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dx., 



Or, en vertu de (346) ') 



„ dx-j 



d'oü 



o= 1,2,3,4. 

 Remarquons que tout ce qui precede pent être generalise inimé- 

 dialemeiil en remplacant / par mie fouclion covariante plus générale, 

 par exemple: / — ^q{ — y)'.», oh {» est une fonction de .*',,.<",, .r,, .v\ ; 

 on obtiendrait aiiisi mos equations généralisées ') du cliainp gravifiqiie 

 renferniant des masses. 



IV. Autres tenseurs (/ravifiques. 



Les seize fonctions 6,„ dont rensembie eonstilue ie (enseur gravi- 

 fique ne devant, jnsqn'a |)résent, satisfaire qu'aux qualre equations 

 aux dérivées partielles ^) : 



dt),u. 



2: 



y. aXjix 



- = - Ku 



A = 1,2, 3, 4, 



il en résulte qu'il existe une infinite de tenseurs gravifiques diffé- 

 rents. Le développement ultérieur de la theorie de la gravitation 

 montrera probablement que le tenseur gravitique doit être determine 

 d'une maniere univoque par des conditions aux limites et des con- 

 ditions initiales. 



En se reportant aux relations (341 a 345) de mon mémoire *) 

 (Archives Teyi.er), on verra aisément qiie les seize fonctions suivantes : 



t^H- 



ab 



(tb,/ 



dl 



dl (/(7«''./" 



i v; ^ . ^ 



,üf^"^/^ ,• dxi I 



dl 



+ i S(l-f6,,.-) — o«V. 



dg^f^'f^* 



(15) 



déterminent un tenseur gravifique. 



') Voir equation (346) de mon mémoire, Archives Teyler. 



2) Voir la dernière page de mon mémoire. Archives Teyler. 



') Voir equation (344) de mon mémoire. Archives Teyler. 



*) Voir aussi notations (348 a 852) de ce mémoire. 



