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  EDLUND, 
  SUR. 
  LA 
  KÉSISTANCE 
  ÉLECTRiaUE 
  DES 
  GAZ. 
  

  

  posons, 
  eu 
  second 
  lieu, 
  la 
  surface 
  de 
  contact 
  traversée, 
  dans 
  

   Tunité 
  de 
  temps, 
  par 
  uBe 
  masse 
  d'étlier 
  p 
  fois 
  plus 
  grande 
  

   que 
  précédemment, 
  et 
  pouvant 
  des 
  lors 
  étre 
  exprimée 
  par 
  

   jpn. 
  L'éther 
  ajant 
  la 
  méme 
  densité 
  dans 
  un 
  courant 
  faible 
  

   que 
  dans 
  un 
  courant 
  intense, 
  la 
  vitesse 
  sera^ 
  fois 
  plus 
  grande 
  

   en 
  ce 
  cas. 
  Chaque 
  particule 
  de 
  la 
  masse 
  d'éther 
  subit 
  donc 
  

   Taction 
  de 
  la 
  force 
  électromotrice 
  pendant 
  un 
  espace 
  de 
  temps 
  

  

  qui 
  constitue 
  — 
  du 
  temps 
  d'action 
  du 
  premier 
  cas. 
  L'accé- 
  

  

  lération 
  acquise 
  ne 
  comporte 
  que 
  — 
  . 
  En 
  multipliant 
  avec 
  

  

  la 
  masse 
  pn, 
  on 
  aura 
  la 
  totalité 
  de 
  la 
  force 
  électromotrice 
  

   égale 
  a 
  nE. 
  Ainsi, 
  la 
  force 
  électromotrice 
  peut 
  s'exprimer 
  

   par 
  nE, 
  que 
  le 
  courant 
  soit 
  fort 
  ou 
  qu'il 
  soit 
  faible. 
  

  

  Si 
  r 
  signifie 
  la 
  totalité 
  de 
  la 
  résistance 
  principale, 
  et 
  que 
  

   i 
  désigne 
  Tintensité 
  du 
  courant, 
  la 
  résistance 
  totale 
  sera 
  ri. 
  

   Cela 
  ne 
  signifie 
  en 
  ce 
  cas 
  rien 
  autre 
  que 
  la 
  contre-pression 
  

   opposée, 
  sur 
  Tunité 
  de 
  section, 
  par 
  la 
  résistance 
  a 
  la 
  propa- 
  

   gation 
  du 
  courant. 
  On 
  aura 
  donc 
  nri 
  pour 
  la 
  valeur 
  totale 
  

   de 
  la 
  contre-pression 
  sur 
  la 
  surface 
  de 
  contact 
  grande 
  de 
  n 
  

   unités. 
  En 
  désignant 
  par 
  L 
  la 
  longueur 
  totale 
  du 
  circuit, 
  on 
  

   obtient 
  de 
  la 
  sorte 
  Téquation 
  de 
  mouvement: 
  

  

  X 
  -^ 
  = 
  nE 
  — 
  wW; 
  1) 
  d'ou: 
  

  

  E 
  /, 
  nrt 
  

  

  1 
  - 
  — 
  ^ 
  T" 
  

  

  r 
  \ 
  L 
  

  

  Des 
  que 
  le 
  courant 
  est 
  devenu 
  constant, 
  on 
  a: 
  

  

  E 
  

  

  r 
  

   Il 
  suit 
  donc 
  de 
  la, 
  que 
  la 
  force 
  électromotrice 
  repré- 
  

  

  sentée 
  dans 
  la 
  formule 
  de 
  Ohm, 
  est 
  indépendaute 
  de 
  Tétendue 
  

  

  de 
  surface 
  de 
  l'électromoteur, 
  ce 
  qui, 
  on 
  le 
  sait, 
  est 
  conforme 
  

  

  a 
  Texpérience. 
  

  

  c) 
  Figurons-nous 
  un 
  conducteur 
  galvanique 
  fermé, 
  dont 
  la 
  

  

  longueur 
  est 
  I 
  et 
  la 
  section 
  partout 
  égale 
  a 
  a, 
  se 
  composant 
  

  

  ^) 
  La 
  longueur 
  totale, 
  L, 
  du 
  circuit 
  étaiit 
  égale 
  ä 
  la 
  somrae 
  de 
  tbutes 
  ses 
  

   parties 
  Zj, 
  Zj, 
  Z3, 
  l^, 
  etc, 
  et 
  celles-ci 
  ayant 
  les 
  sections 
  respectives 
  a^j, 
  

   ^2! 
  «3, 
  «4) 
  etc, 
  le 
  Tolume 
  total 
  du 
  conducteur 
  sera 
  a, 
  Z,, 
  + 
  a^ 
  l^ 
  + 
  a^ 
  l^ 
  4- 
  

   etc. 
  En 
  multipliant 
  cette 
  somme 
  par 
  la 
  masse 
  d'éther 
  (V 
  dans 
  Tunité 
  de 
  

   volume, 
  on 
  obtiendra 
  la 
  masse 
  entiére 
  de 
  Téther 
  en 
  mouvement. 
  Si, 
  

   maintenant, 
  Taugmentation 
  de 
  la 
  vitesse 
  pendaiat 
  le 
  temps 
  dt 
  est 
  res- 
  

   pectivement 
  <?ä,, 
  dh,^.^ 
  dli^, 
  le 
  total 
  de 
  la 
  masse 
  d'éther 
  recevra, 
  pendant 
  

   le 
  temps 
  en 
  question, 
  une 
  augmentation 
  de 
  la 
  quantité 
  de 
  mouvement, 
  

   qui 
  s'exprimera 
  par 
  (a, 
  Zj 
  <Zä, 
  + 
  a^ 
  U 
  dli^ 
  + 
  a^ 
  Z3 
  dh^ 
  + 
  ....) 
  J. 
  Or, 
  

   .la, 
  (J/i, 
  = 
  öa^ 
  dh^ 
  = 
  ')"«3 
  dh^ 
  = 
  di; 
  d'ou, 
  par 
  conséquent, 
  Taugmentation 
  

   totale 
  de 
  la 
  quantité 
  de 
  mouvement 
  de 
  Téther 
  sera 
  Ldi. 
  

  

  