Nr. 47. 
Man kann in dieser Hinsicht zum besseren Verständniss 
auf einen bekannten analogen Vorgang der Optik hinweisen. 
Sieht man nämlich von einem Punkte A aus unter 
Wasser in die Höhe, so gehen die Sehstrahlen nur zum 
Theil aus dem Wasser heraus; man sieht nur in einem 
kreisrunden Feld die Gegenstände über dem Wasser, rund 
herum aber die Gegenstände auf dem Boden des Wassers 
dureh total reflektirte Strahlen. Wächst der Brechungs- 
exponent n, so wird der Grenzwinkel und damit das 
kreisrunde Feld immer kleiner, so dass bei so grossen 
Brechungsexponenten, wie sie die Metalle besitzen, die 
wirklich ausgesandten Strahlen fast normal zur Oberfläche 
austreten und somit die von Crookes bewirkte Concentration 
der Kathodenstrablen erklärlich ist. 
Da die Strahlen den Umfang des Drahtes oder eines 
eylindrischen Stabes unter mehr oder weniger geneigten 
Winkeln treffen, so müssen sie den Draht oder Stab in 
einer Ziekzacklinie von der oberen Grundfläche bis zur 
unteren durchlaufen und an der letzteren, wenn dies 
möglich ist, wieder aus dem leitenden Körper heraustreten 
oder erst dort wieder umkehren, denn eine vorherige 
Umkehr ist wegen des Reflexionsgesetzes nicht möglich. 
Die hier angenommene Auffassung von dem Wesen 
der Elektrieität erklärt in ganz einfacher und natürlicher 
Weise die beobachtete Thatsache, dass der eigentliche 
Sitz der Elektrieität die Oberfläche der Körper ist, dass 
sie hauptsächlich an dieser wirksam und sichtbar wird, 
Denn nach derselben müssen ja die Wellen längs ihres 
Hindernisses, der Körperoberfläche, sich hinbewegen, da 
sie im Innern selbst sich gegenseitig aufheben, bezüglich 
durchkreuzen und nur an der Oberfläche in einseitiger 
Weise zur Wirkung kommen können. Ebenso lässt sich 
unter der obigen Hypothese das leichte und vorzugsweise 
Ausströmen der Elektrieität aus den Spitzen der Leiter 
recht wohl begreifen. Denken wir uns nämlich einen 
möglichst spitzen Kegel, dessen Vertikalschnitt das gleich- 
schenklige Dreieck ACUB sein mag, und nehmen wir an, 
dass die Grundfläche AB bestrahlt werde; dann müssen 
die Wellen schon, wenn der Breehungsexponent der Kugel- 
substanz gleich 2 oder grösser ist, nach ihrem Eintritt 
von dem Kugelmantel fast sämmtlich nach dem Innern 
und der Spitze zu total zurückgeworfen und schliesslich 
in der Spitze zusammenlaufen, da in Folge des Reflexions- 
gesetzes, dass der auffallende Strahl und der abgelenkte 
Strahl mit dem Einfallslote denselben Winkel bilden 
müssen, ein Zurücklaufen nicht eintreten kann. 
Zurück können die Strahlen nicht, aber hinzu kommen 
immer mehr neue, welehe die frühreren verstärken und 
auf diese Weise in der Spitze eine solehe Menge an- 
sammeln oder eine solche Kraft und Spannung erlangen, 
dass sie die Spitze durchsetzen, indem sie eben den ihrem 
weiteren Laufe entgegenstehenden Widerstand überwinden. 
Dadurch, dass die elektrischen Wellen in der Spitze sich 
zusammendrängen, wird zunächst eine Erhöhung der 
Temperatur bewirkt und dadurch der Brechungsexponent 
vermindert. Die Verkleinerung des Breehungsexponenten 
hat aber nach der obigen Darlegung die unmittelbare 
Folge, dass ein grösserer Bruchtheil der elektrischen 
Schwingungen austreten kann und somit momentan die 
Elektrieitätsmenge in der Spitze geschwächt und dadurch 
wieder eine augenblickliche Verminderung der Temperatur 
bedingt wird. Hierdurch wird jedoch von Neuem der 
Abfluss der Wellen so lange gehemmt, bis in Folge der 
Temperatursteigerung in der Spitze wiederum eine ge- 
wisse Wellenmenge austreten kann und sofort in stetigem 
Wechsel. Darnach muss der Uebergang des über- 
springenden elektrischen Funkens ein ruck- und stoss- 
weiser sein, der elektrische Funke demnach aus einzelnen 
hin- und hergehenden Oseillationen bestehen. 
