Thermodynamik tnrdirter prismatischer oder cylindrischer Körper. 11 



Setzen wir diesen Wert von 1^^^) i" den vorhergehenden Ansdruck ein, so erhalten wir: 



Wenn wir endlich die Werte der beiden Differentialkoefficienten f-,-) un ^tî^I V^l aus (26) 



\d<f)j. dT\dcp),^ 



und (27) in (2) einführen und dabei beachten, dass nach (5): 



d(f \dT)^ d<p 



ist, so bekommen wir: 





3.^^= -7.4. + (*)].., ^'''^"-^^ 



PQi 



und 



Die Grössen F und h sind nur in sehr geringem Grade von (p abhängig. Wir können 

 dann die Gleichung (29) integriren, indem wir die genannten Grössen als konstant betrachten, 

 und erhalten so einen Ausdruck für C^, der zwar nicht streng gültig ist, aber doch sehr 

 wenig vom wahren Werte abweicht. Bezeichnen wir die Anfangswerte von C^ und (p mit Co 

 nnd (fo, so lautet dieser Ausdruck: 



(30) ^^=^o-g[/^^+(â.)J(^-^o^). 



Ist <Po = 0, so wird 



(-) c. = c.-g[/. + (§)J.,.. 



In der letzten Gleichung bedeutet Cq nichts Anderes als die gewöhnhche speciüsche Wärme 

 bei konstantem Drucke. 



Wenn wir die Gleichung (30a) auf den von'uns oben als Beispiel genommenen Eisen- 

 stab anwenden und dabei, wie früher, i=n^C, (p = n annehmen, so bekommen wir, indem 



wir für h und 3777 die Mittel der aus den Versuchen von Pisati und Kohlbausch hervor- 



gehenden Werte benutzen und die Differentialkoeflicienten von &p und h^' in Bezug auf T ver- 

 nachlässigen, in kgmm: 



(?^= Co + 0,1801 

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