Naturwissenschaftliche Wochenschrift. 



Nr. 1. 



Kugeln bilden. Diese werden von der Erdoberfläche in 

 um das Epicentrum concentrisehen Kreisen geschnitten, und 

 zwar rücken diese Horizontal- Homoseisten mit y.u- 



nehmender Ent- 

 fernung vom Epi- 

 centrum immer 

 näher aneinan- 

 der, wie dies Fi- 

 gur 1 veranschau- 

 licht, in der die 

 Grade A B die 

 Erdoberfläche, E 

 das Epicentrum, 

 C den Erdbeben- 

 herd, a, «1, b, 6i 

 u. s. w. die ein- 

 zelnen Homo- 

 seisten darstel- 

 len. Die schein- 

 bareOberflächen- 

 geschwindigkeit 

 nimmt also vom 

 Epicentrum aus in der Weise ab, dass sie sich der 

 wahren Fortpflanzungsgescliwindigkeit der Erbeben- 

 strahlen immer mehr nähert. Errichtet man also in 

 unserer Figur in den Homoseistenpunkten a, «j u. s. w. 

 Lothe auf der Geraden AB und trägt auf diesen, unter 



Fig. 1. 



Zugrundelegung einer beliebigen Einheit, die zugehörigen 

 Zeitintervalle, etwa Minuten, ab, so entsteht, wenn man 

 die so erhaltenen Zeitpunkte «', b', a\, h\ u. s. w. mit 

 einander verbindet, eine Hyperbel, deren Asymptoten zwei 

 Stossstrahlen selbst sind, welche sich also im Erdbebenherde 

 schneiden müssen. 



Um nun ein Erdbebencentrum zu bestimmen, hätte 

 man nur nöthig, auf mehreren Horizontal- Homoseisten je 

 drei Punkte festzulegen. Das Epicentrum würde man 

 dann auf einer Karte leiclit ermitteln können, wenn man 

 die Beobachtungspunkte einer Homoseiste durch gerade 

 Linien mit einander verbindet und in den Halbirungs- 

 punkten dieser Verbindungslinien Lothe auf denselben er- 

 richtet, die sich im Mittelpunkt des Homoseistenkreises, 

 also im Oberflächenmittelpunkte des Erdbebens, schneiden 

 müssen. Senkrecht unter diesem muss sich nun der Erd- 

 bebenherd befinden. Durch genaue Ausmessung der Ab- 

 stände mehrerer Horizontai-Homoseisten kann man nun 

 die Abnahme der Oberflächengeschwindigkeit ermitteln 

 und erhält so Zahlenwerthe, um auf Grund der mathe- 

 matischen Gleichung einer Hyperbel den Schnittpunkt 

 der Asymptoten, den Erdbebenherd zu berechnen. 

 Hopkins gab auch Verbesserungen für seine Formeln 

 an, um die durch die geologischen Verhältnisse des 

 Untergrundes hervorgerufenen Ablenkungen der Erdbeben- 

 strahlen in Rechnung ziehen zu können. Um demnach 

 die wirkliche Lage eines Erdbebenherdes nach dieser 

 Methode bestimmen zu können, ist es also nöthig, allein 

 für die Ermittelung des Epicentrums, drei völlig über- 

 einstimmende Zeitangaben und ausserdem noch genaue 

 Zeiten mehrerer Homoseisten zu besitzen; ausserdem wäre 

 aber die genaue Kenntniss der geologischen Verhältnisse 

 des Bodens bis zur Tiefe des Herdes erforderlich. Diese 

 Bedingungen sind aber zu schwer zu erfüllen, und 

 in Folge dessen ist diese Methode der Herdbestimmung 

 bisher noch niemals angewendet worden. 



Die erste praktisch angewendete Methode wurde von 

 R. Mallet in seinem bahnbrechenden Werke: „The great 

 Neapolitan earthquake of 1857, London 1862" begründet 

 und durchgeführt. Dieselbe stützt sich auf die Untersuchung 

 der durch Erdstösse im Mauerwerk veranlassten Risse und 

 Spalten und zwar auf Grund folgender Ueberlegung. Ein 



senkrecht von unten nach oben wirkender Stoss wird bei 

 nicht allzu grosser Stärke in erster Linie das Dach eines 

 Hauses in die Höhe werfen, das sich dann wieder an die 

 alte Stelle setzt, ein Fall, der nicht eben selten beobachtet 

 wird, und nachträglich an den dicht unter dem Dache 

 rings um das Gebäude verlaufenden Sprüngen zu erkennen 

 ist. Trifl't ein unter einem gewissen Emcrgenzwinkel an 

 die Oberfläche gelangender Stoss senkrecht auf die Wand 

 eines Gebäudes, dessen längere Mauern der Stossrichtung 

 parallel sind (subnormal Mallet), so müssen die Theile 

 der getroffenen Mauer zuerst eine Schwingung in der 

 Richtung der Bewegung ausführen. Durch ihr Trägheits- 

 moment erhält die Wand einen Anstoss, nach aussen, 

 d. h. der Stossrichtung entgegen, einzustürzen, und wenn 

 der Stoss stark genug bezw. die Geschwindigkeit der 

 schwingenden Theile gross genug ist, die Festigkeit der 

 Mauer zu überwinden, so entsteht rechtwinklig auf der 

 Richtung des Stosses in den beiden Längswänden die Haupt- 

 spalte AB (Fig. 2), zu der bei grösserer Stärke auch die 

 beiden anliegenden Nebenspalten CD und E F hinzutreten 

 können. Gleichzeitig ist die dem Stoss abgewendete 

 Querwand nur gegen die beiden Längswände gedrückt 

 worden. Unmittelbar darauf schwingen die Theilchen 

 der Quermauern der Stossrichtung entgegen; die dem 



Fig. 2. 



Fig. 8. 



Stoss abgewendete Querwand erhält einen Anstoss nach 

 aussen, mit der Erdbewegung einzustürzen, und so ent- 

 steht in den Längswänden der Riss A'B'. Bei sehr 

 starken Erschütterungen können die Querwände ganz ein- 

 stürzen und von den Längswänden nur die zwischen den 

 Hauptspalteu liegenden Theile (Fig. 3) stehen bleiben; 

 doch sollen meist auch diese einstürzen. Kann man also 

 in einem geeigneten Gebäude derartige Spalten erkennen, 

 so braucht man nur auf der durch die zusammengehörigen 

 Spaltenpaare gelegten Ebene das nach dem Erdinnern 

 gerichtete Lot zu construircn, um sofort die Richtung der 

 Bewegung und den Emersionswinkel zu erhalten. Der 

 normale Fall Mallets, dass ein horizontaler Stoss eine 

 Mauer trifft, kann in der Natur niemals vorkommen, da 

 niemals ein Erdbebenherd an der Erdoberfläche liegt. 

 Nach Mallet wirken aber alle Erschütterungen mit 

 einem Emersions- 

 winkel von nicht 

 über 10" wie 

 horizontale. Es 

 entstehen senk- 

 rechte Mauer- 

 risse , die auf 

 der dem Stosse 



zugekehrten 

 Seite weiter klaf- 

 fen. Trifft ein 

 Stoss ein Ge- 

 bäude über Eck 

 (abnormal oder 



subabnormal 



Mallet), so entstehen die Hauptspalten paarweise an den 

 zu- und abgewendeten Ecken (Fig. 4; und ebenso können 

 noch Secundärspalten auftreten. Auch aus diesen lassen 



Flg. 4. 