Naturwissenschaftliche Wochenschrift. 
569 
In ganz gleicher Weise lässt sich auch der umge- 
kehrte Vorgang, die Saugwirkung der Spitzen, erklären, 
wenn die metallischen Leiter der Elektrieität wirklich 
solehe grossen Brechungsexponenten besitzen, wie ich 
oben angenommen habe, also etwa solche gleich 2 bis 6 
oder noch grössere. Da jedoch sowohl nach den Beob- 
achtungen von Dale, Landoldt und Gladstone als auch 
nach den Versuchen von Quincke, Kundt, Drude, Wer- 
nicke und Wien die Brechungsexponenten der Metalle 
zwischen den Grenzwerthen 2 bis 10 liegen, so können 
die vorerwähnten elektrischen Vorgänge mit Fug und 
Recht durch die totale Reflexion der undulirenden Wellen 
an der Oberfläche dieser Stoffe gesetzmässig erklärt 
werden. Die gegentheilige Ansicht von Hertz, dass die 
elektrischen Strahlen in die Metalle überhaupt nicht ein- 
zudringen vermögen, beweist nichts dagegen, weil Hertz 
durch eigene Versuche festgestellt hat, dass sehr dünne, 
für das Licht durchlässige Metallblättchen auch die 
elektrischen Wellen hindurchlassen, wenn dieselben auch 
ebenso wie die Licht- und Wärmestrahlen stark absorbirt 
werden. 
II. Die Fortpflanzung der Elektrieität dureh 
Leitung. 
Zur Theorie der Leitung in festen Körpern reichen 
die beiden Grundannahmen aus: Erstens findet bei den 
festen Körpern eine unmittelbare Wirkung der Aether- 
schwingungen nur in unbeschränkt kleiner Entfernung 
statt, sei es nun, dass sie für weitere Entfernungen ent- 
weder wirklich aufhört oder nur wegen ihrer Kleinheit 
sich den Sinnen entzieht, zweitens ist die Wirkung zwischen 
zwei unbeschränkt nahen Theilen dem Unterschied der 
Wärme- oder Elektrieitätsmenge proportional. Auf diese 
beiden Voraussetzungen kommt jede Lehre von der Wärme- 
und Elektrieitätsbewegung schliesslich zurück, mag man 
die Wärme und Elektrieität als einen Stoff ansehen oder, 
wie die Analogie anderer physikalischer Erscheinungen 
fordert, als lebendige Kraft, hervorgebracht durch die 
wellenförmige Bewegung des Aethers. Die Richtigkeit 
dieser beiden Annahmen folgt sowohl aus der Sellmeier’schen 
Absorptionstheorie als auch aus den Beobachtungen von 
Hertz und O. Wien. 
Nach der Absorptionstheorie Sellmeiers ist die Inten- 
sität der absorbirten Strahlen 
S 712 
J=(n®—])- ae: m! (a)? 
Bezeichnet man nun die Intensität der wirklich in die 
Sehieht eingedrungenen Strahlen, d. h. der absorbirten 
und hindurchgegangenen, mit J,, so ist, wenn bei der 
angenommenen Schiehtdicke '/,, der Strahlen ungehindert 
hindurchgeht, 
6) 
2n® . 
09-1: mia 
Die absorbirte Strahlenmenge kann man jedoch auch 
erhalten, indem man den sogenannten Schwächungscoef- 
fieienten bestimmt, d.h. den Bruchtheil der eingetretenen 
Strahlen, weleher in einer Schieht von der Dicke 1 zu- 
rückgehalten wird. Wenn der Schwächungscoeffieient « 
ist, so wird nach Kirchhoff die Intensität J nach Durch- 
strahlung einer Schicht von mm gleich J,«a” sein. 
Nennt man nun die Dieke der Schieht, in welcher die 
h 1 
Intensität der Strahlen auf 0,1 geschwächt wird, Fan 
ist ferner 
1 1 
01A=has; 10"'=a, 0 °=a 
