XI. Nr. 6. 



Naturwissenschaftliche Wochenschrift. 



63 



gescbwindigkeit nimmt mit der Entfernung ab. Der erste 

 Satz steht scheinbar in directem Widerspruch zu dem von 

 uns angeführten Gesetz der Wellenbewegung, dass näm- 

 lich im gleichen Medium die Fortpflanzungsgeschwindig- 

 keit einer Welle constant ist unabhängig von der Inten- 

 sität. Die Geltung dieses Gesetzes geht aus folgender 

 Betrachtung hervor. Hinge die Fortpflanzungsgeschwindig- 

 keit von der Intensität ab, so mttssten bei der Musik die 

 lauten Töne, beispielsweise einer Trompete, zuerst das 

 Ohr erreichen und dann erst, je nach ihrer .Stärke die 

 übrigen Töne. Dem ist es aber nicht so. Und doch 

 kann der von den genannten Forschern aufgestellte Satz 

 nicht als auf Beobachtuugsfehlern beruhend angesehen 

 werden. An der Richtigkeit der zweiten Beobachtung 

 lässt sich vorläufig nicht zweifeln. 



Auf Grund dieser Thatsachen, geringer Betrag und 

 Abnahme der Oberflächengeschwindigkeit in geringer 

 Entfernung vom Epicentrum, grosser Betrag derselben bei 

 grossen Axialabständen und Abnahme der Intensität mit 

 der Tiefe, der eine Zunahme der wahren Fortpflanzungs- 

 geschwindigkeit ent- 

 spricht, kommt A. 

