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und nicht eine theoretische Wurniöhc welche erst durch Glcich-etzung de< Ausdruckes 

 mit P^H zu 6nden wäre. 



Diese bei der Zusammenziehims \on den elastischen Kräften wirklich geleistete 

 Arbeit, die in der Tabelle unter E verzeichnet ist, zeigt sich nun allemal bedeutend 

 grösser als die unter H >^ P \ erzeichnete negative Arbeit der Schwere. Man sieht also, 

 dass ein namhafter Bruchthcil von der Arbeit, welche die elastischen Kräfte leisten, nicht 

 auf die Bewegung der Last verwandt wird. Diesen Rest (E — H x Py, der in der Tabelle 

 unter V verzeichnet ist. können wir die verlorene Arbeit nennen, er wird offenbar ver- 

 wandt zur l'eberwindung der inneren Widerstände gegen die Zusammenziehung des Kaut- 

 schukprismas und es muss in demselben jedesfalls eine dieser verlorenen Arbeit aequi- 

 valente Wärmemenge frei werden. 



Wenn wir die Spalte F der Tabelle überblicken, so sehen wir. dass der .\rbeits- 

 verlust um so bedeutender ist. je kleiner die Belastung, und zwar beträgt er nicht nur 

 absolut, sondern auch relativ bei kleineren Belastungen mehr als bei grossen. Während 

 er bei 90 Gramm Last weniger als i^o der Gesammtarbeit ausmacht, beträgt er bei 

 50 Gramm nahezu 23"© und bei 10 Gramm gar in runder Zahl 32 "^o. Auf diese Weise 

 kommt es dahin, dass die auf das Gewicht wirklich verwandte Arbeit (siehe die Spalte 

 Hx Pj bei einer mittleren Bela^tung (in unserer Versuchsreihe 50 Gramm) ein Maximum 

 ist und da«s sie sowohl für kleinere als für grössere Lasten kleiner ausfällt. Bei einem 

 vollkommen ela>tischen Körper sollte dies nicht der Fall sein. Da sollte vielmehr, wie 

 wir gesehen haben, für alle Belastungen unter einer gewissen Grenze die äussere Arbeit 

 dieselbe sein, gleich dem oben mit A bezeichneten Werthe, und Tür alle über dieser 

 Grenze liegende Belastungen kleiner. Bei einer Messingfeder fanden wir dies Verhalten 

 auch annäherungsweise realisirt. denn z. B. in Tabelle .\r. V[ weichen die ersten Zahlen 

 der Spalte H y P beob. 1640, 1680, 1700 nur sehr wenig von einander ab. 



7. Discossion der Versuche am tetanisirten Muskel. 



Wir wollen jetzt in ähnlicher Weise eine Reihe xon .Muskelkontraktionen unter ver- 

 schiedener Belastung diskuliren. wie im vorigen Kapitel die Zusammenzichung von Messing- 

 fedem und Kautschukbändern. Wir können dazu die obige Reihe Tab. IV a benutzen, die 

 in Fig. 1 graphisch dargestellt ist. Um die Rechnungen ausfuhren zu können, müssen 

 wir nun vor Allem die Dehnungskurve (h h . . .) des tetanisirten Muskels nach beiden 

 Seiten hin weiter fort-etzen. was freilich leider nur hypothetisch geschehen kann* Nach 

 links habe ich sie bereits in der Figur 1 bis zur .Nuitordinate, ergänzt (das punktirte Stück). 



