﻿BTHANG 
  TILL 
  K. 
  SV. 
  VET.-AKAD. 
  HANDL. 
  BAND. 
  6. 
  N:0 
  7. 
  11 
  

  

  de 
  la 
  méme 
  matiére 
  dans 
  toute 
  sa 
  longiieur, 
  et 
  traversé 
  par 
  

   im 
  courant 
  constant,- 
  de 
  rintensité 
  i. 
  Si 
  () 
  est 
  la 
  masse 
  

   d'éther 
  en 
  mouvement 
  par 
  unité 
  de 
  volume, 
  et 
  h 
  la 
  vitesse 
  

   de 
  ce 
  mouvement, 
  on 
  aura 
  i 
  = 
  adh. 
  Pour 
  calculer 
  le 
  travail 
  

   mécanique 
  que 
  le 
  courant 
  opére 
  pendant 
  Tunité 
  de 
  temps, 
  nous 
  

   considérerons 
  d'abord 
  un 
  element 
  du 
  courant, 
  compris 
  entré 
  

   deux 
  plans 
  situés 
  a 
  la 
  distance 
  1 
  Tun 
  de 
  Tautre. 
  La 
  résis- 
  

   tance 
  sur 
  Tunité 
  de 
  section 
  étant 
  r^ 
  et 
  la 
  grandeur 
  de 
  la 
  

   section 
  a, 
  la 
  résistance 
  sur 
  la 
  section 
  entiére 
  sera 
  donc 
  ra 
  

   = 
  hi. 
  Dans 
  Tunité 
  de 
  temps, 
  cet 
  element 
  est 
  repoussé 
  de 
  

   la 
  longueur 
  de 
  cliemin 
  /i, 
  d'oii 
  le 
  travail 
  opéré 
  sera 
  kih. 
  Or, 
  

  

  A 
  = 
  -p, 
  expression 
  dans 
  laquelle 
  d 
  est 
  une 
  constante, 
  comme 
  

  

  on 
  Ta 
  vu 
  plus 
  liaut. 
  Le 
  travail 
  mécanique 
  de 
  cet 
  element 
  

  

  sera 
  donc 
  -z-. 
  Si 
  Ton 
  multiplie 
  cette 
  derniére 
  quantité 
  par 
  Z, 
  

  

  le 
  travail 
  du 
  courant 
  entier 
  sera 
  egal 
  a 
  -^. 
  Si, 
  en 
  dernier 
  

  

  lieu, 
  on 
  multiplie 
  cette 
  expression 
  par 
  A, 
  Téquivalent 
  calori- 
  

   fique 
  de 
  Tunité 
  de 
  travail, 
  et 
  que 
  Ton 
  fasse 
  entrer 
  la 
  con- 
  

   stante 
  d 
  dans 
  k, 
  la 
  quantité 
  de 
  clialeur 
  produite 
  par 
  le 
  cou- 
  

  

  ränt 
  pendant 
  Tunité 
  de 
  temps, 
  sera 
  égale 
  a 
  • 
  , 
  ce 
  qui, 
  on 
  

  

  le 
  sait, 
  est 
  conforme 
  a 
  Texpérience. 
  

  

  Le 
  calcul 
  peut 
  s'opérer 
  avec 
  une 
  égale 
  facilité 
  sur 
  les 
  

   mérnes 
  bases^ 
  dans 
  le 
  cas 
  ou 
  la 
  section 
  et 
  la 
  nature 
  du 
  con- 
  

   ducteur 
  varient 
  d'un 
  endroit 
  a 
  Tautre. 
  

  

  d) 
  Pour 
  ce 
  qui 
  concerne 
  la 
  production 
  et 
  la 
  répartition 
  de 
  

   Téther 
  libre 
  a 
  la 
  surface 
  d'un 
  conducteur 
  galvanique, 
  ces 
  

   deux 
  circonstances 
  pourront 
  le 
  mieux 
  s'expliquer 
  de 
  la 
  ma- 
  

   niére 
  suivante: 
  

  

  Figurons-nous 
  un 
  tube 
  dans 
  lequel 
  une 
  masse 
  de 
  gaz 
  est 
  

   mise 
  en 
  mouvement 
  par 
  une 
  force 
  agissant 
  a 
  Tune 
  des 
  ex- 
  

   trémités 
  du 
  tube, 
  le 
  gaz 
  pouvant 
  sortir 
  librement 
  par 
  Tautre 
  

   extrémité. 
  Admettons, 
  en 
  outre, 
  que 
  la 
  résistance 
  du 
  tube 
  

   au 
  mouvement 
  du 
  gaz 
  soit, 
  comme 
  c'est 
  en 
  réalité 
  le 
  cas, 
  

   proportionnelle 
  a 
  la 
  longueur 
  du 
  tube. 
  Si 
  Ton 
  nomme 
  a; 
  la 
  

   distance 
  entré 
  un 
  certain 
  plan 
  de 
  section 
  et 
  Textrémité 
  ou- 
  

   verte 
  du 
  tube, 
  la 
  résistance 
  que 
  le 
  mouvement 
  subit 
  dans 
  

   ce 
  plan 
  peut 
  étre 
  posée 
  proportionnelle 
  a 
  x. 
  Nous 
  négli- 
  

   geons 
  totalement 
  Tinfluence 
  que 
  peut 
  exercer 
  sur 
  la 
  résis- 
  

   tance 
  la 
  différence 
  de 
  densité 
  et 
  de 
  vitesse 
  du 
  gaz. 
  De- 
  

   signens 
  par 
  D^ 
  la 
  densité 
  du 
  gaz 
  au 
  plan 
  précité, 
  et 
  par 
  D 
  

  

  