XI. Nr. 24. 



Naturwissenschaftliche Wochenschritt. 



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Selbstverständlich kam hierbei nicht der „optische son- 

 dern der „elektrische" Polarisationswinkel des Glases in 

 Frao-e welcher letztere dadurch bestimmt ist, dass seine 

 Tangente der Wurzel aus den Dielektrizitätsconstanten 

 des benutzten Glases gleich ist. Wiederholte Versuche 

 ergaben, dass der Glasplattensatz die elektromagnetischen 

 Schwingungen gut hindurchliess , wenn die elektrische 

 Componente in die Einfallsebene üel, dass er jedoch last 

 undurchlässig war, wenn die elektrische Componente aut 

 der Einfallsebene senkrecht stand. Dieser Versuch be- 

 weist, dass wir unter der „Polarisationsebene" die Schwin- 

 gungsebene des magnetischen Vectors zu verstehen haben. 



7. Qualitativ die gleichen Eigenschaften wie das im 

 fünften Versuch beschriebene Metalldrahtgitter zeigte eine 

 quadratische Tannenholzplatte von 5 cm Dicke und 20 cm 

 Seite. War die Richtung der Holzfasern der Schwingungs- 

 richtung der elektrischen Componente parallel, so absor- ; 

 birte die Holzplatte etwa 3 mal so stark, als wenn die ; 

 Richtung der magnetischen Schwingung mit der Holz 

 faser zusammenfiel. ; 



Die in dem Vorstehenden mitgetheilten Versuche sind ; 

 sämnitlich mit sehr einfachen experimentellen Mitteln | 

 ausgeführt, welche leicht zu beschaffen sind und keine 

 grossen Kosten verursachen. Eine Ausnahme bildet aller- 

 dings das benutzte ziemlich empfindliche Galvanometer; 

 jedoch kann ein jeder mit etwas Handgesehickkeit be- 

 gabte Physiker ohne grosse Schwierigkeit ein solches 

 Instrument selbst herstellen, welches zu diesen Versuchen 

 vollständig ausreicht. Der Primärleiter und Resonator 

 können auf Wunsch von dem hiesigen Institutsnicchaniker, 

 Herrn Nöhden, fertig bezogen werden. Rubens. 



Prof. E. Goldstein: „Kathodenstrahlung mit 

 besonderer Berücksichtigung der neu entdeckten 

 X-Strablen." 



Das Verhalten des Kathodenlichts bei al)nehmender 

 Gasdichte nebst den Eigenschaften des von ihm in den 

 Wänden der evacuirten Entladungsgefässe hervorge- 

 rufeneu Phosphorescenzlichts wurde behandelt; daran 

 schloss sich die Besprechung anderer Einwirkungen des , 

 Kathodenlichts auf von ihm getroffene feste Körper, be- | 

 sonders die Einwirkung auf gewisse Salze. Zahlreiche • 

 farblose Salze, z. B. Chlorkalium, Chlornatrium, werden 

 durch die Kathodenstrahlen in lebhaft gefärbte Modifica- 1 

 tionen übergeführt. Die entstandenen farbigen Substanzen j 

 sind stark Hchtempfiudhch und gehen unter dem Einfluss ■ 

 der Tages- oder künstlicher Beleuchtung wieder in die ; 

 ursprünglichen farblosen Modificationen zurück. — Das ; 

