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Naturwissenscliaftliche Wochenschrift. 



XI. Nr. 24. 



Wenn es uns heute möglich ist, wesentlich kürzere 

 elektrische Wellen von genügender Energie zu erzeugen 

 und deren Wirkungen und Eigenschaften einem grossen 

 Auditorium vorzuführen, so verdanken wir dies in erster 

 Linie den Arbeiten der Physiker Sarasin und de la Rive, 

 Righi und Klemencic. 



Zuerst gelang es den Genfer Physikern Sarasin und 

 de laRive, die Intensität der elektrischen Schwingungen 

 dadurch wesentlich zu steigern, dass sie die Primärfunken 

 nicht in Luft, sondern in einer isolirenden Flüssigkeit 

 übergehen Hessen. Es wird hierdurch erreicht, dass für 

 die gleiche Schlagweite ein bei weitem höheres Funken- 

 potential erforderlich ist um den Entladungsvorgaug ein- 

 zuleiten. Man erhält somit bei gleicher Dämpfung 

 Schwingungen von grösserer Energie. 



Zur Vermeidung des störenden Einflusses der Zu- 

 leitungsdrähte wandte Prof. A. Righi in Bologna ein 

 äusserst sinnreiches Mittel an. Er führte die Zuleitung 

 von dem Inductorium nicht unmittelbar bis an den Primär- 

 leiter, sondern nur bis in die Nähe desselben, so dass bei 

 jeder Entladung zwischen den Enden der Zuleitungs- 

 drähte und den beiden Hälften des Primärleiters Funken 

 übersprangen, deren Länge so regulirt war, dass dieselben 

 im Gegensatz zu der mittleren in Ocl befindlichen Funken- 

 strecke nicht alternirenden sondern continuirlichen Cha- 

 rakter besassen. Auf diese Weise war der Primärleiter 

 während der Dauer des Schwingungsvorganges von den 

 Zuleitungsdrähten in praktisch vollkommen genügender 

 Weise isolirt. 



Der von dem Vortragenden benutzte Primärleiter war 

 nach den vorstehend erwähnten Principien construirt. 



Die nebenstehende 



Figur 



giebt eine Abbildung desselben 



in natürlicher Grösse; ein kleines Becherglas ist zum Theil 

 mit Petroleum gefüllt und mit einem Holzdeckel ver- 

 schlossen. Dieser ist in der Mitte mit einem kreisförmigen 

 Loch versehen, in welches zwei federnde Metalldrähte, 

 f und /i, hineinragen. Diese Federn sind an den Klemm- 

 schrauben /.■ und \, befestigt, 

 welche mit den Polklemmen des 

 Inductoriums durch Drähte in 

 Verbindung stehen. So weit 

 die Drähte f und /', im Innern 



des Becherglases verlaufen, sind 



dieselben von Glascapillaren g 

 und (/i umgeben, die bis zu 

 den Metallstttckchen h und //[ 

 herabreichen, welche zusammen 

 den eigentlichen Primärleitcr 

 bilden. Kurz vor ihrem unteren 

 Ende erleiden die Drähte f und 

 f■^ eine kurze Unterbrechung, 

 so dass bei jeder Entladung 

 des Inductoriums drei Funken- 

 strecken zu überspringen sind, 

 von denen sich die mittlere (c) 

 im Petroleum, die beiden anderen 

 {a und b) in Luft befinden. Wird die Länge der mittleren 

 Funkenstrecke passend regulirt, was mit Hülfe der 

 Schraube s (am Holzdeckel) leicht geschehen kann, so er- 

 hält man bei a und b continuirliche, bei c alternirende 

 Entladungen und der Apparat sendet nun kurze elektrische 

 Wellen aus, deren Länge lediglich von den Dimensionen 

 der Metallstücke /* und h^ abhängen. 



