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Elemente wieder eine wesentliche Veränderung in ihrer Form er- 

 fahren. Die beiden Enden jedes sichelförmigen Stäbchens haben 

 sich stark zusannneng-ekrümmt und einander genähert. Dadurch 

 ist aus dem ]\Iittelstück desselben ein compacter Körper entstan- 

 den, der nach der ursprünglichen Längsaxe des Bündels zu ab- 

 gerundet ist, nach den Polkörperchen zu dagegen zwei Spitzen 

 trägt, die aus den Enden der Stäbchen hervorgegangen sind. Der 

 compacte Körper der chromatischen Elemente dehnt sich darauf 

 noch etwas in die Länge aus. Die Hauptaxe, die wir nach die- 

 sen Formwandlungen durch die Gruppe der vier Elemente hin- 

 durchlegen können und welche mit der Polaxe des Kerns zu- 

 sammenfällt, entspricht einer früheren Quer- oder Nebenaxe des 

 ursprünglichen, aus vier Stäbchen gebildeten Bündels. Zur Ver- 

 anschaulichung dieser wichtigen Veränderungen dienen die Fi- 

 guren 24 und 33. Sie zeigen uns die chromatische Figur in 

 seitlicher Ansicht und zwiir so gelagert, dass alle vier Elemente, 

 wenn auch theilweise von einander bedeckt, sichtbar sind. 



Auf diesem Stadium sind am Kern und an der Kernmembran 

 auch die ersten Anzeichen der beginnenden Auflösung wahrzu- 

 nehmen. Die Kernblase ist, indem Kernsaft ausgetreten sein wird, 

 im Ganzen etwas geschrumpft ; die Membran hat in Folge dessen 

 die pralle Spannung verloren und sich eingefaltet (Taf. I. Fig. 24 

 und 33). Darauf beginnt sie zuerst an den nach den Polkörperchen 

 gewandten Flächen undeutlich zu werden und sich weiterhin auf- 

 zulösen (Taf. in. Fig. 10). Schliesslich ist sie ringsum ge- 

 schwunden, die chromatische Kernfigur kommt frei in das Proto- 

 plasma zu liegen (Taf. I. Fig. 25, 35). Einzelne Dotterkörnchen 

 rücken näher an sie heran, so dass die Sammenmutterzelle in 

 ihrer Mitte trübe erscheint, während in der Umgebung der Pol- 

 körperehen die von Dotterkörnern freie Zone noch an Umfang 

 bedeutend zugenommen hat und an der lebenden Zelle als heller 

 Fleck auffällt. Jetzt macht sich auch der Einfluss der Kernpole 

 auf die umgebende Dottermasse in höherem Grade geltend. Wie 

 schon die älteren Beobachter Reichert und Munk zuerst be- 

 schrieben haben, gewinnen die Dotterkörner eine radiäre Anord- 

 nung um die beiden Polkörperchen. Diese sind also jetzt von 

 drei unter ihrem Einfluss stehenden Höfen umgeben, 1) von einer 

 feinkörnigen Substanz, die an ihrer Oberfläche in feinste radiär 

 verlaufende Fäden übergeht (Attractionssphäre van Beneden' s, 



