- 

 nelle, tandis que, dans la seconde, l'influence est 

 subite {b]. 



Le rapport de ces faits avec la théorie molécu- 

 laire va devenir évident, si nous examinons les 

 systèmes de petites tiges aimantées, montées sur 

 pivot, que j'ai imaginées pour figurer d'une façon 

 grossière les particules élémentaires d'un métal 

 susceptible d'aimantation. 



On peut faire de grands modèles où les aimants 

 sont des morceaux d'acier en feuilles, les uns cou- 

 pés en barres plates, d'autres taillés en forme de 



Fig. 3. — A, pivot. 

 B, B, aimant. 



