Thermodynamik tordirfer prismatischer oder cylindrischer Körper. 9 



Wir können aber jetzt alle hier vorkommenden veränderlichen Grössen als Funktionen von T 

 betrachten und demnach 



schreiben. Führen vpir diesen Ausdruck für (■/(,• in die Gleichung (II) ein, so erhalten wir: 

 (18) .(?=[;i/C,+|.(g)^.(g|.,-],/7'. 



Da nach unseren Voraussetzungen alle Veränderungen umkchrljar sind und innerhalb der 

 Elasticitätsgrenze hegen, so kann [ yp] nur sehr wenig von [yp] verschieden sein. "Wir 

 setzen daher: 



wo Ô eine Grösse ist, deren absoluter Wert jedenfalls kleiner als I ist. Die Gleichung (18) 

 geht dann über in: 



(20) dQ = \^MG^ + ?• (It J • <^ + ''^ '/'] '^^■ 



Aus der letzten Gleichung bekommen wir: 



Setzt man in dieser Gleichung noch: 



wo Gh die in mechanischem Maasse ausgedrückte specifische Wärme bei konstantem H bezeich- 

 net, so erhält man: 



(23) C.-C;, = ^.(g)^l + d).,,^ 



Da die Grösse an der rechten Seite der letzten Gleichung imm.er positiv ist, so besagt diese 

 Gleichung, dass Ch unter allen Verhältnissen grösser als C^ ist. Zur Erwärmung des Körpers 

 um einen ])estimmten Betrag ist folglich mehr Wärme erforderlich, wenn das Moment der 

 äusseren Kräfte konstant ist, wobei (f> im Allgemeinen zunimmt, als wenn (f konstant gehal- 

 ten wird, in welchem Falle H in der Regel abnehmen rauss. 



Setzen wir in (23) den Wert von \-j7p\ aus (13) ein, so bekommen wir: 



TV 



(2*) Ch-c^^^ (/; + (1, - h^f • (H d) • if^ 



N:o 4. 