 Kathodenlicht ist nicht homogen, sondern besteht aus 

 drei einander durchdringenden Lichtarten von verschie- 

 denen Eigenschaften. Der einen Lichtart kommen die- 

 jenigen Eigenschaften zu, welche man dem Kathodenlicht 

 gewöhnlich zuschreibt : Geradlinige Ausbreitung, Erregung 

 starken Phosphorenscenzlichts, kräftige Wärmewirkungen, 

 Beeinflussung durch den Magneten in der von Plücker 

 und von Hittorf angegebenen Weise. Die zweite Art hat 

 ebenfalls geradlinige Ausbreitung, erregt aber Phospho- 

 rescenzlicht und Wärme nur in minimalem Maasse und ist 

 durch die stärksten magnetischen Kräfte nicht zu defor- 

 miren. Diese Strahlen können durch besondere Versuchs- 

 anordnungen von den beiden andern Komponenten des 

 Kathodenlichts völlig gesondert werden. Die dritte Licht- 

 art geht um eine Biegung des Entladungsgefässes herum, 

 erscheint also nicht mehr geradUnig; sie erzeugt nur wenig 

 Phophorescenz und Wärme; dem Magneten ist sie iinter- 

 worfen. — Die ersterwähnte, für die meisten gewöhnlichen 

 Experimente wichtigste Art der Kathodenstrahlung breitet 

 sich nicht wie gewöhnliches optisches Licht von einem 



strahlenden Flächenelement gleichmässig nach allen Seiten 

 aus sondern nur nach einer Richtung, die bei gewissen 

 Gasdichten senkrecht zu dem Element ist. Bei variiren- 

 der Gasdichte ändert sich die Ausbreitungsrichtung der 

 Strahlen Auch bei constanter Gasdichte ist die Strahlungs- 

 ricbtung verschieden für verschiedene Flächenelemente, 

 je nach ihrer Lage gegen die Aussengrenze der Kathoden- 

 fläche — Kathodenstrahlen erleiden eine kräftige Ab- 

 stossun-- wenn sie in der Nähe einer andern Kathode 

 oder nahe andern Theilen derselben Kathode vorüber- 

 o-ehen — Beim Auftreffen auf eine feste Wand werden 

 die Kathodenstrahlen refleetirt. Nach der Reflexion sind 

 die Strahlen noch geradlinig und dem Magneten unter- 

 worfen- die Reflexion ist aber eine diffus nach allen Seiten 

 erfolgende, auch bei hochpolirten Flächen. Eine Anode 

 refleetirt nicht schwächer als eine neutrale Fläche. - 

 Auf lichtempfindliche, in das Vakuum gebrachte Sub- 

 stanzen üben die Kathodenstrahlen photochemische Wir- 

 kun<'-en aus. — Zwischen dem Kathodenlicht und dem 

 Anodenlicht besteht nicht, wie die meisten Lehrbücher 

 angeben, ein qualitativer Gegensatz, sondern nur ein quanti- 

 tativer Unterschied. Durch allmähliche Abstufungen kann 

 die eine Entladungsform in die andere übergeführt werden. 

 An jeder Stelle des Entladungsraumes zwischen Kathode 

 und Anode lassen sich Strahlencomplexe mit den charak- 

 teristischen Eigenschaften des Kathodenlichtes hervor- 

 rufen, wenn man in dem Entladuugsraum eine \eren- 

 o-erung anbringt. Von der Verengungsstelle breiten sich 

 dann nach der Seite der Anode hin als secundäre negative 

 Strahlen bezeichnete StrahlenbUschel aus. Sis zeigen 

 geradlinige Ausbreitung und neben andern Charakteren 

 des Kathodenlichts auch das gleiche Verhalten gegen den 

 Magneten. Lässt man den Querschnitt der Verengerung 

 successiv wachsen, bis zur Aufhebung der Verengerung 

 so geht jedes Büschel von secundärem negativem Licht 

 über in je eine Schicht des Anodenlichts. Das sogenannte 

 positive oder Anodenlicht besteht also aus ebensovielen 

 Büscheln von negativem Licht, wie es Schichten zeigt. — 

 Feste Körper erzeugen, in die phosphorescenzerregenden 

 Kathodenstrahlen gebracht, im Allgemeinen einen dunkeln 

 Schatten. Erst durch äusserst dünne Schichten fester 

 Körper dringen Kathodenstrahlen hindurch, wie zuerst 

 Hertz nachwies. Lenard zeigte, dass durch so dünne 

 Schichten (\3oo— '/3o mm) die Kathodenstrahlen auch aus 

 dem evacuirten Gefäss in den lufterfüllten Raum ein- 

 treten und sich in der freien Atmosphäre dann noch 

 merkliche Strecken ausbreiten können. Röntgen fand, 

 ■dass da, wo die magnetisch deformirbaren Kathodenstrahlen 

 bei sehr geringer"^ Gasdichte auf die Glaswand treff'en, 

 Strahlen entstehen, welche durch die Glaswand hindiirch- 

 treten und in freier Luft noch erhebhch dicke, feste 

 Körper durchsetzen können. Durch den Magneten werden 

 diese Strahlen nicht deformirt, der Brechung sind sie 

 nicht sicher erkennbar, der Reflexion nur in schwachem 

 Maasse unterworfen. An die nähere Besprechung ihrer 

 seither bekannt gewordenen Eigenschaften schloss sich 

 die Vorführung des Aufnahmeprozesses auf photogTa- 

 phischen Platten mittelst der neuen Strahlen. Die Ver- 

 hältnisse wurden durch eine grosse Zahl von Versuchen 

 erläutert. Goldstein. 



Oberlehrer H. Bobn: Ueber neuere Luftpumpen. 



Von der grossen Anzahl neuerer Luftpumpen wurden 

 nur solche vorgeführt, welche für den Schulunterricht 

 besonders praktisch sind. Gezeigt wurde 1. eine ein- 

 fache Ventilluftpumpe mit soliden Kegelventilen und Oel- 

 verschluss (englische Construetion) , 2. eine einfache 

 Qnecksilberluftpumpe nach Spiess, 3. eine Wasserluft- 

 pumpe für geringen Wasserdruck und 4. eine Compressions- 



