6 K. F. Slotte. 



Wenn der Querschnitt quadratisch ist, so haben wir w = 4, c—1 und 



Wird der Wert von gi aus (e) in (13) und (I4) eingesetzt, so belîommen wir: 



und 



(14 a) dQ = MC^ dT-TF{f, + 4b^'-b^)(pd(p. 



Die vorstehenden Gleichungen liönnen auf verschiedene Zustandsänderungen angewandt 

 werden. 



Für eine adiabatische Zustandsänderung ist dQ = 0, und wir bekommen aus (14): 



(15) dT=Tm+^A^d^)^,,^, 



Bei der Integrirung der Gleichung (15) können wir den Bruch an der rechten Seite als kon- 

 stant betrachten, weil die Veränderungen der darin vorkommenden Grössen bei einer adiaba- 

 tischen Zustandsänderung innerhalb der Elasticitätsgi'enze jedenfalls sehr klein sein müssen. 

 Bezeichnet man den Anfangswert von y mit ^o, den Schlusswert mit y und die Temperatur- 

 erhöhung mit r, so bekommt man demnach aus (15): 



Ist der Querschnitt des Körpers kreisförmig, so hat man: 



Bezeichnet man das specifische Gewicht mit s und das Gewicht einer Volumeneinheit Wasser 

 von 4" C mit «, so ist ferner 



Wenn man diese Werte von F uud M in (16) einsetzt, so bekommt man, da qi in diesem 



Tf r2 



Falle = 4V ist: 



(17) 



^ 4^, •p-(fi + 4 V - K)i'P' - fo') . 



Nach der Gleichung (17) wollen wir jetzt die Temperaturänderung eines cylindrischen 

 Eisenstabes berechnen, der eine Länge von ca. 1 m, einen Radius von 1,8 mm hatte, im An- 

 fangszustande untordirt war und adiabatisch bei einer Zimmertemperatur von etwa 17" C um 

 einen Winkel von 90" tordirt wurde. 



Tom. XXXV. 