 ^'- Schmidt nun zu 

 folgenden Vorstellun- 

 ^y, , ■ . . gen über die Aus- 

 1 ; vp .«^^i''/.Lt..J -I. breitung von Erd- 

 ^ . ' ß k, ;<' A>i^i> S 5/3< 'C XO. '\ ' \f beben. Es sei AB 

 ^^^^^^^\^^Q^SS\\ (I*^'»- Öj ein Stück 

 fC*H-V-V\ W\ dei- Erdoberfläche 



und C ein Erdbeben- 

 herd. Da die Fort- 

 pflanzungsgeschwin- 

 digkeit mit der Tiefe 

 wächst , so werden 

 die Flächen gleicher 

 Bewegungsphase 

 rig. 9. nicht, wie Hopkins 



und seine Nachfolger 

 annahmen, concentrische, sondern excentrische Flächen, 

 die wir der Einfachheit wegen einmal kugelförmig 

 annehmen wollen. Die Erdbebenstrahlen werden nach 

 unten convexe Curven. Die Oberflächenintensität hängt 

 dann ab von der Dichte der auf ein Flächen- 

 element treffenden Strahlen und nimmt, wie man 

 sieht, vom Epicentrum E aus ab. Diese Vorstellung ent- 

 spricht den Anforderungen der Veränderung der Ober- 

 flächengeschwindigkeit. Zum Beweise errichte man in 

 den Schnittpunkten der Homoseistenkreise mit der Erd- 

 oberfläche, a, b, c u. s. w. und a,, h^. c, u. s. w., Lothe 

 und trage auf diesen in einem beliebigen aber gleichen 

 Maassstabe die zugehörigen Zeiten ab; dann entsteht, wenn 

 man die so erhaltenen Punkte E, «', h'^ a\, h\, u. s. w. durch 

 einen stetigen Zug verbindet, eine Curve, welche die schein- 

 bare Oberflächengeschwindigkeit darstellt. Diese Curve, 

 eine Conchoide, lässt aus ihrer im einzelnen Punkte 

 grösseren oder geringeren Steigung unmittelbar die 

 scheinbare Oberflächengeschwindigkeit im darunter liegen- 

 den Punkte der Erdoberfläche erkennen. Je steiler die 

 Curve ist, um so geringer ist die Oberflächengeschwindig- 

 keit. Wo die Curve horizontal verläuft, ist die Ober- 

 flächengeschwindigkeit unendlich gross-, wo sie nach 

 unten concav ist, nimmt die Oberflächengeschwindigkeit 

 nach aussen zu, wo sie convex ist, ab. Wir sehen nun, 

 dass unsere Conchoide im Epicentrum horizontal und nach 

 unten convex ist; sie nähert sich dann schnell der grad- 

 linigen Richtung mit stärkster Steigung, um in einem 

 AVendepunkt aus der convexen in die eoncave Biegung 

 überzugehen, mit welcher sie, unter Annäherung an die 

 Horizontale, ins Unendliche verläuft. Hieraus ergiebt 



sich, dass die Oberflächengeschwindigkeit vom Epicentrum 

 aus, wo sie unendlich gross ist, nach aussen erst bis zu 

 einem bestimmten Grenzwerth abnimmt, um dann wieder 

 anwachsend unendlich gross zu werden. Die Wende- 

 punkte der Conchoide, welche dem der Wellengeschwindig- 

 keit im Erdbebenherde gleichen Grenzwerth der ab- 

 nehmenden Oberflächengeschwindigkeit entsprechen, liegen 

 senkrecht über den Punkten, in denen die den Erdbeben- 

 herd horizontal verlassenden Strahlen die Erdoberfläche 

 treffen. Die Gestalt der Conchoide ist im hohen Grade 

 abhängig von der Tiefe des Erdbebenherdes, indem sich 

 mit zunehmender Tiefe die Wendepunkte von einander 

 entfernen. Für die Herdtiefe Null verschwindet der con- 

 vexe Theil der Curve, also auch das innere Schütter- 

 gebiet, in welchem die Oberflächengeschwindigkeit ab- 

 nimmt. Dies kann nun zur Erklärung der auffallenden 

 Resultate bei den Untersuchungen über die Ausbreitung 

 von Erdersehütterungen dienen. Bei einer von einem 

 Punkte der Erdoberfläche ausgehenden Erschütterung 

 nimmt, entgegen dem Hopkin'sehen Princip, die Ober- 

 flächengeschwindigkeit 'ZU. Von der Intensität der Er- 

 schütterung hängt das Verbreitungsgebiet unmittelbar ab ; 

 damit wachsen die der Messung zu Gebote stehenden 

 Entfernungen und hierdurch auch die erhaltenen Jlittel- 

 werthe. 



Da die Gestalt der Conchoide von der Tiefe des 

 Erdbebenherdes unmittelbar abhängig ist, so kann man 

 umgekehrt auch aus ihrer Gestalt wieder einen Schluss 

 auf die relative Tiefe des Herdes ziehen. Es gehören 

 dazu eine Anzahl möglichst genauer Zeitbestimmungen, 

 die ebenso vermerkt werden, wie bei der v. Seebach- 

 schen Methode. Man trägt die auf eine Normalzeit redu- 

 cirten Zeitangaben und die Axialabstände der Beobach- 

 tungsorte in ein Quadratnetz ein und sucht die zugehörige 

 Conchoide zu construiren, was bei genauen Zeitangaben 

 nicht schwer sein kann. Sodann legt man die Tangente 

 an den Wendepunkt und verlängert dieselbe bis zum 

 Schnitt mit der 

 durch das Epi- 

 centrum gehenden 



Erdbebenachse. 

 Wie ein Vergleich 

 der Fig. 1 und 9 

 zeigt, wird diese 

 Tangente nicht , 

 wie die Asym- 

 ptote der V. See- 

 bach'schen Hy- 

 perbel durch den 

 Erdbebenherd ge- 

 hen, sondern unter allen Umständen ein kleineres Stück 

 von der Erdbebenachse abschneiden, eine kleinere Anzahl 

 von Minuten liefern, als man nöthig hätte, um unter Be- 

 rücksichtigung der durch den Wendepunkt bestimmten 

 wahren Fortpflanzungsgeschwindigkeit im Centrum, in 

 dieser Minutenzahl zugleich die Herdtiefe zu erhalten. 

 Damit wäre nun ein Minimalwerth der Herdtiefe be- 

 stimmt. Ein Maximalwerth ist bestimmt durch den 

 Axialabstand des Ortes, für welchen die abnehmende 

 Oberflächengeschwindigkeit in die zunehmende übergeht, 

 da dieser, wie wir sahen, mit der Herdtiefe wächst und 

 zweifellos stets gleich oder grösser sein wird, als diese 

 selbst. 



Auf Grund dieser neuen Methode hat nun A. Schmidt 

 für einige der genauer untersuchten älteren Erdbeben eine 

 neue Berechnung der Herdtiefe vorgenommen und ist da- 

 bei zu folgenden durchaus abweichenden und kaum jemals 

 vermuteteten Resultaten gelangt, die für die Erdbeben- 

 forschung von weitgehender Bedeutung sind. 



■ \T-^ 



^^* • 



_j*^_, !i. 



«^^ 



1 9 3 f 



7 S S ID ri tl f3 tt 11 IS 17 



Fig. 10. 



