ERINE . 
SB 
Redaktion: 
Was die natarwissenschaftliche 
Forschung sufgiebt an weltum- 
fassenden Ideen und an locken- 
den Gebilden der Phantasie, wird 
ihr reichlich ersetzt durch den 
Zauber der Wirklichkeit, der Ihre 
Schöpfungen schmückt. 
Bakwengene* 
Su 
Dr. H. Potonie. 
Verlag: Ferd. Dümmlers Verlagsbuchhandlung, Berlin SW. 12, Zimmerstr. 94. 
VI. Band. 
Sonntag, den 8. Februar 1891. 
Nr..6. 
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Das Dulong’sche Gesetz im Lichte der mechanischen Wärmelehre.“) 
Von Friedrich Mann. 
Das von Dulong und Petit (1815) empirisch gefun- 
dene Gesetz sagt aus, dass sich die speeifischen Wärmen 
der Grundstoffe, umgekehrt verhalten wie deren Atom- 
gewichte; oder, mit anderen Worten, dass das Produet 
aus speeifischer Wärme und Atomgewicht innerhalb der 
Reihe der Grundstoffe constant sei. Als Mittelwerth 
dieses constanten Productes ergiebt sich 6,4, wenn bei 
Festsetzung der Atomgewichte das Gewicht eines Wasser- 
stoffatoms als Einheit angenommen wird. 
Da speeifische Wärme die Wärmemenge ist, deren 
ein Kilogramm des betreffenden Stoffes bedarf, um in 
der Temperatur um 1 Grad Cels. erhöht zu werden, so 
wird das Product aus specifischer Wärme und Atom- 
gewicht die Wärmemenge darstellen, die man einem 
Atom geben muss, um dessen Temperatur um einen 
Grad zu erhöhen; weleher Wärmemenge bekanntlich der 
Name Atomwärme beigelegt worden ist. Man kann 
daher das Dulong’sche Gesetz auch so aussprechen: 
Sämmtlichen Grundstoffen kommt die nämliehe Atom- 
wärme zu. 
Die Empirie sagt nur aus, dass diese Beziehung 
stattfinde, dass, wenn man die experimentell gefundenen 
Atomgewichte der Grundstoffe (das des Wasserstoffs 
gleich 1) mit den experimentell festgestellten specifischen 
Wärmen derselben multiplieirt, als Mittelwerth der Pro- 
ducte 6,4 erscheint. Weshalb aber diese Beziehung 
zwischen specifischer Wärme und Atomgewicht statt- 
findet, weshalb in der Grundstoffreihe die speeifische 
Wärme in dem Verhältniss kleiner sein muss, als das 
Atomgewicht grösser ist, darüber vermag uns die ältere 
Ansicht über die Wärme, die einen Wärmestoff annahm, 
*) Bei der ausserordentlichen Klarheit, mit welcher der 
obige interessante Gegenstand von dem Verfasser behandelt 
worden ist, drucken wir obigen Artikel aus dem Sitzungsberichte 
der physikalisch - medieinischen Gesellschaft zu Würzburg voll- 
ständig ab. Red. 
keinerlei nt zu geben; die Emanationstheorie der 
Wärme steht, was rationelle Begründung betrifft, dem 
Dulong schen Gele ebenso rathlos segenüber, wie dies 
bei der Emanationstheorie des Lichtes hinsichtlich der 
Erscheinungen der Interferenz und Polarisation der Fall 
war. — 
Sehen wir nun zu, wie das Dulong’sche Gesetz sich 
im Liehte der mechanischen Wärmelehre ausnimmt, der 
zu Folge die Wärme eine Bewegung der Atome, der 
Moleküle ist. 
Was wir bei dieser Betrachtung aus der Mechanik 
zu Hülfe nehmen müssen, besteht wesentlich in Folgendem: 
Verleiht eine eonstante stetige Kraft von der Grösse 
P einer Masse M die Beschleunigung g, so ist P=M+.y 
Wenden wir diese Formel auf den 'speeiellen Fall an, 
da die wirkende Kraft die Schwere ist, so geht sie über 
in @—= M-g, wobei @ das Gewicht des Körpers und g 
die Beschleunigung der Schwere, eine von der Ent- 
fernung vom Erdmittelpunkt abhängige Grösse ist, die 
in unserer Gegend bekanntlich den Werth 9,8 m hat. 
Hat die bewegte Masse: M einen stets er 
Widerstand von der Stärke P zu überwinden und kann 
in bis die Geschwindigkeit » vollständig aufgezehrt, 
d. h. zu Null geworden ist, die Wegstrecke s zurück- 
a. so hat diese Masse eine mechanische Arbeit von der 
Grösse P.s verrichtet, welches Produet gleich !/,; Mv? ist. 
Wirkt eine eonstante stetige Kraft von der Cröske Jene 
die in Ruhe vorgefundene Masse M ein und verleiht sie 
dieser Masse die Geschwindigkeit v, so muss die Kraft 
an dieser Masse eine mechanische Arbeit von der ie 
!/, Mv2 verrichten, welcher Werth sich auch durch P- 
ausdrücken lässt, wenn s den durchlaufenen Weg = 
deutet. Nr? heisst lebendige Kraft. Eine Masse M, 
welehe die Geschwindigkeit » hat, besitzt die Fähigkeit, 
mechanische Arbeit vom Werthe !/,; Mv? zu verrichten. 
Bringe ich daher einer Masse M die Geschwindigkeit v 
