multipliéc par Frntcnsité du champ magnétique et par le sinus 

 de Fanglc qiie la direction du mouvement décrit avec la ligne 

 de jouction entré le pöle et rélémcnt de circuit dans lequel 

 se produit rinduction. Cette dcrniere agit en un sens pcrpen- 

 dicidaire au plan qui passé par la ligne du mouvement et cclle 

 de jon.ction. Ccla est conformc a toutes les observations qui ont 

 été faites jusqu'ici a cet egard. ^) L'inductiou est au surplus 

 la meme que si m était au repos, et que s se miit avec une 

 vitesse égale et parallele a celle de m, mais en sens inverse 

 de celle-ci. Si /« désigne Fintensité et v la vitesse du pöle 

 magnétique en question, Finduction dans Félément s sera par 

 conséquent égale a mv sin.pms. (Pour la preuve qu'il s'agit 

 de fournir ici, il n'est pas nécessaire d'avoir égard a la distance 

 entré m et s.) L'angle en question est droit pour Faimant élé- 

 mcntaire situé en q, mais il diminue a mesure que cet aimant 

 se trouve plus pres de r, ou coincident la ligne de mouvement 

 et celle de jonction mentionnée, et ou par conséquent Fangle 

 qui les sépare est egal a zéro. Pour les aimants élémentaires 

 situés entré r* et t, Fanglc augmente en grandeur a mesure 

 (pi'ils se rapprochent de t, oii cet angle devient egal a Fangle 

 droit. Comme Fangle en ?• dépasse la valeur de zéro, il est 

 evident que le sinus des angles se rapportant aux aimants élé- 

 mentaires situés entré (j et r, aura des signes opposés a ceux 

 des sinus correspondants entré r et t. Il suit par conséquent 

 de la, que les aimants élémentaires situés entré q et r, tcndent 

 a produire, dans Félément de circuit s, une induction eu sens 

 opposé a cclle que les aimants élémentaires entré r et t essaient 

 de produire dans le méme element de circuit. Uinduction 

 unipolaire de la totalité den aimants élémentaires situés dans la 

 circonférence, devra done devenir plus i')etite que si rinduction 

 de cette méme totalité agissait dans le méme sens. 



Ce qui vient d'étre dit ne s"applique, il va de soi, pas 

 seulemcnt aux aimants élémentaires situés dans la circonfé- 

 rence de Faimant, et c'est tout aussi vrai pour les aimants 

 élémentaires situés sur un cercle quelconque dont le rayon est 

 inférieur a celui de Faimant entier. La tliése qui précéde 

 s'applique par suite a Finduction totale de Faimant sur Félé- 

 ment de circuit s. Il se comprend aussi sans peine que Félé- 



') Nous négligeons ici rinduction due ä la modification de la dis- 

 tance entré m et s pendant le mouvement, vu que cette espéce d'induc- 

 tion n'a rien k voir ici, et (iu'elle est du reste évidemment égale ä zéro 

 pour Taimant dans sa totalité. 



