riiei>ten Arbeit geleistet wird , aucii am meisten chetiiibche Spannkraft verbraucht wird, 

 denn es sind durchweg solche Umstände, unter welchen nach \ollendeter Entwickeiung 

 des Tetanus die bedeutendsten VVerthe der Länge (und mithin der Spannung) vorkommen. 

 Aehnliches wie vom Tetanus wird auch von der Einzelzuckung gelten und ich will 

 lur sie meine Betrachtung noch ein wenig präciser durchführen, damit der Gang der- 

 selben desto anschaulicher her\ ortritt. Wir stellen uns also auf den schon vorhin ein- 

 genommenen Standpunkt, indem wir uns denken: wahrend der Zuckung ist die natürliche 

 Lange allein Funktion der seit der Reizung verflossenen Zeit. Die Intensität des chemi- 

 schen Processes aber ist wie die Spannung für jeden anderen Zeitaugenblick, resp. was 

 dasselbe sagt, für jeden andern Werth der natürlichen Lange eine andere (aber stets 

 bestimmte) Funktion der wirklichen Länge /. Wir könnten dies auch dahin ausdrücken, 

 dass die Intensität des chemischen Processes, J wollen wir sie bezeichnen, Funktion 

 zweier Variabeler ist nämlich der Zeit t und der wirklichen Länge l. Wir dürfen mit 

 Gewissheit über die Natur dieser Fmiktion annehmen, dass ihr Werth mit l zugleich 

 wächst und dürfen \ermuthen, dass ihr Werth mit wachsendem < anfangs zu- dann wieder 

 abnimmt. Der ganze A'erbrauch von chemischer Spannkraft während der Zuckung kann 

 daher ausgedrückt werden, durch das Integral /Jrf/ =//■(<, «^i erstreckt über die ganze 

 Dauer der Zuckung. Diese Inlegration ist für jeden gegebenen Fall ausführbar , sofern 

 in einem solchen l selbst als Funktion der Zeit gegeben sein muss, daher dann unter dem 

 Integralzeichen eine Funktion von t allein steht. Nehmen wir jetzt zunächst an, der gereizte 

 Muskel würde an der Zusammenziehung gänzlich verhindert. Dann wäre also / konstant und 

 J \ariirlc mit /, soweit t in f (t,l) explicit vorkommt. Die Kurve, welche diese Funktion dar- 

 stellt, würde unserer Annahme gemäss ähnlich verlaufen , wie die Kurve der natürlichen 

 Längen, etwa wie Fig. W aebc. Es würde also der Flächenraum i^ aehrdden ganzen Auf- 

 wand an chemischer Spannkralt darstellen. Machten wir denselben Versuch bei grösserer 

 Länge (imd Spannung), so würde wieder / konstant, aber alle Ordinaten der Kurve wären 

 grösser als im vorigen Falle imd so der das Integral darstellende Flächenraum grösser, d. h. 

 bei je grösserer Länge man den Muskel reizt und an der Kontraktion hindert, desto mehr 

 Verbrennung findet statt, desto mehr Wärme wird frei. Dies ist der Satz Heidenhai n's 

 S. 93 seiner Abhandlung. In allen solchen Fällen ist natürlich die chemische Spannkraft 

 absolut verschwendet, indem gar keine Arbeit geleistet wird. Jetzt wollen wir annehmen, 

 wir hätten die ursprüngliche Länge, für welche die Kurve ahc gezeichnet ist, machten 

 aber einen Versuch, wie den, welcher die 6. Zuckung in Fig. 9 geliefert hat. Dann wird 

 bis zum Augenblick h. wo der Elektromagnet das Muskelende loslässt, die alte Kurve 