Zur Beobachtung der von dem Primärleiter ausge- 

 sendeten kurzen elektrischen Wellen diente ein Secundär- 

 leiter von der Form, wie sie Klemencic zur Messung län- 

 gerer Wellen zur Anwendung braclite. Dieser Resonator 

 war von so kleinen Dimensionen, dass derselbe im Innern 

 einer kleinen Pillenschachtel reichlich Platz fand. Er be- 



stand aus zwei 1 cm langen Streif- 

 chen von Schablonenblech (« a^), 

 welche auf dem Boden der Schachtel 

 aufgeklebt waren. An dem einan- 

 der zugekehrten Ende mündete jedes 

 der beiden Blechstreifchen in einen 

 äusserst feinen Draht aus, von wel- 

 chen einer aus Eisen, der andere 

 aus Neusilber bestand. Diese beiden 

 feinen Drälite wurden einmal um einander geschlungen, dann 

 rechtwinkelig umgebogen und mit Hülfe kleiner Metall- 

 federn i) und q gespannt, so dass an der Verbindungsstelle 

 ein guter Contact entstand. Die beiden Metallfedern standen 

 mit den Klemmschrauben eines Galvanometers von kleinem 

 Widerstand und ziemlich hoher Emi)fin(llichkeit in Ver- 

 bindung. Die Wirkungsweise dieser Anordnung ist leicht 

 verständlich. Werden in dem Secundärleiter aa^ elek- 

 trische Schwingungen inducirt, so erwärmen sieh die 

 feinen Drähte in Folge der Joule'schen Wärme und es 

 tritt an der Contactstelle eine thermoelektrische Kraft auf, 

 welche mit Hülfe des Galvanometers beobachtet werden 

 kann. Diese Methode hat den Vorzug, dass die gemessenen 

 Ausschläge der Strahlungsenergie genau proportional sind. 

 Da die elektromotorischen Kräfte des Thermoelementes 

 leicht einige Milliontel Volt erreichen, kann man genügend 

 grosse Galvanometerausschläge erhalten, um die Anwendung 

 der objectiven Beobachtungsmethode zu ermöglichen. 



Mit Hülfe dieser Apparate wurden die folgenden Ver- 

 suche ausgeführt: 



1. Der Resonator befand sich im Brennpunkt eines 

 kleinen parabolischen Hohlspiegels von 20 cm Durchmesser. 

 Dieser wurde dem Priraärleiter in 1 m Entfernung gegen- 

 übergestellt und in letzterem Schwingungen erregt. So- 

 fort setzte sich der Lichtzeiger des Galvanometers in 

 Bewegung; die Galvanometernadel ging jedoch auf 

 zurück, sobald man die elektrischen Strahlen durch Ein- 

 schaltung eines Metallbleches oder der Hand in den 

 Strahlengang abblendete. 



2. Wurde in den Strahlengang an passender Stelle 

 eine Glaslinse von kurzer Brennweite und 20 cm Durch- 

 messer eingeschaltet, so wuchs der Galvanometerausschlag 

 auf mehr als das Zehnfache in Folge der concentrirenden 

 Wirkung, welche die Linse auf die elektrischen Strahlen 

 ausübt. 



3. Die Reflexion der Strahlen wurde mit Hülfe eines 

 quadratischen Metallspiegels von 20 cm Seite demonstrirt, 

 welcher unter 45" in den Strahlengang eingeschaltet war 

 und eine Ablenkung der Strahlen um 90** hervorbrachte. 



4. Die Strahlenbrechung ist streng genommen durch 

 den Versuch Nr. 2 bereits demonstrirt; trotzdem wurden 

 auch Versuche mit einem Hohlprisma aus Glas, welches 

 mit Maschinenöl gefüllt war, angestellt, da hierbei das 

 Phänomen der Brechung unmittelbar hervortritt. Das 

 benutzte Prisma hatte einen brechenden Winkel von 45", 

 eine Höhe von 18 cm und eine Breite von 25 cm und lenkte 

 die hindurchgehenden Strahlen um ungefähr 30" ab. 



5. Ein kleines Metalldrahtgitter, welches aus paral- 

 lelen 0,3 mm dicken Kupferdrähten bestand, die in einem 

 Abstand von je 3 mm auf einen quadratischen Holzrahmen 

 von 20 cm Seite aufgespannt waren, Hess die elektrischen 

 Strahlen nahezu vollständig hindurch, wenn die Drähte 

 senkrecht zur Längsdiniension des Primärleiters gerichtet 

 war. War dagegen die Drahtrichtung der Schwingungs- 

 richtung der elektrischen Componente parallel, so zeigte 

 sich das Gitter vollkommen undurchlässig. 



6. Als ein eben so vollkommener Polarisator erwies 

 sich ein Satz von 3 parallelen 1,2 cm starken Spiegel- 

 glasplatten, welche in ca. 2 cm Abstand unter dem Po- 

 larisationswinkel in den Strahleugang eingeschaltet wurde. 



