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56 Naturwissenschaftliche Wochenschrift. 
Die beiden ersten Kolonnen stellen die Beobachtungen 
von Magnus in „Pogg. Ann.“ Bd. 112 dar, die nächste 
enthält die von Dulong beobachteten brechenden Kräfte 
der Gase (Ann. de chim. et de phys., T. XXXI, S. 154, 
Pogg. Ann. Bd. 6), und die vorletzte Reihe ist aus den 
von Boltzmann beobachteten Dielektrieitätskonstanten be- 
rechnet worden (Pogg. Ann. Bd. 155, S. 403), während 
die letzte die von Regnault beobachteten specifischen 
Wärmen wiedergiebt. 
Aus der Gleichheit der vierten und fünften Colonne 
der vorstehenden Tabelle folgt, dass 
"—1=D-—1, 
also Y 
n—=YD 
ist. Zu demselben Resultat führt auch die Maxwell’sche 
Theorie, da nach derselben 
1 1 
De, 
also x 
n—= YD 
ist. Diese Uebereinstimmung zwischen den Resultaten der 
Maxwell’schen und Sellmeier’schen Theorie erklärt sich 
daher, dass die von Faraday und Maxwell als Grundlage 
ihrer Forschung angenommenen Kraftlinien, deren mecha- 
nische Erklärung nicht gegeben wird, nach der Vibrations- 
theorie in mechanisch verständlicher Weise als die Inter- 
ferenzkurven der sich kugelförmig ausbreitenden Aether- 
schwingungen nachgewiesen werden. Maxwell vermag 
über die Entstehung der Kraftlinien nur die höchst unbe- 
stimmte Erklärung abzugeben, dass dieselben unter der 
Einwirkung von Null ansteigender, magnetisirender Kräfte 
aus Punkten, welche sich zu Kreisen erweitern, entstehen. 
Während man danach diejenigen Kurven, welche durch 
auf Papier gestreutes Eisenpulver oder Eisenfeile unter 
der Wirksamkeit des Magneten gebildet werden als die 
Kraftlinien ansieht, würde man in Uebereinstimmung mit 
den entsprechenden akustischen Vorgängen nach den in 
„Kraft undMasse“ behandelten Druckwirkungen der Aether- 
wellen nicht diese Kurven, sondern die zwischen ihnen 
liegenden, von den Eisentheilchen nicht bedeckten Kurven 
als die eigentlichen Kraftlinien bezeichnen müssen. Die 
Eisentheilchen bleiben nämlich hiernach nur an denjenigen 
Stellen in Ruhe, in welchen sich die Schwingungen durch 
Interferenz aufheben, werden aber von denjenigen Stellen, 
in welchen die elektrischen Schwingungen sich verstärken, 
fortgetrieben, wie dies ja bei den akustischen Transversal- 
schwingungen (Chladni’sche Klangfiguren) ebenfalls ge- 
schieht. Indessen ist die eine Auffassung so gut, wie die 
andere aus der Vibrationstheorie ableitbar; auch bleiben 
die Prineipien, nach denen in der Technik die Motoren 
entsprechend diesen Anschauungen berechnet und kon- 
struirt werden, natürlich genau dieselben, da der Verlauf 
der beiden Kurvenarten vollkommen homogen ist. ‘ Für 
die Richtigkeit dieser Anschauung spricht in hohem 
Maasse die eigenthümliche Aehnlichkeit der Form der 
Magnetkraftlinien mit den Interferenzfiguren dünngeschlif- 
fener Krystalle. Die Analogie zwischen der elektrischen 
Vibrationstheorie und der Faraday-Maxwell’schen Kraft- 
linientheorie der Elektrieität und des Magnetismus liesse 
sich noch weiter ausdehnen; die Uebereinstimmung geht 
sogar soweit, dass die Maxwell’schen Grundgleichungen, 
wie schon oben angegeben wurde, sich unmittelbar aus 
der Sellmeier’schen Absorptionstheorie ableiten lassen. Es 
entspricht nämlich das erste Glied der oben erwähnten 
Sellmeier’schen Formel i 
Zee A 
(n? — een m’ (a)? 
oder 
2n? 2n? 
n? a: m’ (a) — En m' (a’)%, 
d. h 
2 
7 Dar 
n? aan (a)? 
oder 
der lebendigen Kraft Tdr der tonischen Bewegung, da- 
gegen der ganze Ausdruck 
92 2n® ' ' 
(n? — 1) sm (a): dr 
der Arbeitsleistung Vdz im Volumenelemente dr, welche 
die tonischen Kräfte bei der Ueberwindung der wider- 
stehenden Molekularkräfte leisten. Setzt man das Volum- 
element dz gleich 1, so erhält man für die beiden ersten 
Maxwell’schen Grundgleichungen, aus welchen die übrigen 
sich mit Hilfe des Hamilton’schen Prineipes herleiten-lassen, 
m_K pe 28 D) 
A. T=,.(P+Q@+B, 
in welcher 
EhaulaEHIT: 19, SE era 
(1) 1 ge gr ai 
d. h. gleich den tonischen Geschwindigkeitskomkonenten 
des tonischen Vektors F, @, H sind; K ist eine Constante. 
B. V=-!@+ #49), ,@ ++, 
wobei 
2. Lam ae , War) am N Mae 
dy da’ dz de’ Ran el 
ist; » und « sind Constanten. 
Nun ist aber nach Sellmeier die im Volumelemente 1 
enthaltene lebendige Kraft der Aetherbewegung, wenn 
die Masse m’ des Aethers ebenfalls gleich 1 gesetzt 
wird, a‘ die Amplitude, / die Wellenlänge und » der 
Brechungsexponent ist, 
maundc. (2 70.0.0\9 X K ION ONE =) 
Tee \ioon ale) +) lo I 
d. h. 
2ra c\: P \2 0 \2 R \? 
ze 
TR ANGER 2 Yn nr 2 m} 
12 Q I u A 
—) ——) — die Gesehwindigkeitskom- 
2 VYn 2VYn 2V\n 
ponenten der Aetherschwingungen. 
Setzt man in B die Werthe für a, 5 und ce aus (2) 
ein und zieht zusammen, so erhält man: 
es sind also 
NE Che alEl ’] 
haar am +uer+ am (ta ta) 
Zu (2 Vn)’ (2 Yr)’ 
während nach Sellmeier 
v_te 2na\2 1/2nac\: 
ee) 
