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Naturwisscnseliai'tliclic Woeheuscbrift. 



Nr. 12. 



Stäbchens in die Höhe, leistet demnacli mechanische 

 Arbeit.*) 



Ob bei diesen Experimenten die Oberflächenspannung 

 allein eine Folge der Kohäsion der Wassertheilchen ist, 

 oder ob und in wie weit hier die Adhäsionskräfte 

 zwischen den l)encfzten testen Körpern und den Flüssig- 

 keitstheiichen in Aktion treten, das ist eine unbeantwor- 

 tete Frage und doch durfte gerade den letztgenannten 

 Kräften der wesentlichste Einfluss auf die entstehende 

 Lamcllenspannung zuzuschreiben sein. Dieser Einfluss 

 fällt aller bei Wasserflächen von grosser Ausdehnung iiin- 

 weg und es dürfte schon aus diesem Grunde zu bezwei- 

 feln sein, dass bei überdies lebhaft bewegten oder 

 fliessenden Wassermassen dieselben Spannungsverliältnisse 

 in den Oberflächenschichten in Betracht zu ziehen sind, 

 welcliebei ruhenden Wassertropfen oderFlüssigkcitslamellen 

 beobachtet werden. Wenn letztere ein Minimum der 



Oberfläche 

 erstreben (viel- 

 leicht haupt- 

 sächlich iu Fol- 

 ge der Ad- 

 häsionskraft zu 

 ihrem festen 

 Umkreise), so 

 lässt sicli ein 

 gleiches Bestre- 

 ben nicht von 

 der Oberflä- 

 chenscliicht je- 

 der beliebig 

 grossen Wasser- 

 masse behaup- 

 ten, denn es 

 herrschen in 

 dieser Bezie- 

 hung wesent- 

 liche Unter- 

 schiede. Zu- 

 nächst ist, ganz 

 abgesehen von 

 der .'Vdliäsion, 

 die Scifenla- 

 mellc von grös- 

 serer Zähigkeit 

 als Fluss- oder 

 See Wasser, auf 



beiden Seiten von Luft begrenzt, während der Wasserspiegel 

 nur nacii oben hin an dasselbe Medium grenzt, dagegen nach 

 unten hin mit dem TTünial so dichten Wasser in innigster Be- 

 rührung stellt, dessen Kohäsionskräfte dem fragliehen Be- 

 streben derOberflächenschicht, sich auf ein Minimum zurück- 

 zuziehen, einen, diesem Bestreben proportionalen Wider- 

 stand entgegensetzen werden. Eine andere ungelöste 

 Frage ist die, wie gross denn eigentlich die Minimal- 

 fläche ist, bis zu welcher sich 1 [jm Wasseroberfläche 

 zusammenzuziehen sucht. Ob jeder nm Oberflächen- 

 schicht von V^ooüo "i™ Dicke bestrebt ist auf ein Mini- 

 mum von 1 rjcm Fläche von ',2 "i^i Dicke oder auf eine 

 Fläche von 1 r^nmi Ausdehnung und 50 mm Dicke sich 

 zurückzuziehen, das ist nirgends erörtert; es wird nur 

 bemerkt, dass jedem [Jim Oberfläche eine potentielle 

 Energie von 0,U075 mkg entspricht, welche beim Ver- 

 sehwinden von 1 pm sich in kin(-tische Energie umsetzt. 

 Wenn aber ein gleicher Kraftaufwand zur Verdoppelung 



*) Bezüglich der diesbezüglichen .=;cliöiien Versuche, welche 

 Herr Mcnsbrugghe aiisführto, sei hingewiesen auf die „Praktische 

 Physili" I. Jahrg. 1888 S. 312 und C. V. Boys „Seifenblasen- 

 deutsch von Dr. G. Meyer, Leipzig 189.3. 



von 1 Cm Oberfläche nothwendig ist, so scheint der 

 ganzen Rechnung des Herrn Mensbrugghc die Annahme 

 zu Grunde liegen, dass jedes rj ni Oberfläche bestrebt 

 ist, sich auf das Minimum Null zurückzuziehen. Was 

 aber von einem ' m Oberfläche gilt, das gilt dann auch 

 von Tausend und Millionen Oiiadratmetern. Diese ziehen 

 sich also in ',.,0000 ™"i Dicke, ihrem natürlichen Be- 

 streben folgend, und die Kohäsionskraft der zunächst 

 darunter befindlichen Wassermoleküle auf ebenso vielen 

 ' jm überwindend, also meehanisehe Arbeit leistend, 

 in ein Nichts zusammen und geben dabei per 1 [^m auch 

 noch 0,0075 ndvg potentieller Energie frei. 



Diese würde doch wohl, wenn wirklich vorhanden, 

 schon durch die erwähnte mechanische Arbeitsleistung 

 ganz oder grossentheils aufgezehrt werden, denn die 

 Kohäsionskräfte der Flüssigkeitsmolekide wirken einer 

 Verschiebung entgegen. .Sobald Verschiebungen eintreten, 



müssen noth- 

 wendigerweise 

 auch innere 

 Spannungen in 

 der Flüssigkeit 

 auftreten. 



Herr Mens- 

 brugghc zwei- 

 felt an der(»bcr- 

 flächens])an- 



nuns 



ausge- 



dehnter und be- 

 wegter Wasser- 

 massen nicht, 

 da es nach sei- 

 ner Meinung die 



Oberflächen- 

 spannung ist, 

 durch welche 

 das Meerwasser 

 an seiner Ober- 

 fläche, selbst 

 bei dengrössten 

 Stürmen, kleine, 

 aufgeschüttete 

 Oelmassen mit 

 grosser Ge- 

 schwindigkeit 

 ausbreitet. Die- 

 se Ausbreitung 

 rührt (nach Quinke) daher, dass die Spannung des 

 reinen Wassers die Sununc der Spannungen des verwen- 

 deten Oeles und der den beiden Flüssigkeiten gemein- 

 samen Oberfläche überwiegt. Nach O'iinkes Bestimmun- 

 gen sind die Grössen der Oberflächenspannung z. B. für 

 Wasser in Berührung mit Luft 8—8,5, für Petroleum in 

 Berührung mit Luft 3,23, mit Wasser 3,83 in Sa. 7,06, 

 für Terpentinöl in Berührung mit Luft 3,03, mit Wasser 

 1,18 in Sa. 4,21, und entsprechende Versuche haben wirk- 

 lich ergeben, dass das Terpentinöl eine bedeutend grössere 

 Ausbreitungsfähigkeit besitzt wie Petroleum und haben 

 zu dem Satze geführt, dass die relative Ausbrei- 

 tungsfähigkeit der Oele auf reinen Wasser- 

 flächen wächst mit abnehmender Summe der 

 Spannungen der oberen und unteren Grenzfläche 

 des Oeles und anscheinend nur von dieser ab- 

 hängt. Wäre dieser Satz für alle Fälle richtig, dann 

 müste die Ausbreitung von Oel auf Salzwasser noch rascher 

 vor sich gehen als auf Süsswasser, weil nach den Ver- 

 suchen von Quinke u. A. die Oberflächenspannung mit 

 dem Salzgehalte, wenn auch nur langsam wächst und ilic 

 Spannung an der Grenzfläche von Od und Salzwasser 



