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nun für i„ = 0>'i = gemacht, so hat man trotzdem die gewöhnhche Schiffsschwingung. 

 Andrerseits Icann man die zweite Formel schreiben 



und es hängt also praktisch alles von der Grösse des Verhältnisses —5 5 ab. Will man die 



erzwungene Schwingung = machen, so muss, da es immerhin schwierig ist, v,, genau = v 



zu machen, «^ eine beträchtliche Grösse haben damit — 5 -„ praktisch = 00 gesetzt werden 



kann. Dagegen ist es leicht dieses Verhältniss durch Verkleinerung von /„ gleich zu machen, 

 wodurch man den Zustand ohne Kreisel bekommt. 



Wenn es sich also darum handelt die erzwungene Schwingung des Schiffes zu beseiti- 

 gen, so macht man das am zweckmässigsten durch Abstimmung der Pendelschwingung des 

 Kreisels auf die äussere Kraft. Dieser nimmt dann die ganze äussere Energie auf und ihre 

 Amplitude wird 



Vkü, 



oder weil v — v^ auch gleich — - . Setzen wir nun für iL den Wert 



— ' « "^0 ) 



was allerdings eigentlich nur für lange Wellen berechtigt ist, so erhält man 



als Amplitude. Je kleiner also v ist, d. h. je langsamer die äussere Kraft variiert, desto 

 grösser muss a» und somit Iß gemacht werden, um kleine Kreiselschwingungen zu bekommen. 

 Ähnlich verhält sich die freie Schwingung des Schiffes. Die Amplitude derselben ist 

 bei denselben Anfangsbedingungen und M = MoS\n vt ohne Kreisel 



vMo 



Vs (n-2 - v^) ' 



und mit Kreisel, wenn wir nur die Frequenz v^ in Betracht ziehen, da die dazu gehörige 

 Amplitude nach (8') gross ist, gleich 



''2-^0 



Da j'2 gross im Verhältniss zu v, ist, so können wir auch schreiben 



Tom. XXXV. 



