Die Theorie des Schlick' sehen Schiff skr eiseis. 



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kel mit der Vertikalen bilden. Erst durch eine Bewegung relativ zu dieser „Gleichgewichtslage" 



entsteht die Reibung. Das reibende Moment haben wir also =Qs — ^. ^ zu setzen. 



Durch Division mit T« entsteht hieraus 



dtp s 

 'HF 



■ '■« 



djy^ 



dt' 



Dieses Glied haben wir auf der linken Seite der Gl. (1) hinzuzufügen. Die Gleichung wird dann 



(13) 



d'^if, d<pk , dtp, ,a I ^^ 



Da die Bestimmung der freien Schwingungen in diesem Falle zu sehr langen und 

 unübersichtlichen Rechnungen führt, wollen wir bloss die Ausdrücke der erzwungenen Schwin- 

 gungen ableiten, zumal da die freien Schwingungen bei genügend grosser Dämpfung zum 

 Verschwinden gebracht werden können. Setzen wir jetzt in der Gl. (13) 



v,2 5- = v„^oe 



d» 



'dt 



Tsir^ive =ivM,-e 



so erhalten wir die freien Schwingungen, indem wir 



ivt 

 (p,, = 0,6 , 



ivt 

 (fk = CkC 



setzen, wo c- und Ct zwei komplexe Grössen sind, die aus den Gl. (12) und (13) bestimmt 

 werden können. Es ergiebt sich 



( v,2 — v'^ -\-i V r») c, — ivasCk = M-\- i v M,. 



ivttk c, + (vt^ — v2 + ivn) Cic = 



[{vk'' - v^) M~ y-^r.Mr] + iv\(Vk'' - v^) Mr + nM] 

 \{vi? - v^){y,?- - r^) - »-2 (a^ + nn)] + iv [>> {v? - c^) + r, {y^^ - v^)\ 



atv(vil/,- — iil/") 



'"'■ ~ [(n^ - V^)(y, - j/2) _ v2 (a^ + ,.,.,gj + {y [^^. („^. _ ^2) j^ ^^ („^2 _ ^2^j • 



Durch Anwendung der Formel 



und hieraus 



e.v = 



N:o 2. 



